Trajektoria upadku meteorytu w Czelabińsku. Meteoryt Czelabińsk: czego naukowcy nauczyli się w ciągu roku. Miejsca, w które spadły fragmenty

15 lutego 2013 roku mieszkańcy południowego Uralu byli świadkami zderzenia małej asteroidy z Ziemią. Na niebie nad Czelabińskiem ciało niebieskie runęło w wyniku eksplozji, która wybiła okna i uszkodziła kilka budynków w mieście, powodując liczne obrażenia ludzi od odłamków szkła... Liczne kamery monitoringu i samochodowe rejestratory wideo zarejestrowały lot samochodu i skutki fali uderzeniowej - być może jest to pierwszy w historii przypadek, gdy upadek meteorytu obserwowało tak wiele osób i tyle kamer wideo. Dzięki wynikom tych nagrań wideo możliwe jest bardzo dokładne odtworzenie trajektorii jego lotu, określenie obszaru, na który spadły fragmenty, a także ocena cech charakterystycznych meteorytu. Spróbujmy przeprowadzić takie badanie.

Prawdopodobnie najbardziej efektownie wyglądają nagrania wideo z rejestratorów samochodowych, ale dla naszych celów trudno je wykorzystać, ponieważ szerokokątne obiektywy rejestratorów znacznie zniekształcają obraz i nie znając parametrów konkretnego urządzenia, nie możemy liczyć na jakiekolwiek rezultaty. Ponadto w wielu nagraniach trudno jest określić miejsce strzelaniny. Wybrałem więc do analizy dwa nagrania ze stacjonarnych kamer CCTV zainstalowanych na ulicach Czelabińska – na Placu Rewolucji oraz w rejonie dworca kolejowego przy ulicy Razina.

Plac Rewolucji, ulica Razina 2,4 Mb, 42 Mb

Co prawda sam meteoryt nie jest widoczny na tych nagraniach, ale cień rzucany przez budynki i filary jest wyraźnie widoczny.

Poniżej zdjęcia satelitarne z programu Google Earth, będziemy korzystać z tego programu do pomiarów.

Czelabińsk. Plac Rewolucji

Czelabińsk. ulica Razina

Spróbujmy ustalić, gdzie nastąpił wybuch meteorytu. Ponieważ trajektoria jego lotu była prawie pozioma, to w pierwszym przybliżeniu można założyć, że odcinek najbliższy obserwatorowi znajduje się na maksymalnej wysokości. Przyjrzyjmy się więc kadrowi z najkrótszymi cieniami.

Odtwarzając położenie cienia słupa na zdjęciu satelitarnym, można zmierzyć jego długość, wysokość słupa można w przybliżeniu określić na podstawie zdjęć terenu w stosunku do wysokości samochodów – wynosi ona 12 metrów. Teraz możesz określić maksymalną wysokość trajektorii meteorytu:

φ=arctan(h/L cień)=arctan(12/16)=37°, gdzie

h - wysokość kolumny;

L cień - długość cienia słupa.

Podobne obliczenia można powtórzyć dla drugiego filmu, budynek w lewym dolnym rogu kadru to centrum handlowe Ostrov, jego wysokość wynosi około 15 metrów.

Odległość do najbliższego punktu na trajektorii można oszacować na podstawie czasu opóźnienia fali uderzeniowej. Było to najbliżej punktu, gdyż meteoryt poruszał się z prędkością znacznie większą niż prędkość dźwięku. Powyższe filmy zostały nagrane bez dźwięku, jednak moment nadejścia fali uderzeniowej można dosłownie rozpoznać po włączających się alarmach zaparkowanych samochodów. Korzystając z nagrania wideo z Razin Street, określimy moment powstania najkrótszego cienia Centrum handlowe oraz moment uruchomienia alarmów samochodowych:

T1 = 0 min 48 s;

T2 = 3 min 11 s;

ΔT=T2-T1=143 s;

d=ΔT*v dźwięk =143*331=47,3 km, gdzie

v dźwięk - prędkość dźwięku w powietrzu = 331 m/s;

d - odległość skosu od trajektorii.

Znając maksymalną wysokość kątową trajektorii oraz zasięg nachylenia, można określić odległość do najbliższego punktu, nad którym minęła trajektoria oraz jej wysokość nad poziomem gruntu:

D=d*cos(φ)=37,8 km;

H=d*sin(φ)=28,5 km.

Należy tutaj poczynić kilka punktów. Obliczenia te są prawidłowe, jeśli założymy, że trajektoria meteorytu była pozioma, ale tak nie jest. Niestety, na podstawie obserwacji z jednego punktu nie da się w pełni określić położenia przestrzennego toru lotu, ale możemy je przynajmniej oszacować jakościowo. Ponieważ meteoryt opadał i zbliżał się do miasta (co widać po większej prędkości ruchu cieni pod koniec lotu), najbliższy punkt trajektorii musiał koniecznie leżeć dalej w kierunku lotu niż najwyższy punkt, czyli na zachód, co oznacza, że ​​meteoryt nie przemieszczał się dokładnie ze wschodu na zachód, ale z południowego wschodu na północny zachód. W konsekwencji wysokość tego punktu może być nieco niższa niż ustaliliśmy, a odległość do rzutu trajektorii na powierzchnię ziemi może być większa.

Skonstruujmy na mapie okrąg o promieniu D=38,8 km (żółta strzałka) - trajektoria powinna być do niego styczna (a dokładniej, jak wspomniano powyżej, promień okręgu powinien być nieco większy, ale nie przekraczać zakresu skosu d =47 km). Dodatkowo zanotujmy w przybliżeniu kierunki w stronę meteorytu w momentach początku i końca wybuchu (co najmniej 45° w każdym kierunku od kierunku na południe) – kąt ten nie tylko determinuje długość obszaru ​​wybuchu, ale także wyznacza ograniczające kierunki trajektorii, które koniecznie muszą przecinać boki tego narożnika. W konsekwencji kierunek lotu leży w sektorze od 270° do 315° (licząc zgodnie z ruchem wskazówek zegara od kierunku północnego). Poniżej na mapie zaznaczony jest rzeczywisty tor lotu meteorytu (czerwona strzałka) - jak widać praktycznie pokrywa się z naszymi szacunkami, biorąc pod uwagę poprawki na zmniejszenie toru lotu.

Pozostaje oszacować prędkość ruchu meteorytu. Aby zwiększyć dokładność, należy to zrobić dla najbliższego odcinka trajektorii, a więc w sektorze najszybszego ruchu cienia na nagraniu. Oglądając ponownie wideo z Placu Rewolucji widzimy, że cały rozbłysk trwał około 5,5-6 sekund, a czas przelotu meteorytu dla drugiej połowy trajektorii – z kierunku południowego do końca rozbłysku wynosi nie dłużej niż półtorej sekundy. W tym czasie meteoryt przeleciał co najmniej 20 kilometrów, czyli jego prędkość w końcowej fazie wybuchu wynosiła co najmniej 12-13 km/s, a z jeszcze większą prędkością wszedł do atmosfery.

14.02.2014, 13:48 (24.07.2016 17:06)

„Maser (generator kwantowy) to urządzenie wykorzystujące atomy sztucznie utrzymywane w wzbudzonym stanie energetycznym, uzyskując w ten sposób wzmocnienie sygnałów radiowych”.
Ta drobnostka na białej poduszce wcale nie jest podobna do transformatorów Tesli, a jej zasada działania jest zupełnie inna, ale to ona pozwala na przekazywanie energii promieniowanie elektromagnetyczne w formie skoncentrowanej.

Nie będziemy Państwa zanudzać szczegółami technicznymi procesów zachodzących w tych urządzeniach, przypomnimy jedynie, że wojsko po raz pierwszy zastosowało ten wynalazek, a lasery bojowe powstały już w latach 80-tych XX wieku. Działają w zakresie podczerwieni, wiązka lasera bojowego jest niewidoczna.

Wpisz w wyszukiwarkę „lasery bojowe”, a dowiesz się wiele na ten temat. Na przykład: " MIRACL (Mid Infra-Red Advanced Chemical Laser) - laser: gazowy dynamiczny, oparty na DF (fluorku deuteru). moc: 2,2 MW. w grudniu 1997 r. został przetestowany jako broń przeciwko satelitom. wykorzystany w cywilnym projekcie HELLO – High-Energy Laser Light Opportunity.
LATEX (Laser Associe a une Tourelle Experimentale) – 1986, próba stworzenia lasera o mocy 10 MW. Francja.
MAD (mobilny demonstrator armii) - 1981. laser: gazowy dynamiczny, oparty na DF (fluorku deuteru). moc: 100 kW. armia zaprzestała finansowania przed otrzymaniem obiecanej mocy 1,4 MW.
UNFT (Program testów terenowych Zjednoczonej Marynarki Wojennej, San Juan Capistrano, Kalifornia) – 1978. laser: gazowy dynamiczny, oparty na DF (fluorku deuteru). moc: 400 kW. Podczas testów zestrzelono ppk BGM-71 Tow. w 1980 roku został zestrzelony w locie przez UH-1 Cobra.”


To nie jest reflektor, to laser bojowy, zgadnij jaką armię dla siebie.

Wróćmy jednak jeszcze raz do filmu pokazywanego na RTR, on też mówił o nieznanej nikomu ziemskiej energii, która jest podporządkowana albo lokalnym szamanom, albo geniuszowi Tesli, krótko mówiąc, trudno zrozumieć tę energię wytrysnęło z ziemi i powstrzymało niebiańską inwazję. A szamani, zdaniem autorów i uczestników filmu, przewidzieli przyszłość i według naocznych świadków nawet na miesiąc przed katastrofą powiedzieli, że będzie wielki pożar. Nie trzeba być jasnowidzem ani przewidywaczem, aby to odgadnąć. Każdy łowca tajgi wie, czym jest gaz bagienny i że pali się, a czasem eksploduje. Co więcej, było to znane szamanom, strażnikom lokalnych zwyczajów, wiedzy i tradycji. Podczas gdy metan, który jest bezwonny i bezbarwny, może pozostać niezauważony, dwutlenek siarki i siarkowodór, satelity złóż gazu ziemnego, mają wyraźny zapach i gromadzą się na nizinach, ponieważ są cięższe od powietrza. I mieszkańcy musieli to zauważyć, bo jak już o tym pisaliśmy, erupcja gazu trwała przez cały rok.

Przenieśmy się z Podkamennej Tunguskiej do Czelabińska. Tutaj także wydarzył się kolejny cud. „Meteoryt” pojawił się i zniknął, znaleziono jedynie kilka małych kamyczków. Od razu nie spodobała nam się wersja „meteorytu” i rozpoczęliśmy dochodzenie. Po obejrzeniu wielu filmów zamieszczonych w Internecie przez naocznych świadków ustaliliśmy dokładne miejsce i wysokość eksplozji, a co najważniejsze, kierunek lotu „podniebnego wędrowca” i jego trajektorię.

Samochód eksplodował, zanim dotarł na odległość 5–7 kilometrów od wsi Pierwomajski, 35 km od centrum Czelabińska. Oto wideo nagrane przez odważnych chłopaków z Czelabińska, którzy znaleźli się niemal w epicentrum eksplozji i bez zmieszania włączyli kamerę wideo natychmiast po błysku, o czym świadczy wciąż świecący pióropusz. Zatrzymaj klatkę pierwszej sekundy nagrania wideo. Należy pamiętać, że pióropusz jest umiejscowiony pionowo, co oznacza, że ​​obserwator znajdował się pod lecącą kulą ognia.


Zdesperowani chłopaki Sanya, Vitya, Seryoga i Yurka, nie zrażeni oślepiającym fleszem, kontynuowali filmowanie, nie wypuszczając aparatu z rąk, aż do chwili, gdy nadeszła fala uderzeniowa, choć robili to bardziej chaotycznie.


Fala uderzeniowa nadeszła w 25 sekundzie, dokładnie w momencie, gdy autor filmu skierował obiektyw na siebie, aby się przedstawić. Następnie widać, jak operator traci całkowitą kontrolę nad tym, co się dzieje, a sama kamera filmuje to, co się dzieje.


Pomimo silnego uderzenia fali uderzeniowej Yurka nie wypuścił aparatu z rąk i kontynuował filmowanie. 27 sekund nagrania.

Zapamiętajcie ten strzał, pętlę w pociągu, przyda się w naszym śledztwie. Znajduje się bezpośrednio nad obserwatorami.


Dzięki temu nagraniu wideo udało nam się określić odległość operatora od epicentrum wybuchu, a następnie wysokość wybuchu.

Znaleźliśmy także inny film nakręcony przez pracowników Elektrociepłowni Perwomajskaja, z którego wyraźnie wynika, że ​​kula ognia przeleciała tuż nad budynkiem elektrociepłowni (pionowe rury i pionowy pióropusz), niszcząc ścianę na terenie mielenia węgla, jedną pracowników elektrowni cieplnej wybiegło na ulicę, krzycząc o tym.


Początek szlaku, eksplozja nastąpiła za elektrociepłownią, w miejscu zakończenia szlaku.


Koniec pióropusza, czyli niespalone pozostałości kuli ognia, poleciał w stronę Czebarkula. Na zdjęciu widać, że był to jeden duży fragment.

Gdzie poleciał meteoryt z Czelabińska?

Cóż, „naukowcy” znów się mylili! Zasadniczo mapa pokazuje tor lotu największego kawałka gruzu ciało niebieskie z miejsca eksplozji do miejsca katastrofy. Za pomocą dwóch kamer określili miejsce eksplozji i stamtąd narysowali linię do dziury lodowej na jeziorze Czebarkul, gdzie rzekomo coś spadło. Nie jest to jednak prawdą, gdyż eksplozja mogłaby zmienić trajektorię spadających gruzów, rozrzucając je na dużym obszarze, a prawdziwej trajektorii kuli ognia trzeba szukać inaczej (przyp. autora).

Tylko wielcy naukowcy są w stanie dokładnie obliczyć trajektorię lotu na podstawie dwóch kamer monitorujących znajdujących się blisko siebie. My, bazując na naszej szkolnej wiedzy z matematyki i fizyki, będziemy posługiwać się trzema punktami. Znaleźliśmy już jeden z nich, położony w pobliżu wsi Pierwomajski (patrz wyżej).

Aby jak najdokładniej określić tor lotu kuli ognia, konieczne było znalezienie dwóch kolejnych kamer znajdujących się w dużej odległości od miejsca eksplozji. Mieliśmy szczęście i odnaleźliśmy nagrania wideo wykonane w Kustanay (Kazachstan) 240 km i Kurgan 270 km od miejsca wybuchu.

Na zdjęciu z Kustanai samochód leci od prawej do lewej. A na zdjęciu z Kurgana od lewej do prawej. W rezultacie trasa lotu przebiegała między tymi miastami.

Im bliżej nachylonej linii znajduje się obserwator, tym większy pojawia się kąt nachylenia do horyzontu. Będąc bezpośrednio pod nachyloną linią, będzie mu się ona wydawać pionowa.

Korzystając z Google Earth, narysowaliśmy dokładny tor lotu „meteorytu”. Możesz sprawdzić siebie.

Określamy kąty nachylenia pióropusza do linii horyzontu, biorąc pod uwagę, że w Kurgan kamera monitorująca jest pochylona, ​​dlatego linię horyzontu rysujemy wzdłuż kalenicy dachu. A w Kustanay uwzględnimy nachylenie magnetowidu, rysując oś pionową równolegle do filarów. Okazało się, że w Kurgan było to 38,3°, a w Kustanai 31,6°. W rezultacie trajektoria przeszła bliżej Kurgana. Przejdźmy do budowy. Z zaznaczonego przez nas punktu, w pobliżu wsi Pierwomajski, rysujemy dwie linie, jedną do Kurganu (niebieska), drugą do Kustanaju (zieloną) i mierzymy odległości. Następnie na linii Kurgan - Pervomaisky odłożymy odległość równą odległości od Pervomaisky do Kustanay. Od tego miejsca narysujemy linię pomocniczą do Kustanai i zmierzymy ją. Następnie podzielimy tę prostą w proporcji 38,3°/31,6° = 1,21 i naniesiemy na nią powstałe odcinki (zielony i pomarańczowy), aby wyznaczyć punkt, nad którym minął tor lotu samochodu pomiędzy Kustanay i Kurgan. Teraz rysujemy linię prostą przez wioskę Pervomaisky i znaleźliśmy punkt, to jest prawdziwy tor lotu ciała niebieskiego, na zdjęciu to żółty kolor. Mamy nadzieję, że otrzymasz ten sam rysunek:


Przyjrzyjmy się bliżej miejscu eksplozji i upadku kuli ognia.


Trasa lotu samochodu nad wioskami Pervomaisky i Timiryazevsky.


Miejsce upadku, Timiryazevsky, Chebarkul i Miass..

Znaleźliśmy inne nagranie wideo wykonane przez kamerę samochodową poruszającą się prostopadle do trajektorii samochodu (patrz zdjęcia poniżej). Na tej podstawie określiliśmy kąt, pod jakim ciało niebieskie spadło na ziemię. Przypomnijmy jeszcze raz, że prawdziwym kątem nachylenia pióropusza do horyzontu będzie najmniejszy możliwy do zaobserwowania, położony prostopadle do trajektorii, we wszystkich pozostałych kątach kąt ten będzie większy od rzeczywistego. Jest 13,3° (patrz zdjęcie poniżej). Grzech 13,3° = 0,23. Stąd droga, jaką musi przebyć ciało po eksplozji, wynosi 8,58: 0,23 = 37,3 km. Odległość od miejsca uderzenia do epicentrum eksplozji będzie wynosić 8,58: Tg 13,3° = 8,58: 0,236 = 36,4 km. Szacowany punkt uderzenia znajduje się pomiędzy wioskami Timiryazevsky i Chebarkul, wzdłuż trajektorii. Bez wątpienia fragmenty ciała zostały rozrzucone w wyniku eksplozji na dużym obszarze.


Ta sama kamera pokazuje moment, w którym kula ognia zaczęła się świecić (24 sekundy nagrania) oraz moment kulminacji eksplozji (30 sekund nagrania).

23 sekundy, czyste niebo.


Po 24 sekundach pojawił się świetlisty punkt.


30 sekund, rozpoczyna się eksplozja.


34 sekundy, punkt kulminacyjny.


35 sekund, koniec eksplozji.


38 sekund, wszystko spłonęło.

Korzystając z tego nagrania wideo, obliczamy wysokość, na której rozpoczął się blask (24 sekundy) oraz średnią prędkość ciała w okresie od początku blasku do kulminacji eksplozji (34 sekundy). Minęło 10 sekund. Znamy już wysokość eksplozji. Po wykonaniu niezbędnych konstrukcji w oparciu o podobieństwo uzyskanych trójkąty prostokątne, znaleźliśmy: wysokość początku blasku H=19,5 km,ścieżka, minęło od początku blasku do kulminacji S= 47,5 km, czas t=10 sek odpowiednio średnia prędkość lotu ciała, υ=4,75 km/s = 4750 m/s. Jak widzimy, prędkość ta jest mniejsza niż pierwsza prędkość kosmiczna (7900 m/s) wymagana do wyniesienia ciała na orbitę okołoziemską. To kolejny fakt przeciwko wersji meteorytu.

A z poniższego nagrania wideo (patrz niżej) można określić czas rozpoczęcia, zakończenia jarzenia ciała oraz moment eksplozji z dokładnością do setnych części sekundy. Kamera tego wideorejestratora znajduje się niemal naprzeciw poprzedniej, na lewo od toru lotu samochodu. Całkowity czas świecenia 15 sekund, czas od początku blasku do eksplozji wynosi 10 sekund wartości całkowicie pokrywają się z odczytami poprzedniego rejestratora. Jak widać, prędkość lotu można obliczyć z dużą dokładnością.

Oczywiście mieliśmy wątpliwości co do deklarowanej siły eksplozji, a także w ogóle prawdopodobieństwa eksplozji meteorytu. Czy kamienny meteoryt może eksplodować, tworząc tak jasny i potężny błysk, a następnie spalić się i zniknąć bez śladu? Spróbujmy odpowiedzieć na to pytanie. Co więcej, jest to dość proste, wciąż pamiętasz kurs szkolny fizyka. Ci, którzy nie pamiętają, mogą zajrzeć do podręcznika, z którego wyciągnęliśmy następujący wzór:

F = do · A · ρ/2 · υ²

Gdzie F- siła oporu aerodynamicznego, będzie utrudniać ruch ciała i wywierać nacisk na jego powierzchnię, rozgrzewając ją.

Dla uproszczenia obliczenia przeprowadzimy przy pewnych założeniach, które nie wpływają znacząco na wynik, niech eksperci nam wybaczą.

Przyjmijmy, że średnica kamiennego meteorytu wynosi D = 3 metry, później zrozumiesz dlaczego.

Obszar A Przekrój korpus, A=π · D²/4= 7 m²; c jest współczynnikiem zależnym od kształtu ciała, dla uproszczenia uznamy je za kuliste, wartość pochodzi z tabeli, c = 0,1; ρ to gęstość powietrza, na wysokości 11 km jest ona czterokrotnie mniejsza, a na wysokości 20 km 14 razy mniejsza niż normalnie, do obliczeń zmniejszymy ją 7 razy, ρ = 1,29/7 = 0,18 ; oraz υ jest prędkością ciała, υ=4750 m/s.

F = 0,1 7 0,18: 2 4750² = 1421438 N

Po wejściu w gęste warstwy atmosfery powierzchnia ciała doświadczy ciśnienie powietrze mniej niż:

R= F/A = 1421438: 7 = 203063 N/m = 0,203 MPa, (ponieważ powierzchnia przekroju poprzecznego 7 m² jest znacznie mniejsza niż powierzchnia połowy powierzchni kuli, 14,1 m²). Każdy budowniczy powie Ci, że nawet najgorsza cegła czy blok betonowy nie zawali się pod takim naciskiem, możesz się o tym przekonać zaglądając do instrukcji budowy, Wytrzymałość na ściskanie cegły glinianej wynosi 3-30 MPa, w zależności od jakości. Kiedy cegła spadnie z kosmosu, zniszczeniu ulegnie jedynie jej powierzchnia, nagrzana przez opór powietrza i przez nie ochłodzona. Energię cieplną można w przybliżeniu obliczyć ze wzoru: W= F · S, gdzie S jest przebytą drogą. Natomiast ciepło uciekające wraz z powietrzem napływającym na cegłę oblicza się ze wzoru: Q=α · A · t · ∆T; gdzie α=5,6+4υ; A = 14,1 m² – powierzchnia, w naszym przypadku połowa powierzchni kuli, t = 10 s – czas lotu, ∆T = 2000° – różnica temperatur pomiędzy powierzchnią ciała a napływającym powietrzem. Sugerujemy wykonanie tych obliczeń samodzielnie, a my obliczymy moc wymagana do poruszania się w ruchu według wzoru:

P= c · A · ρ/2 · υ³=0,1 · 7 · 0,18: 2 · 4750³ = 6,75 10 9 W
Podczas dziesięciu sekund lotu zostanie uwolniona energia równy:

W= Pt = 6,75 10 9 10 = 67,5 10 9 J
I rozproszy się w przestrzeni w postaci ciepła :

Q=α · A · t · ∆T = (5,6 +4 · 4750) · 14,1 · 10 · 2000 = 5,36 10 9 J
Energia spoczynkowa: 67,5 10 9 – 3,5 10 9 = 62,14 10 9 J, pójdzie ogrzać samochód.

Być może wystarczy, żeby go wysadzić w powietrze, ale całkowicie niewystarczająco, tak że ten kamień płonie i wyparowuje w powietrzu. W ekwiwalencie TNT energia ta jest równa 14,85 ton trotylu. 1 tona trotylu = 4,184 10 9 J. Energia wybuchu Bomba jądrowa„Mały” nad Hiroszimą 6 sierpnia 1945 r różne szacunki wynosi od 13 do 18 kiloton trotylu, czyli tysiąc razy więcej.
"Właśnie zakończyliśmy badania, potwierdzamy, że cząstki materii znalezione przez naszą ekspedycję (Uralski Uniwersytet Federalny) w rejonie jeziora Czebarkul rzeczywiście mają charakter meteorytowy. Meteoryt ten należy do klasy zwykłej, jest to meteoryt kamienny meteoryt o zawartości żelaza około 10% Najprawdopodobniej otrzyma nazwę „meteoryt Czebarkula” – RIA Novosti cytuje Wiktora Grochowskiego, członka komitetu meteorytowego RAS.
Obliczmy uwolnioną energię Jeśli chondryt o średnicy 3 metrów uderzyć o ziemi.

W= m·υ²/2 = 31,6·10³· 4750²:2 = 356,5 10 9 J, jest to równoważne 85,2 ton trotylu.

m= V · ρ = 14,14 · 2,2 = 31,6 tony, masa kuli. ρ=2,2 tony/m3 - gęstość chondrytu.

V =4·π·r³/3 = 4·3,14·1,5³:3 = 14,13 m³, objętość kuli.

Jak widać moc ta wyraźnie nie sięga zapowiadanych w mediach kiloton.
„Całkowita ilość uwolnionej energii według szacunków NASA wyniósł około 500 kiloton w ekwiwalencie trotylu, według szacunków RAS - 100-200 kiloton».
← „Oszaleli zupełnie, nad Hiroszimą eksplodowało 15 kiloton i nie było już mokrej plamy, ale co by się stało z Czelabińskiem przy takiej sile eksplozji” (przyp. autora).

Postanowiliśmy obliczyć siłę eksplozji 30 ton wysokoenergetycznego paliwa węglowodorowego, na przykład benzyny, choć oczywiście benzyny nie przewozi się w rakietach.
Eksplozja 30 ton benzyny wyzwoli energię równą:
Q= m·H=30·10³ · 42·10 6 = 1,26 10 12 J, co jest równoważne 300 ton trotylu, a to bardziej przypomina siłę eksplozji w Czelabińsku.

Dlaczego pomyśleliśmy o rakiecie? Tak, bo wszystko, co było relacjonowane w mediach i to, co faktycznie widzieliśmy na ekranach, zupełnie się nie pokrywało. Pióropusz miał podobny kolor i kształt do smugi silnika odrzutowego, a nie meteorytu.

Porównywać:

ślad meteorytu z Czelabińska

upadek meteorytu w Peru
.

Prawdziwe meteoryty nie mają żaroodpornych owiewek, a gorące cząstki wyrwane z ich powierzchni przez napływający strumień powietrza powinny pozostawić za spadającym ciałem ognisty ślad.

Nachylenie trajektorii nie odpowiadało deklarowanemu, 20°, ale w rzeczywistości 13° i jest bardziej odpowiednie dla ciała spadającego z Orbita Ziemi i nie wypływa z głębin kosmosu. Wysokość eksplozji sądząc po kształcie pociągu, wyraźnie nie odpowiadał deklarowanemu. I rzeczywiście, jak wykazały obliczenia, okazało się, że jest równa 8,58 km, a nie 30-50 km. Ponadto nieco niejasno mówili o torze lotu „meteorytu”, który przeleciał w Tiumeniu oraz w Kazachstanie i Baszkirii, krótko mówiąc, przeleciał przez połowę kraju i spadł w Czelabińsku. A co najważniejsze, nie znajdując jeszcze fragmentów „ciała niebieskiego”, uznali to za meteoryt i absolutną głupotę, nazwali go symbolem forum Krasnojarska. Dobry symbol, wielomilionowe miasto i okoliczne wsie znalazły się na mrozie z wybitymi szybami, tysiące ludzi zostało rannych.

Dlatego podjęliśmy niezależne dochodzenie w sprawie zdarzenia. Oczywiście nasze wyliczenia są bardzo przybliżone, a podawane przez nas argumenty mogą wydawać się Państwu wątpliwe i kontrowersyjne; nam samym trudno jest oprzeć się presji informacyjnej mediów, ale matematyka i fizyka nauki ścisłe i nie znaleźliśmy żadnych błędów w naszych obliczeniach. Aby przekonać Państwa o prawdziwości naszych założeń i obliczeń, przedstawiamy Maksymalny współczynnik(ostatni argument), co też nas zszokowało. Po tym jak odkryliśmy TEN, nie mamy wątpliwości, że to zostawiliśmy „Meteoryt Czelabińska” został skierowany w stronę Rosji na skutek czyjejś złej woli.

Po skonstruowaniu toru lotu samochodu (linia żółta) z ciekawości przedłużyliśmy go poza miejsce upadku ciała ( czerwona linia). Byliśmy zdumieni, że przyszła od razu Moskwa, po powiększeniu obrazu, byliśmy zdumieni jeszcze bardziej, czerwona linia zatrzymała się Centrum Kremla, i to już to nie może być przypadek. Możesz to zobaczyć na własne oczy.


Leciałem tam Meteoryt Czelabińsk».


I tu trzeba było upaść.

Możesz mieć zastrzeżenia: okrągła dziura znaleziona nad jeziorem Czebarkul (miejsce, w którym spadł duży kawałek gruzu) nie pokrywa się z wyznaczoną przez nas trajektorią. Odpowiedź jest prosta.


Jedynym nienaruszonym fragmentem eksplodowanej i spalonej rakiety mogła być jedynie owiewka – najbardziej trwała i żaroodporna część rakiety. " Owiewki są tak mocne, że można je ciąć wyłącznie tarczami diamentowymi. Część głowicowa nagrzewa się do 2200 stopni.”
Po eksplozji wykonał salto w powietrzu, tworząc pętlę w pociągu (w tym momencie nastąpił kolejny mały błysk) i poleciał dalej. Dzięki swojemu aerodynamicznemu kształtowi (półkuli) wytracając prędkość, poszybował pionowo na jezioro niczym latające spodki dla dzieci i po stopieniu lodu wszedł pod wodę, rozsypując się na drobne kawałki pod wpływem uderzenia i dużej różnicy temperatur .
"Z jednej strony ceramika jest krucha. Jeśli uderzysz ją młotkiem, rozleci się. Z drugiej strony może na nią wpłynąć jednocześnie nagrzanie do półtora tysiąca stopni" - powiedział Władimir Wikulin, Dyrektor generalny„Technologia” elektrowni jądrowej Dlatego w lodzie pozostała okrągła dziura. Kamień lecący pod kątem 13° utworzyłby w lodzie owalną dziurę, wydłużoną wzdłuż trajektorii.


Na nagraniu wideo nagranym z dachu jednego z domów po stronie Czelabińska wyraźnie widać, że doszło do więcej niż jednej eksplozji. Możesz także zobaczyć fragmenty kuli ognia wylatujące podczas eksplozji.


Niektórym może się wydawać, że polecieli do przodu i do góry, ale tak nie jest. Wyobraź sobie: obserwator patrzy z dołu, a kula ognia leci w dół, oddalając się od obserwatora. Łatwo to zrozumieć, biorąc do ręki dwa ołówki, ustawione prostopadle do siebie, i patrząc na nie nieco od dołu. Wszystkie fragmenty poleciały na prawo od toru jazdy samochodu, dlatego pozostała część otrzymała impuls w lewo. W związku z tym pozostała część rakiety (owiewka), odchylona w lewo od pierwotnej trajektorii, spadła prosto do jeziora.

Kolejnym argumentem potwierdzającym naszą wersję kamieni w rakiecie jest fakt, że znalezione przez wyszukiwarki kamienie leżą w śniegu, niemal na powierzchni, co świadczy o tym, że w momencie spadania miały niską temperaturę. Oznacza to, że nie nagrzały się one w wyniku tarcia z powietrzem i eksplozji, jak miałoby to miejsce w przypadku prawdziwego meteorytu, ale zostały lekko nagrzane w momencie eksplozji, ponieważ pojemnik z kamieniami znajdował się na dziobie, który był najmniej odsłonięty na termiczne skutki eksplozji. Zdjęcia wyraźnie pokazują, jak to zrobić kula ognia został rozerwany przez falę podmuchową na dwie części, a przednia pod wpływem bezwładności poleciał do przodu i wygasła szybciej niż paliwo, które wypaliło się i zostało odrzucone przez falę podmuchową. Dlatego na pióropuszu pojawiła się przerwa o długości 3-5 kilometrów.

I spójrz jeszcze raz na pociąg.


Wyraźnie widać, że leciało trójwymiarowe ciało, niosąc ze sobą pozostałości spalonego paliwa i produkty spalania.


I w tym miejscu wypaliło się paliwo, a żarzące się gorące ciało (owiewka rakiety) kontynuowało lot, co wyraźnie widać na filmie:


Szczegóły potwierdzające naszą wersję znajdziemy znacznie więcej, jednak już teraz wiadomo, że oficjalne wypowiedzi na temat meteorytu nie wytrzymują krytyki.

Ta sprawa nie wygląda na inwazję cywilizacji pozaziemskiej, ich strzał z pewnością trafiłby w cel, a poza tym Kreml nie został zauważony w związku z kosmitami. Ale Amerykanie ukrywają coś o małych zielonych ludzikach.

Mamy wiele wersji wyjaśniających ten fakt, np.: islamscy terroryści załadowali rakietę kamieniami i wysłali ją do Moskwy, aby symulować spadający na Kreml meteoryt, jako symbol kary niebiańskiej (trudno znaleźć terrorystów). Opcja druga: wysocy rangą rosyjscy urzędnicy i oligarchowie mszczą się za pozbawienie możliwości posiadania nieruchomości i rachunków bankowych za granicą (podejrzani są ci, którzy tego dnia nie byli w Moskwie). Opcja trzecia: międzynarodowi spekulanci walutowi i finansiści postanowili znów zarobić pieniądze, wielkim razem, po raz kolejny załamując rynek, destabilizując sytuację na świecie (można ich zidentyfikować, znając miejsce, z którego wystrzelono rakietę). Amerykańskie wskaźniki aktywności gospodarczej znajdują się na maksimum trzeciej fali, która przytłoczy i odwróci całość Ekonomia swiata. Tak więc, przyjaciele, opróżnijcie swoje akcje i przejdźcie do gotówki i nie zapomnijcie podziękować nam za informację, proszę trochę pieniędzy w portfelu, nieważne ile. I zapisz się do naszego magazynu, ponieważ nie powiedzieliśmy jeszcze najważniejszego.

Możemy się tylko domyślać, kto rzucił kamień w Rosję, nie mamy możliwości się dowiedzieć, mapy pokazują, że trajektoria prowadzi do Pacyfiku.

Wszystkie nasze założenia wydają się fantastyczne i jesteśmy gotowi je sprzedać jako pomysł na scenariusz do kolejnego fajnego filmu akcji.

Nawiasem mówiąc, wersja o rakiecie z kamieniami jest bardzo prawdopodobna. Błąd wysokości (wysokości) wynikał z faktu, że podczas przejścia do lotu poziomego do pojemnika wsypywano masowo kamienie, które nie były szczelnie wypełnione, i przesuwając środek ciężkości, zmieniały trajektorię lotu rakiety . Ale balistyka nie wzięła tego pod uwagę. Odchylenie zauważyliśmy późno i włączyliśmy silniki napędowe (na nagraniu nagle pojawiła się świetlista kropka), gdy rakieta zaczęła już opadać.

Istnieją inne możliwe scenariusze rozwoju wydarzeń w obwodzie czelabińskim i nie bez powodu wspomnieliśmy o laserach na początku artykułu. Zapraszamy do wyobrażenia sobie dalszego toku naszych przemyśleń.

Szczerze mówiąc, mieliśmy wątpliwości, czy warto umieszczać tę informację w Internecie, wydaje się to niezwykle okrutne. Jednak na świecie jest mnóstwo zła, a rządy większości krajów nie są w stanie sobie z nim poradzić, a wręcz przyczyniają się do jego pomnażania. Dlatego uznaliśmy, że każdy powinien zadbać o swoje bezpieczeństwo i dobre samopoczucie.

Nie wierz nam na słowo, przeprowadź własne badania, może jednak się myliliśmy.

Jeśli koniec świata nie nastąpił i meteoryt z Czelabińska nie trafił w Ciebie, nie oznacza to wcale, że wszystkie niebezpieczeństwa minęły. Wszyscy są przed nami. A już niedługo się o nich dowiecie. Szczęście i dobrobyt dla ciebie.

Magazyn ten nie jest oficjalnym źródłem informacji ani środkiem przekazu.

© Wszelkie prawa do tekstów i zdjęć, które nie zawierają linków do źródeł, należą do autora.

Cytując lub w inny sposób wykorzystując informacje z tej witryny, wymagane jest odwołanie do źródła.

Czysta szansa

Po czym Bieriezowski zupełnie przez przypadek wypowiada wojnę Kuczmie.
A potem, zupełnie przez przypadek, najbiedniejszy z oligarchów (ostatni na liście rosyjskich miliarderów)

Apoteoza tej wojny była zdecydowana i po przegranej pozostała. Wszystko zostało obliczone i tylko czysty przypadek uniemożliwił realizację wspaniałych planów.

Początek lutego; zupełnie przez przypadek rynki rosyjski i amerykański osiągnęły nowe maksima.

Jednocześnie zupełnie przez przypadek:
A , przypadkowo znalazł się 4000 kilometrów od Moskwy. A po eksplozji nad Czelabińskiem przypadkowo donosi:
Konsekwencje nie trzeba było długo czekać: nagle, przez przypadek, całkiem zamożny Cypr znalazł się w samym centrum burzy gospodarczej, która nie pojawiła się znikąd. Co więcej, przez przypadek w cypryjskich bankach trzymano brudne pieniądze rosyjskich oligarchów, w tym Bieriezowskiego.

Jednocześnie zupełnie przypadkowo zostają wciągnięci w kryzys, który wybuchł. Rząd rosyjski i rosyjskie banki.

Następnie zhańbiony oligarcha zupełnie przez przypadek zamknął się w swojej łazience w pustym domu, aby umrzeć zawał serca. A po tym wszystkim, co się wydarzyło, zupełnie przez przypadek policja znalazła obok niego nie ręcznik frotte, ale długi szalik, oświadczając, że doszło do wypadku.

Po tym niesamowitym łańcuchu wypadków rakieta wypełniona kamieniami lecąca na Kreml moskiewski nie wydaje się już niewiarygodną opcją.

Jeśli przez przypadek jesteś związany z branżą filmową, to jesteśmy gotowi sprzedać tę niewymyśloną historię jako pomysł na scenariusz kolejnego filmu akcji.

Wiele zdarzeń wydaje nam się przypadkowych tylko dlatego, że nie widać ich wewnętrznych powiązań. Jeśli jednak ktoś widzi w tej skomplikowanej historii paranoję, to nie jest to nasza wina, taki jest świat, w którym żyjemy.

W związku z tym co się dzieje nasza prognoza na przyszłość pozbawiona jest optymizmu, rynek amerykański jest na samej górze i wkrótce zacznie spadać. Ale ropa jest za droga i będzie tańsza, bo trudno to ukryć ropa i gaz, zasoby odnawialne nic więcej nie będzie możliwe. Jeśli chcesz wiedzieć dlaczego, zapisz się do naszego magazynu.

P.S. Czysto przez przypadek, po upadku „kamiennego meteorytu” (jak twierdzą media)

Magazyn ten nie jest oficjalnym źródłem informacji ani środkiem przekazu.

© Wszelkie prawa do tekstów i zdjęć, które nie zawierają linków do źródeł, należą do autora.

Cytując lub w inny sposób wykorzystując informacje z tej witryny, wymagane jest odwołanie do źródła.

Eksplozja meteorytu Czelabińsk, epicentrum

Skorzystaliśmy z tej oferty, aby sprawdzić nasze wyliczenia.

Łącząc zdjęcie wykonane z amerykańskiego satelity meteorologicznego należącego do Sił Powietrznych Stanów Zjednoczonych i obliczony przez nas (czerwona linia) rzut toru lotu kuli ognistej na ziemię za pomocą siatki współrzędnych, uzyskaliśmy następujące wyniki. Pociąg z wagonu pokazanego na zdjęciu i obliczony przez nas tor pokrywały się idealnie. Świadczy o tym punkt znajdujący się na poziomie gruntu, oznaczony na zdjęciu jako „Lokalizacja fragmentu”, który dokładnie przypadł na czerwoną linię rzutu toru lotu samochodu na ziemię. Przemieszczenie ogona pióropusza na obrazie spowodowane jest paralaksą. Im wyżej od ziemi znajduje się punkt należący do pióropusza, tym dalej od linii projekcji będzie jego obraz.


„Meteor Czelabińsk-Moskwa”, zdjęcie z amerykańskiego satelity wojskowego DMSP F-16.
Zwiększony:


„Meteor Czelabińsk-Moskwa”, zdjęcie z amerykańskiego satelity wojskowego DMSP F 16.

Zawirowanie końca pióropusza, zaznaczone żółtymi strzałkami, spowodowane było nie zmianą kierunku lotu, ale najsilniejszym wiatrem, który zarejestrował w tym miejscu ten sam satelita; na wysokości 50 km było to 100 m/s (patrz wykres A poniżej).


Zgadzamy się z obliczonym przez amerykańskich naukowców kierunkiem rzutu toru na ziemię (Corrected Ground Track), który całkowicie pokrywa się z naszą trajektorią. Inaczej trudno to narysować:

.

Jednak podany w pracy kąt nachylenia trajektorii do horyzontu, wysokość eksplozji, wymiary kuli ognia i siła eksplozji budzą nasze wątpliwości, a ponadto parametry te stoją w sprzeczności z opublikowanymi w niej fotografiami, wyjaśnimy dlaczego. Sam zobacz.


Przy kącie nachylenia 18,5° wysokość eksplozji, na której nastąpiło główne wyzwolenie energii, wyniesie 31,8 km (punkt wieży), a początek blasku – koniec pióropusza (punkt początkowy) będzie na wysokości wysokość 89 km. Jak zwykle, żeby nie być bezpodstawnym, znaleźliśmy dla Was wykres rozkładu temperatury atmosferycznej według wysokości.
Według danych z różnych źródeł potwierdza to ryc. 1. i harmonogram W(patrz wyżej), temperatura od wysokości 10 km wzrasta od -70° do 0°, na wysokości 90 km osiąga minimum -90°.

Teraz spójrz na zdjęcie a) Podczerwień, to jest zdjęcie pióropusza wykonane w widmie podczerwonym, wyraźnie pokazuje rozkład temperatury na wysokości. Ciemny ogon odpowiada ciepłemu powietrzu; w miarę opadania pióropusz staje się jaśniejszy, co wskazuje na spadek temperatury. W punkcie Wieży, w którym eksplozja wyrzuciła w górę zimne powietrze, zarejestrowano temperaturę -67,15°.


Gdyby ciało leciało pod kątem 18,5 stopnia, to ogon toru, znajdujący się na wysokości 89 km, byłby lżejszy od dolnej części, ponieważ wysokość ta (patrz ryc. 1.) odpowiada temperaturze -70°. Jak widać, tak nie jest. Gradientowy rozkład temperatury w chmurze na zdjęciu, z płynnym przejściem od powietrza cieplejszego do zimniejszego, wskazuje, że punkt początkowy (koniec ogona) znajduje się na wysokości, na której panuje najwyższa temperatura. Zgodnie z rys.1. wynosi to 50 km, a wysokość ogona odpowiada kątowi nachylenia trajektorii wynoszącemu 13°.

Teraz o wysokości, na której nastąpiła eksplozja. Wieża (punkt wieżyczki) powstała z zimnego powietrza wyrzuconego przez falę powrotną, a jej temperatura -67,15° odpowiada wysokości 8-15 km, a nie 31,8 km. Aby tak się stało, ciało musiało eksplodować pod warstwą zimnego powietrza lub przynajmniej w jego wnętrzu, co potwierdza nasze obliczenia. Film wyraźnie pokazuje, jak pióropusz został rozerwany przez eksplozję,


następnie powstały pęcherzyk próżniowy zapadł się,


wypychając napływające zimne powietrze w górę, w kierunku najniższego ciśnienia, co powoduje utworzenie pętli na pióropuszu i wieży (wieżyczki).

Zwróć uwagę na serię zdjęć wykonanych przez geostacjonarnego wielofunkcyjnego satelitę transportowego (140°E).

Na ich podstawie można dość dokładnie określić wysokość końca pętli (punkt początkowy). Nie jest to trudne, jeśli nie zapomniałeś jeszcze lekcji trygonometrii. Aby wyobrazić sobie wysokość (GSO), narysowaliśmy dla Ciebie obraz 3D za pomocą programu SolidWorks. Za pomocą tego samego programu obliczono promień L = 6283 km dla GEO.


Kąt bryłowy, pod którym Ziemia jest widoczna z GSO, jest ograniczony powierzchnia stożkowa tworząca, która jest styczną poprowadzoną od satelity do powierzchni ziemi. Granicę podstawy stożka stanowi kończyna - widoczna krawędź dysku ziemskiego. Średnica kończyny jest zawsze mniejsza niż średnica planety. Wysokość obiektu znajdującego się ściśle pionowo nad kończyną (w stronę powierzchni ziemi) można łatwo określić na podstawie fotografii, ponieważ zmierzona wysokość, biorąc pod uwagę skalę, będzie wysokością rzeczywistą.

Przypomnijmy sobie szkolne lekcje z trygonometrii i spójrzmy na poniższy obrazek:


Aby określić, gdzie znajduje się tarcza Wielofunkcyjnego Satelity Transportowego 140°E, należy obliczyć długość łuku (czerwonego) od widocznej krawędzi ziemi (punkt D) do punktu N na powierzchni ziemi, położonego na linii BC pionowo pod satelitą (nadir). Znamy średnią wysokość GSO h = 35 786 km, średni promień ziemi R = 6371 km i obliczony już promień kończyny (L) R kończyny = 6283 km. Trójkąty ABC i BCD są prostokątne, BD to zarówno wysokość, jak i promień, zatem cosβ=BD/BC=6371/(6371+35786)=0,151126, odpowiednio β=arccosβ=81,308°, stąd długość łuku DN=π·Dз·β/ 360=3,14·12742·81,308/360=9036,45 km.

Skorzystajmy z programu ponownie i określmy, gdzie znajduje się brzeg ziemi widoczny z Wielofunkcyjnego Satelity Transportowego 140°E. W tym celu z punktu o współrzędnych 0°, 140°E narysujemy odcinek o długości 9036,45 w kierunek spodziewanego miejsca wybuchu.


Jak widać na rysunku, niebieski łuk dochodzi do końca pociągu (punktu początkowego), zatem punkt ten będzie znajdował się bezpośrednio nad kończyną. Zastrzegamy, że biorąc pod uwagę niedokładność pomiaru odległości 100 km, błąd w obliczeniu wysokości obiektu wyniesie w rezultacie 800-900 metrów.

Należy również zauważyć, że kierunek łuku prawie pokrywa się z kierunkiem lotu obiektu, a z satelity można było obserwować nie tylko trajektorię upadku, ale cały lot.

Przejdźmy teraz bezpośrednio do pomiaru wysokości. W tym celu zróbmy zdjęcie z Wielofunkcyjnego Satelity Transportowego 140°E b):


Przetwórzmy to w programie Adobe Photoshopie, zmieniając kontrast i poziomy tak, aby powierzchnia ziemi stała się wyraźnie widoczna, i nałóż na nią trzy kropki (czerwone).


Ładujemy powstały obraz do programu i budujemy łuk, korzystając z trzech już naniesionych punktów. Program sam określi promień tego łuku i będzie produkował kolejne wymiary w skali łuku.


Widoczna wizualnie niedokładność w budowie łuku powoduje błąd w obliczeniu wysokości 1-2 km. Nie możemy brać pod uwagę zniekształceń geometrycznych wprowadzanych przez optykę, ponadto stosując siatkę współrzędnych byliśmy przekonani, że są one minimalne.

MOSKWA, 14 lutego – RIA Nowosti. Rok temu, 15 lutego 2013 r., mieszkańcy południowy Ural był świadkiem kosmicznej katastrofy - upadku asteroidy, co było pierwszym tego typu wydarzeniem w historii, które spowodowało poważne szkody dla ludzi.

W pierwszych chwilach mieszkańcy regionu opowiadali o eksplozji „nieznanego obiektu” i dziwnych błyskach. Naukowcy spędzili cały rok na badaniu tego zdarzenia, czego udało im się na tym etapie dowiedzieć – przeczytajcie recenzję RIA Novosti.

Co to było?

W rejonie Czelabińska spadło raczej zwyczajne ciało kosmiczne. Wydarzenia tej skali zdarzają się raz na 100 lat, a według niektórych danych częściej nawet pięć razy na sto lat. Naukowcy uważają, że ciała o wielkości około dziesięciu metrów (około połowy wielkości ciała Czelabińska) dostają się do atmosfery ziemskiej mniej więcej raz w roku, ale najczęściej dzieje się to nad oceanami lub w słabo zaludnionych regionach. Takie ciała eksplodują i płoną wysoki pułap nie powodując żadnej szkody.

Rozmiar asteroidy Czelabińsk przed upadkiem wynosił około 19,8 metra, a jej masa od 7 do 13 tysięcy ton. Według naukowców na ziemię spadło w sumie od 4 do 6 ton, czyli około 0,05% pierwotnej masy. Od tej kwoty do ten moment zebrano nie więcej niż 1 tonę, biorąc pod uwagę największy fragment o wadze 654 kilogramów, wydobyty z dna jeziora Czebarkul.

Analiza geochemiczna wykazała, że ​​Czelabińsk obiekt kosmiczny należy do typu chondrytów zwykłych klasy LL5. Chondryty to jeden z najpowszechniejszych rodzajów meteorytów kamiennych; około 87% wszystkich znalezionych meteorytów należy do tego typu. Wyróżniają się obecnością w grubości zaokrąglonych ziaren o wielkości milimetra - chondr, które składają się z częściowo stopionej substancji.

Ekspert: największy fragment meteorytu z Czelabińska waży 654 kgDokładna waga największego fragmentu meteorytu czelabińskiego, wydobytego z dna jeziora Czebarkul w połowie października 2013 roku, wyniosła 654 kg – powiedział reporterom dyrektor firmy, która przeprowadziła operację wyniesienia meteorytu.

Dane ze stacji infradźwiękowych wskazują, że siła eksplozji, która miała miejsce podczas gwałtownego zwalniania asteroidy Czelabińsk na wysokości około 90 kilometrów, wahała się od 470 do 570 kiloton trotylu - to 20-30 razy większa niż eksplozja nuklearna w Hiroszima, ale ponad dziesięciokrotnie mniejsza niż siła eksplozji w czasie katastrofy w Tunguskiej (od 10 do 50 megaton).

Tym, co uczyniło tę jesień wyjątkową, było miejsce i czas. Po raz pierwszy w historii duży meteoryt spadł na gęsto zaludniony obszar, więc nigdy wcześniej spadający meteoryt nie spowodował tak poważnych zniszczeń – do lekarzy zwróciło się 1,6 tys. osób, 112 trafiło do szpitala, w 7,3 tys. budynków wybito szyby.

Dzięki temu naukowcy uzyskali ogromną ilość danych na temat zdarzenia – jest to najlepiej udokumentowany upadek meteorytu. Jak się później okazało, jedna z kamer uchwyciła nawet moment, w którym największy fragment wpadł do jeziora Czebarkul.

Skąd to się wzięło?

Asteroida Czelabińsk mogła w przeszłości znajdować się bardzo blisko SłońcaNaukowcy z Instytutu Geologii i Mineralogii ustalili, że niektóre fragmenty kuli ognistej noszą ślady procesów topnienia i krystalizacji, które miały miejsce na długo przed upadkiem tego ciała na Ziemię.

Naukowcy niemal natychmiast odpowiedzieli na to pytanie: z głównego pasa asteroid Układ Słoneczny, obszar pomiędzy orbitami Marsa i Jowisza, gdzie przechodzą trajektorie wielu małych ciał. Orbity niektórych z nich, w szczególności planetoid z grupy Apollo i Aten, są wydłużone i mogą przecinać orbitę Ziemi.

Dzięki temu, że lot bolidu Czelabińska został utrwalony na wielu filmach i zdjęciach, w tym satelitarnych, astronomowie mogli dość dokładnie odtworzyć jego trajektorię, a następnie podjąć próbę kontynuowania tej linii z powrotem poza atmosferę, aby zbudować orbitę tego bolidu ciało.

Próby odtworzenia trajektorii ciała Czelabińska sprzed zderzenia z Ziemią podejmowały różne grupy astronomów. Z ich obliczeń wynikało, że półoś wielka orbity asteroidy Czelabińsk wynosiła około 1,76 jednostki astronomicznej (średni promień orbity Ziemi), peryhelium (punkt orbity najbliższy Słońcu) znajdował się w odległości 0,74 jednostki, aphelium (punkt orbity najbliższy Słońcu) znajdował się w odległości 0,74 jednostki najbardziej odległy punkt) – w odległości 2,6 jednostki.

Dysponując tymi danymi, naukowcy próbowali znaleźć asteroidę Czelabińsk w katalogach odkrytych wcześniej małych ciał. Wiadomo, że wiele już odkrytych asteroid po pewnym czasie „zagubia się” ponownie, a niektóre odkrywa się dwukrotnie. Naukowcy nie wykluczyli, że obiekt z Czelabińska należał do takich „zaginionych” ciał.

Naukowcy odkryli nowego „rodzica” asteroidy CzelabińskWcześniej hiszpańscy astronomowie wybierali spośród sławnych naukowiec zajmujący się asteroidami kolejny potencjalny kandydat do roli kuli ognia w Czelabińsku – ich zdaniem fragment asteroidy 2011 EO40 mógł spaść na Ural.

Jego krewni

Chociaż nie udało się znaleźć dokładnego dopasowania, naukowcy odkryli kilku możliwych „krewnych” „mieszkańca Czelabińska”. Zespół Jiriego Borowiczki z Instytutu Astronomicznego Czeskiej Akademii Nauk obliczył trajektorię ciała Czelabińska i stwierdził, że jest ona bardzo podobna do orbity 2,2-kilometrowej asteroidy 86039 (1999 NC43). W szczególności półoś wielka orbity obu ciał wynosi 1,72 i 1,75 jednostek astronomicznych, odległość peryhelium wynosi 0,738 i 0,74.

Naukowcy nie wiedzą, dlaczego fragmenty meteorytu z Czelabińska mają różne koloryMeteoryt, nazwany później „Czelabińsk”, spadł 15 lutego 2013 r. Naukowcy wciąż nie mogą zrozumieć, dlaczego niektóre fragmenty meteorytów są całkowicie ciemne, a inne jasne.

Fragmenty kosmicznego ciała Czelabińska, które spadły na ziemię, „opowiedziano” naukowcy zajmujący się historią jego życie. Okazało się, że asteroida Czelabińsk jest w tym samym wieku co Układ Słoneczny. Analiza stosunków izotopów ołowiu i uranu wykazała, że ​​jego wiek wynosi około 4,45 miliarda lat.

Jednak około 290 milionów lat temu asteroida Czelabińsk doświadczyła poważnej katastrofy - zderzenia z innym ciałem kosmicznym. Świadczą o tym ciemne żyłki w jego grubości - ślady topnienia substancji podczas silnego uderzenia.

Naukowcy uważają jednak, że był to bardzo „szybki” proces. Ślady cząstek kosmicznych – ślady jąder żelaza – nie miały czasu się stopić, co oznacza, że ​​sam „wypadek” trwał nie dłużej niż kilka minut – stwierdzili specjaliści z Instytutu Geochemii i Techniki im. chemia analityczna nazwany na cześć Wernadskiego RAS.

Jednocześnie nie jest wykluczone, że ślady topnienia mogły pojawić się podczas zbyt bliskiego zbliżenia asteroidy do Słońca – uważają naukowcy z Instytutu Geologii i Mineralogii (IGM) SB RAS.

Wczesny lutowy poranek 2013 roku nagle stał się tragiczny dla 1613 mieszkańców Czelabińska i okolic. Taki duża ilość ludzie dotknięci upadły meteoryt Nigdy w historii na Ziemi nie było populacji ludzkiej. Podczas fali w wielu budynkach wybito szyby, połamano drzewa, a ludzie odnieśli różnego stopnia obrażenia, w wyniku czego za ofiary uznano około 1613 osób, z czego według różnych źródeł do szpitali trafiło od 50 do 100 osób . Ludzie, którzy tego ranka byli świadkami upadku meteorytu, byli po prostu zszokowani tym, co miało miejsce. Pierwsze wersje tego, co się działo, brzmiały jak: katastrofa lotnicza, katastrofa rakietowa, a nawet atak obcych…

W tej chwili obraz wydarzeń tamtego tragicznego poranka został całkowicie przywrócony i niezawodnie wiadomo, kiedy i gdzie spadł meteoryt w Czelabińsku.

Jak było

15 lutego około godziny 9:00 ten „nieoczekiwany gość” pojawił się wysoko na niebie nad Czelabińskiem, co spowodowało ogłoszenie stanu wyjątkowego w Czelabińsku i okolicach. Wcześniej ten sam meteoryt obserwowali mieszkańcy innych regionów Federacji Rosyjskiej, ale mieli dużo więcej szczęścia niż mieszkańcy Czelabińska, ponieważ po prostu przeleciał obok nich, nie wyrządzając absolutnie żadnej szkody. Na przykład o 7.15 czasu moskiewskiego lub o 9.15 czasu lokalnego widzieli to mieszkańcy regionów Aktobe i Kustanaj w Kazachstanie, a mieszkańcy Orenburga zaobserwowali to niesamowite zjawisko o 7.21 czasu moskiewskiego. Meteoryt ten był również wyraźnie widoczny w Swierdłowsku, Kurganiu, Tiumeniu i okolicach, a nawet 750 km od miejsca katastrofy we wsi Proswiet, rejon wołżski, obwód samarski.

Jasny błysk

Według amerykańskiej Narodowej Agencji Aeronautyki i Badań przestrzeń kosmiczna(NASA) meteoryt o wadze około 10 ton i średnicy około 17 metrów, rozwijający się z prędkością 17 km/s, wszedł w atmosferę ziemską i po 32 sekundach rozpadł się na wiele części. Zniszczeniu meteorytu towarzyszyła seria eksplozji, pierwsza z trzech eksplozji była najpotężniejsza i spowodowała zniszczenia. Był to jasny błysk, trwał około pięciu sekund, a minutę później przybył na Ziemię w postaci niszczycielskiej fali. Zdaniem naukowców zniszczenie meteorytu doprowadziło do wyzwolenia energii, która w przybliżeniu odpowiadała 100–500 kilotonom ekwiwalentu trotylu. Centrum eksplozji nie było samo miasto Czelabińsk, ale jego rejon, położony nieco na południe i zwany Jemanżelińsk – Jużnouralsk.

Miejsca, w które spadły fragmenty

W wyniku badań specjalnie utworzonej grupy odkryto cztery miejsca, w których miały znajdować się fragmenty meteorytów. Pierwsze dwa miejsca znajdują się w regionie Czebarkul Obwód Czelabińska, trzeci w rejonie Zlatoust i czwarty w rejonie jeziora Chebarkul. Informację o tym, że meteoryt znajdował się w jeziorze, potwierdzili rybacy, którzy byli na miejscu katastrofy. Z ich opowieści członkowie grupy poszukiwawczej dowiedzieli się, że w chwili, gdy meteoryt wpadł do jeziora, wyrosła z niego kolumna wody i lodu o wysokości około 3-4 metrów.

Drugi co do wielkości po Tunguskiej

W wyniku prac prowadzonych na terenie Jemanżelinska i wsi Travniki odnaleziono około stu fragmentów, a w rejonie jeziora zebrano około 3 kg fragmentów. Wszystkie są obecnie badane przez naukowców, według których meteoryt, który spadł w Czelabińsku, jest drugim co do wielkości po meteorycie Tunguska, który spadł na terytorium Rosji 30 czerwca 1908 r.

Pełny film z miejsca zdarzenia

Słowa kluczowe

Ciało niebieskie / ASTEROID / METEORYT / ORBITA HELIOCENTRYCZNA / TRAJEKTORIA RUCHU/ ATMOSFERA ZIEMI / WYBUCH POWIETRZA / FALI UDERZENIA / OBSZAR SPADKU / ATMOSFERA ZIEMI / CIAŁO NIEBIESKIE / ASTEROID / METEORYT / ORBITA HELIOCENTRYCZNA / TRAJEKTORIA RUCHU / POdmuch POWIETRZA / FALI POWIETRZA / OBSZAR UDERZENIA

adnotacja artykuł naukowy z zakresu nauk o Ziemi i pokrewnych nauk o środowisku, autor pracy naukowej - Bondarenko Yuriy Sergeevich, Medvedev Yuriy Dmitrievich

Opracowano technikę ustalania trajektorię ruchu ciało niebieskie w atmosferze ziemskiej, parametry orbita heliocentryczna ciała przed jego wejściem do atmosfery, a także ocenić główne czynniki uszkodzeń wywołanych falą uderzeniową. Technika polega na badaniu kilku opcji rozwoju wydarzeń w wyniku przejścia obiektu w atmosferze ziemskiej. Jeżeli obiekt przeszedł przez atmosferę bez zderzenia z Ziemią, określa się momenty wejścia i wyjścia ciała z atmosfery ziemskiej. Obiekt może zderzyć się z Ziemią bez zniszczenia. W której równania różniczkowełączą się, zanim ciało niebieskie dotrze do powierzchni Ziemi. Uważano, że obiekt spala się w atmosferze, jeśli jego promień spadnie poniżej 1 cm. Osobno rozpatrywano przypadek, gdy obiekt ulega zniszczeniu podczas ruchu i jedynie fragmenty docierają do powierzchni Ziemi. Opracowaną metodykę zaimplementowano w kompleksie programowo-obliczeniowym. Jedną z zalet kompleksu jest możliwość zapisywania wyników obliczeń w formacie pliku .kml, co pozwala na wyświetlanie trójwymiarowych danych geoprzestrzennych w programie Google Earth, a także na dwuwymiarowych mapach Google. W naszym przypadku jest to tor lotu i jego rzut na powierzchnię Ziemi, miejsca zniszczenia, eksplozji i upadku meteorytu, obszary spadających odłamków i uszkodzeń spowodowanych falą uderzeniową, a także inne pomocna informacja. Skuteczność kompleksu oprogramowania i obliczeń została przetestowana na ruchu asteroidy 2008 TC3 i meteorytu Czelabińsk. Wykazano, że orbity meteorytów 2008 TC3 i Czelabińsk przed wejściem do atmosfery okazywały się zbliżone do orbit uzyskanych przez innych autorów, a parametry eksplozje powietrza pokrywają się z danymi pierwotnymi w granicach ich dokładności. Powstałe obszary oddziaływania fragmentów tych meteorytów znajdują się zaledwie kilka kilometrów od odkrytych fragmentów. Strefy zniszczenia w wyniku działania powietrznej fali uderzeniowej w przypadku meteorytu z Czelabińska pokrywają się z danymi rzeczywistymi.

powiązane tematy prace naukowe z zakresu nauk o Ziemi i pokrewnych nauk o środowisku, autorem pracy naukowej jest Bondarenko Yuri Sergeevich, Miedwiediew Jurij Dmitriewicz

• „Rzucanie włócznią” Układu Słonecznego

  2013 / Busarev Władimir Wasiljewicz

• Rozkład masowy fragmentów meteorytu Czelabińska

  2014 / Badyukov Dmitrij Dmitriewicz, Dudorow Aleksander Jegorowicz, Chajbrachmanow Siergiej Aleksandrowicz

• Skutki towarzyszące wejściu asteroidy do środowiska wodnego

  2014 / Kozelkov A.S.

• Zastosowanie urządzeń wybuchowych kasetowych na paliwo stałe do niszczenia dużych asteroid

  2016 / Sołowiew Wiktor Olegowicz, Szwedow Igor Michajłowicz, Kelner Michaił Stanisławowicz

• Właściwości dynamiczne meteoroidów potencjalnie tworzących meteoryty według obserwacji sieci kul ognistych Tadżykistanu

  2018 / Kokhirova G.I., Babajanov P.B., Khamroev U.H., Fayzov Sh.B., Latipov M.N.

• Wrażliwość planetoidy na Ziemię

  2013 / Aleksandrow Anatolij Aleksandrowicz, Kotlyarevsky Władimir Abramowicz, Larionow Walery Iwanowicz, Suszczew Siergiej Pietrowicz

• Echa samochodu Czelabińska

  2013 / Yazev Siergiej Arkturowicz

• Populacja planetoid bliskich Ziemi

  2014 / Galushina Tatyana Yurievna

• Magnetyczne skutki wydarzeń tunguskich 1908 roku

  2015 / Shaidurov V.V.

Wyznaczanie trajektorii ruchu ciał niebieskich w atmosferze ziemskiej

Autorzy opracowali i zrealizowali metodę pozwalającą na wyznaczenie trajektorii ruchu ciał niebieskich w atmosferze ziemskiej, wyznaczenie parametrów orbity heliocentrycznej ciał niebieskich przed ich wejściem do atmosfery, a także oszacowanie głównych czynników ruchu ciał niebieskich w atmosferze ziemskiej. zniszczenia spowodowane falą uderzeniową. W metodzie bada się kilka scenariuszy przejścia obiektu przez atmosferę ziemską. W przypadku, gdy obiekt przeszedł przez atmosferę bez zderzenia z Ziemią, wyznacza się momenty wejścia i wyjścia ciała z atmosfery ziemskiej. Obiekt może zderzyć się z Ziemią bez rozpadu. W tym przypadku równania różniczkowe są całkowane, aż ciało niebieskie dotrze do powierzchni Ziemi. Założono, że obiekt pali się w atmosferze, jeśli jego promień jest mniejszy niż 1 cm. Odrębnie rozpatrywano przypadek, w którym obiekt rozpada się w trakcie ruchu i do powierzchni Ziemi dochodzą jedynie fragmenty. Opracowana metoda została zaimplementowana w pakiecie oprogramowania. Jedną z zalet pakietu jest możliwość zapisu wyników obliczeń w formacie.kml, co pozwala na wyświetlanie trójwymiarowych danych geoprzestrzennych w „Google Earth” oraz dwuwymiarowych danych na mapach „Google”. W naszym przypadku danymi tymi są trajektoria lotu i jej rzut na powierzchnię Ziemi, miejsca rozpadu meteorytu i wybuchu powietrza, obszary uderzenia fragmentów, obszary nadciśnienia wywołanego falą uderzeniową, a także inne przydatne informacje. Metodą tą symulowano ruch meteorytów Czelabińsk i 2008 TC3. Wykazano, że heliocentryczne elementy orbit meteorytów Czelabińsk i 2008 TC3 przed wejściem w atmosferę ziemską obliczone za pomocą opracowanego oprogramowania są zbliżone do parametrów uzyskanych przez innych autorów, parametry trajektorii w zakresie swojej dokładności są w dobrej zgodności z danymi początkowymi. Szacowane obszary uderzenia fragmentów meteorytów znajdują się zaledwie kilka kilometrów od odzyskanego. Obszary nadciśnienia wywołane falą uderzeniową w przypadku meteorytu „Czelabińsk” pokrywają się z danymi rzeczywistymi.

Tekst pracy naukowej na temat „Wyznaczanie trajektorii ciał niebieskich w atmosferze ziemskiej”

UKD 521,35; 523.628.4

Biuletyn SibSAU 2014. Nr 4(56). s. 16-24

WYZNACZANIE TRAJEKTORII CIAŁ NIEBIESKICH W ATMOSFERIE ZIEMSKIEJ

Yu S. Bondarenko, Yu D. Miedwiediew

Instytut Astronomii Stosowanej Rosyjskiej Akademii Nauk Federacja Rosyjska, 191187, Petersburg, embr. Kutuzova, 10 E-mail: [e-mail chroniony]

Opracowano technikę, która pozwala określić trajektorię ciała niebieskiego w atmosferze ziemskiej, parametry heliocentrycznej orbity ciała przed jego wejściem do atmosfery, a także ocenić główne czynniki uszkodzeń przez falę uderzeniową. Technika ta polega na badaniu kilku opcji rozwoju wydarzeń w wyniku przejścia obiektu w atmosferze ziemskiej. Jeżeli obiekt przeszedł przez atmosferę bez zderzenia z Ziemią, określa się momenty wejścia i wyjścia ciała z atmosfery ziemskiej. Obiekt może zderzyć się z Ziemią bez zniszczenia. W tym przypadku równania różniczkowe są całkowane, aż ciało niebieskie dotrze do powierzchni Ziemi. Uważano, że obiekt spala się w atmosferze, jeśli jego promień spadnie poniżej 1 cm. Osobno rozpatrywano przypadek, gdy obiekt ulega zniszczeniu podczas ruchu i jedynie fragmenty docierają do powierzchni Ziemi. Opracowaną metodykę zaimplementowano w kompleksie programowo-obliczeniowym. Jedną z zalet kompleksu jest możliwość zapisywania wyników obliczeń w formacie pliku .kml, co pozwala na wyświetlanie trójwymiarowych danych geoprzestrzennych w programie Google Earth, a także na dwuwymiarowych mapach Google. W naszym przypadku jest to tor lotu i jego rzut na powierzchnię Ziemi, miejsca zniszczenia, eksplozji i upadku meteorytu, obszary spadających odłamków i uszkodzeń spowodowanych falą uderzeniową, a także inne przydatne informacje. Skuteczność kompleksu oprogramowania i obliczeń została przetestowana na ruchu asteroidy 2008 TC3 i meteorytu Czelabińsk. Wykazano, że orbity meteorytów 2008 TC3 i Czelabińsk przed wejściem do atmosfery okazały się zbliżone do orbit uzyskanych przez innych autorów, a parametry wybuchów powietrznych w granicach ich dokładności pokrywały się z danymi pierwotnymi. Powstałe obszary oddziaływania fragmentów tych meteorytów znajdują się zaledwie kilka kilometrów od odkrytych fragmentów. Strefy zniszczenia w wyniku działania powietrznej fali uderzeniowej w przypadku meteorytu z Czelabińska pokrywają się z danymi rzeczywistymi.

Słowa kluczowe: ciało niebieskie, asteroida, meteoryt, orbita heliocentryczna, trajektoria, atmosfera ziemska, eksplozja powietrza, fala uderzeniowa, powierzchnia uderzenia.

Vestnik SibGAU 2014, nr. 4(56), s. 16-24

WYZNACZANIE TRAJEKTORII RUCHU CIAŁ NIEBIESKICH

W ATMOSFERIE ZIEMI

Yu. S. Bondarenko, Yu. D. Miedwiediew

Instytut Astronomii Stosowanej Rosyjskiej Akademii Nauk 10, Kutuzova nab., St. Petersburg, 191187, Federacja Rosyjska E-mail: [e-mail chroniony]

Autorzy opracowali i zrealizowali metodę pozwalającą na wyznaczenie trajektorii ruchu ciał niebieskich w atmosferze ziemskiej, wyznaczenie parametrów orbity heliocentrycznej ciał niebieskich przed ich wejściem do atmosfery, a także oszacowanie głównych czynników ruchu ciał niebieskich w atmosferze ziemskiej. uszkodzeń spowodowanych falą uderzeniową.W metodzie bada się kilka scenariuszy przejścia obiektu w atmosferze ziemskiej. W przypadku, gdy obiekt przeszedł przez atmosferę bez zderzenia z Ziemią, wyznacza się momenty wejścia i wyjścia ciała z atmosfery ziemskiej. Obiekt może zderzyć się z Ziemią bez rozpadu. W tym przypadku równania różniczkowe są zintegrowane, aż ciało niebieskie dotrze do powierzchni Ziemi. Założono, że obiekt pali się w atmosferze, jeśli jego promień jest mniejszy niż 1 cm. Odrębnie rozpatrywano przypadek, gdy obiekt w trakcie ruchu rozpada się i jedynie fragmenty docierają do powierzchni Ziemi.Opracowana metoda została zaimplementowana w pakiecie oprogramowania.Jedną z zalet pakietu jest możliwość zapisywania wyników obliczeń w formacie formacie .kml, pozwalającym na wyświetlenie trójwymiarowych danych geoprzestrzennych w „Google Earth” oraz dwuwymiarowych danych na mapach „Google”. W naszym przypadku danymi tymi jest trajektoria lotu i jej rzut na powierzchnię Ziemi, miejsca rozpadu meteorytu i wybuchu powietrza, obszary uderzenia fragmentów, obszary nadciśnienia spowodowane falą uderzeniową, a także inne przydatne informacje.

Metodą tą symulowano ruch meteorytów Czelabińsk i 2008 TC3. Wykazano, że heliocentryczne elementy orbitalne meteorytów Czelabińsk i 2008 TC3 przed wejściem w atmosferę ziemską obliczone za pomocą opracowanego oprogramowania są zbliżone do parametrów uzyskanych przez innych autorów, parametry trajektorii w zakresie swojej dokładności są w dobrej zgodności z danymi początkowymi. Szacowany wpływ obszary fragmentów meteorytów znajdują się zaledwie kilka kilometrów od odzyskanego.Obszary nadciśnienia powstałego w wyniku fali uderzeniowej w przypadku meteorytu „Czelabińsk” pokrywają się z danymi rzeczywistymi.

Słowa kluczowe: ciało niebieskie, asteroida, meteoryt, orbita heliocentryczna, trajektoria ruchu, atmosfera ziemska, podmuch powietrza, fala uderzeniowa, obszar uderzenia.

Wstęp. Głównymi czynnikami zakłócającymi ruch małych ciał w Układzie Słonecznym jest przyciąganie dużych planet, które w większości przypadków uważa się za punkty materialne. Jednakże w przypadku bliskiego podejścia lub zderzenia badanego obiektu z Ziemią należy wziąć pod uwagę takie czynniki jak wpływ niesferyczności, zaburzenia wywołane atmosferą ziemską, masę, skład i kształt samego organizmu, co nastręcza badaczom pewną trudność. W związku z tym istnieje potrzeba opracowania techniki pozwalającej na w miarę dokładną ocenę trajektorii ciała poruszającego się zarówno w pobliżu, jak i w atmosferze ziemskiej.

Model dynamiczny. W opracowanym modelu dynamicznym, jeżeli badany obiekt porusza się poza atmosferą ziemską, równania ruchu podane są w prostokątnym heliocentrycznym układzie współrzędnych i mają postać

gdzie „ - przyspieszenie grawitacyjne od Słońca; G2” - przyspieszenia zakłócające określone przez przyciąganie badanego obiektu przez planety; Zh” – poprawki relatywistyczne.

Jeśli ciało wejdzie w atmosferę ziemską, następuje przejście do geocentrycznego układu współrzędnych i zmieniają się równania ruchu. Dodają terminy, które uwzględniają kompresję Ziemi i opór atmosferyczny. Dodano także równanie różniczkowe opisujące zmianę wielkości obiektu w wyniku jego opóźnienia w atmosferze:

7 = F + F2 + F3; ja = VI,

gdzie Ж jest przyspieszeniem grawitacyjnym Ziemi, biorąc pod uwagę kompresję; Ж2 - zakłócenia grawitacyjne ze Słońca i planet Układu Słonecznego; F, - opór atmosferyczny; V to szybkość zmiany rozmiaru obiektu.

Niepokojące przyspieszenie Ж, biorąc pod uwagę opór atmosferyczny, podaje się w postaci

W = -1 Cd рУ (

prędkość; stosunek części środkowej do masy obiektu t charakteryzuje nawiew. Dla wygody litera P oznacza ciśnienie wywierane przez powietrze na ciało, a litera A oznacza opór powietrza.

Zakładając, że część energii powstałej na skutek oporu atmosferycznego zostaje przeznaczona na ogrzanie i odparowanie materii z powierzchni ciała, a sam obiekt w wyniku parowania ma i zachowuje kształt kulisty, szybkość zmiany promienia ciała zostanie określona za pomocą następującego wyrażenia:

gdzie y jest ilością energii wydanej na sublimację substancji; I jest promieniem obiektu; K to ciepło potrzebne do odparowania 1 kg substancji.

Możliwe zmiany. Technika ta polega na badaniu kilku opcji rozwoju wydarzeń w wyniku przejścia obiektu w atmosferze ziemskiej. Jeżeli obiekt przeszedł przez atmosferę bez zderzenia z Ziemią, określa się momenty wejścia i wyjścia ciała z atmosfery ziemskiej. Obiekt może zderzyć się z Ziemią bez zniszczenia. W tym przypadku równania różniczkowe są całkowane, aż ciało niebieskie dotrze do powierzchni Ziemi. Uważano, że obiekt spala się w atmosferze, jeśli jego promień R jest mniejszy niż 1 cm. Osobno rozpatrywano przypadek, gdy obiekt ulega zniszczeniu podczas ruchu i jedynie fragmenty docierają do powierzchni Ziemi.

Zniszczenie ciała następuje, gdy ciśnienie powietrza działające na ciało P osiągnie wartość krytyczną Pmax. Wartości ciśnienia krytycznego dla różnych materiałów badanego obiektu przedstawiono w tabeli. 1. W zależności od danej gęstości wartości ciśnienia krytycznego określa się z tabeli. 1 interpolacja.

Tabela 1

Krytyczne wartości ciśnienia dla różnych materiałów

Gęstość materiału, kg/m3 Pmax; Rocznie

Skała porowata 1500 105

Gęsty kamień 3600 10"

Żelazo 8000 108

gdzie Cn jest współczynnikiem oporu powietrza; ra - gęstość powietrza; i jest wektorem prędkości obiektu względem atmosfery ziemskiej; i - moduł wektorowy

Po osiągnięciu ciśnienia krytycznego ciało zapada się, ale przez pewien czas fragmenty ciała poruszają się jako jedna całość, oddalając się od siebie z prędkością V = ^pa/pT, gdzie um jest wielkością wektora prędkości

ciała w momencie zniszczenia; p - gęstość ciała. Po zniszczeniu tempo zmiany wielkości

obiekt V w układzie przyjmuje się za równy V. Z powodu różnicy ciśnień na powierzchni przedniej i tylnej zmiażdżone ciało wydaje się rozszerzać prostopadle do trajektorii ruchu, aż stosunek aktualnego promienia do promienia ciała w moment zniszczenia R(t)/R osiąga zadaną granicę. Szacunki tej wartości przez różnych autorów wahają się od 2 do 10. W opracowanym modelu dynamicznym przyjmuje się, że wybuch powietrza następuje w momencie, gdy wartość R(t) = 5R, pod warunkiem, że ciało nie dotrze do powierzchni Ziemi przez ten moment. Uważa się, że od tego momentu fragmenty zaczynają poruszać się po niezależnych trajektoriach, a konsekwencją ich gwałtownego hamowania jest fala uderzeniowa.

Parametrem fali uderzeniowej decydującym o jej oddziaływaniu na różne obiekty jest maksymalne nadciśnienie na froncie Apm. Na podstawie danych doświadczalnych dla sferycznej fali uderzeniowej uzyskano zależność empiryczną 1 2

Apm = 0,084 - + 0,27 Ř- + 0,7 E Fm l l2 l3

gdzie E jest energią wybuchu, mierzoną w kg ekwiwalentu TNT; l - odległość od środka wybuchu, m; nadciśnienie na czole fali uderzeniowej Apm mierzy się w MPa. Wzór ten obowiązuje dla eksplozji o dużej mocy: E > 100 kg TNT w zakresie 0,01< Apm < 1 МПа.

Bezpośrednie działanie nadciśnienia na czoło fali uderzeniowej prowadzi do częściowego lub całkowitego zniszczenia budynków, budowli i innych obiektów. W zależności od wielkości nadciśnienia wyróżnia się różne strefy zniszczenia, których wartości przedstawiono w tabeli. 2. Zmiana na płaskim terenie jest zwykle ograniczona do promienia przy nadciśnieniu 10 kPa (0,1 kgf/cm).

Energię wybuchu powietrza określa się na podstawie ilości energii wydzielonej podczas hamowania zapadającego się ciała, zgodnie ze wzorem

E = l-tiT, 2

gdzie m jest masą ciała w chwili zniszczenia; n jest ułamkiem energii uwalnianej niemal natychmiast podczas hamowania małych fragmentów. Zatem znając energię i wysokość eksplozji, określa się wymiary stref zniszczenia.

Tabela 2

Uszkodzenia spowodowane falami uderzeniowymi

Strefy uszkodzeń Apm, kPa

Próg wytrzymałości szkła 1

10% rozbitego szkła 2

Drobne uszkodzenia budynków 5

Częściowe zniszczenie 10

Średnie zniszczenia 20

Poważne zniszczenia 30

Całkowite zniszczenie 50

zniszczenie obiektu na kawałki. Aby oszacować obszar uderzenia, opracowana metoda integruje łącznie ruch 4 odłamków rozlatujących się w przeciwnych kierunkach w płaszczyźnie prostopadłej do wektora prędkości ciała w chwili zniszczenia przy prędkościach V = -\[p~ 1 zgnilizna Te

kierunki pokazano na rys. 1. W tym przypadku wektory prędkości każdego z czterech fragmentów u, uE i są określone wzorami

Tl Yu - - tl Yu X°T

uW = uT + V- ; uN = uT + V--r

Załóżmy, że podczas ruchu ciała w atmosferze ziemskiej w pewnym momencie czasu T,

uE = uT – VuW; uS = uT – VuN,

gdzie rä = uT x ¥T ; ¥T jest wektorem położenia ciała w momencie zniszczenia. Przyjmuje się, że promień fragmentów jest równy Rf = RT/n, gdzie n jest liczbą fragmentów; RT - promień

przedmiot w chwili zniszczenia. Współrzędne miejsc, w które spadły fragmenty, wskazane na ryc. 1 przez punkty W, E, N i S oblicza się biorąc pod uwagę parametry precesji i nutacji osi Ziemi, a obszar padania przybliża się poprzez elipsę przechodzącą przez te punkty.

Opracowaną metodykę zaimplementowano w kompleksie programowo-obliczeniowym. Jedną z zalet kompleksu jest możliwość zapisania wyników obliczeń w formacie pliku .kml, co pozwala na wyświetlanie trójwymiarowych danych geoprzestrzennych w programie Google Earth.

A także na dwuwymiarowych mapach Google. W naszym przypadku jest to tor lotu i jego rzut na powierzchnię Ziemi, miejsca zniszczenia, eksplozji i upadku meteorytu, obszary spadających odłamków i uszkodzeń spowodowanych falą uderzeniową, a także inne przydatne informacje. Skuteczność kompleksu programowo-obliczeniowego została przetestowana na ruchu asteroidy 2008 TC3 i meteorytu Czelabińsk.

Asteroida 2008 TC3. Asteroida 2008 TC3 została odkryta rankiem 6 października 2008 roku w Obserwatorium Mount Lemmon. Operacyjne wstępne obliczenia orbity wykazały, że asteroida miała uderzyć w Ziemię w ciągu najbliższych 24 godzin. Było to pierwsze ciało niebieskie odkryte przed wejściem w atmosferę ziemską. Szacuje się, że jego średnica waha się od 2 do 5 m. 7 października meteoryt rozpadł się w atmosferze nad pustynnym terytorium Sudanu na wysokości 37 km i współrzędnych 20,8° N. w. i 32,2° na wschód. D.

Później odkryto ponad 600 fragmentów asteroidy o łącznej masie 10,7 kg.

W pierwszym etapie, stosując metodę wyznaczania orbit w oparciu o wyliczenie płaszczyzn orbit, otrzymano elementy orbity heliocentrycznej (tab. 3), które reprezentują 589 obserwacji pozycyjnych planetoidy 2008 TC3 z błędem średniokwadratowym c = 2.0"" dla epoki 2454746.5 JD (7 października 2008). Elementy te wyznaczają tzw. orbitę nominalną, czyli taką, która spełnia warunki metody najmniejszych kwadratów. Dla porównania w tabeli. Rysunek 3 przedstawia również elementy orbitalne uzyskane przez Laboratorium Napędów Odrzutowych (JPL).

Następnie, korzystając z uzyskanych elementów orbity, symulowano ruch asteroidy 2008 TC3 aż do momentu jej zderzenia z Ziemią. W przyjętym modelu równania ruchu uwzględniały zaburzenia grawitacyjne ze wszystkich głównych planet, Księżyca i Plutona. Współrzędne planet zakłócających obliczono za pomocą efemeryd numerycznych EPM. Całkowanie numeryczne równań ruchu przeprowadzono metodą Runge-Kutty IV rzędu z automatycznym doborem kroku ze względu na wartość prędkości. Gęstość powietrza została obliczona przy użyciu amerykańskich tabel standardowej atmosfery z 1976 r., w których atmosfera jest podzielona na siedem kolejnych warstw za pomocą zależność liniowa temperatura w funkcji wysokości. Powierzchnię Ziemi przybliżono elipsoidą obrotową. Zakładając, że obiekt był kulisty, współczynnik oporu

powietrze Cp przyjęto jako równe 2. Przyjęto, że ilość energii zużytej na sublimację substancji y wynosi 10-3 dla ciała głównego i 10-2 dla fragmentów. Uważano również, że do odparowania 1 kg materiału z asteroidy 2008 TC3 potrzeba 600 kal/g.

Wyniki modelowania ruchu planetoidy 2008 TC3 w atmosferze ziemskiej przedstawiono na rys. 2, na którym przedstawiono zdjęcie satelitarne obszaru, na którym czarna linia przedstawia trajektorię meteorytu uzyskaną z elementów orbity nominalnej, a biała linia przedstawia jego rzut na powierzchnię Ziemi. Miejsca, w których rozpoczęło się niszczenie i eksplozja meteorytu, oznaczono odpowiednio literami A i B, a ich parametry w porównaniu z danymi satelitarnymi podano w tabeli. 4. Liczby wskazują lokalizację odkrytych fragmentów meteorytów, a ich masy i współrzędne podano w tabeli. 5.

Ryż. 1. Wyznaczenie obszaru, na który spadają odłamki

IPA 330,7502 234,4474 194,1011 2,5416 0,311995 0,658783

XRH 330,7541 234,4490 194,1011 2,5422 0,312065 0,658707

Tabela 4

Parametry miejsc, w których rozpoczęło się zniszczenie i eksplozja asteroidy 2008 TSZ

Parametr Dane satelitarne IPA (KABA/HRH, 2008)

Eksplozja Zniszczenia

Wysokość, km 36,9 35,2 37

Czas, IT 02:45:51 02:45:51 02:45:45

Szerokość geograficzna, °N w. 20,72 20,71 20,8

Długość geograficzna, °E d. 32,15 32,19 32,2

Tabela 5

Parametry znalezionych fragmentów asteroidy 2008 TSZ

Parametr 1 2 3 4 5 6 7

Masa, g 4.412 78.201 65.733 141.842 378.710 259.860 303.690

Szerokość geograficzna, °N w. 20,77 20,74 20,74 20,70 20,68 20,70 20,70

Długość geograficzna, °E d. 32,29 32,33 32,36 32,49 32,50 32,50 32,52

Ryż. 2. Wyniki modelowania ruchu meteorytu 2008 TC3 w atmosferze ziemskiej

Ze stołu Z rysunku 5 wynika, że ​​masy wykrytych fragmentów nie przekraczają kilograma, dlatego też po eksplozji meteorytu symulowano ruch fragmentów o masach w zakresie od 100 do 700 g. Kompleks programowo-obliczeniowy umożliwia jednoczesną ocenę obszaru uderzenia dla zadanej liczby fragmentów o różnej wielkości, zapisując wszystkie uzyskane dane do plików. Na rysunku przedstawiono prawdopodobne obszary uderzenia fragmentów o różnych masach, uzyskane z orbity nominalnej i dwóch jej odmian. Litery A i B oznaczają obszary, z których wypadają odpowiednio fragmenty o najmniejszej i największej masie. Na ryc. Na rycinie 2 widać dobrą zgodność uzyskanych wyników oceny obszarów oddziaływania z odnalezionymi fragmentami, a niewielkie odchylenia można wytłumaczyć np. wpływem wiatru. Dane tabeli 4 wskazują również na dobrą zgodność wyników symulacji z danymi uzyskanymi z satelity.

Meteoryt „Czelabińsk”. Rankiem 15 lutego 2013 roku na niebie nad Czelabińskiem zaobserwowano jasny rozbłysk, którego przyczyną była stosunkowo mała asteroida o średnicy około 17-20 m, która z dużą prędkością i pod małym kątem wleciała w atmosferę ziemską. W tym momencie wyzwoliła się ogromna ilość energii, a samo ciało rozpadło się na wiele kawałków różnej wielkości, które spadły na ziemię. Ponieważ wydarzenie to miało miejsce w dużym zaludnionym mieście, różni się od podobnych wydarzeń liczbą relacji naocznych świadków. Zostało to zarejestrowane przez dużą liczbę magnetowidów i kamer wideo. Ponadto satelity pogodowe

MyeoBa! 9 i Me1eoBa1 10 były w stanie sfotografować ślad kondensacji po przejściu meteorytu w atmosferze ziemskiej, a z dna jeziora Czebarkul wydobyto fragment meteorytu o wymiarach około metra i wadze około 600 kg.

Do modelowania ruchu meteorytu jako parametry początkowe wykorzystano jak dotąd najdokładniejsze dane, które uzyskał sprzęt zainstalowany na satelitach geostacjonarnych działających na zlecenie Departamentu Obrony USA i Departamentu Energii USA. Sprzęt ten umożliwia śledzenie w powietrzu wybuchy nuklearne, a także zmierzyć krzywe jasności kul ognia płonących w atmosferze. Według tych danych moment maksymalnej jasności nastąpił 15 lutego 2013 roku o godzinie 03:20:33 czasu GMT na wysokości 23,3 km i współrzędnych 54,8° N. w. i 61,1° E. d. Prędkość obiektu w momencie maksymalnej jasności wynosiła 18,6 km/s, a wyzwolona energia wynosiła 440 kg w przeliczeniu na trotyl.

Azymut i nachylenie trajektorii uzyskane przez kolumbijskich astronomów z licznych nagrań z rejestratorów DVR i kamer CCTV wynosiły odpowiednio 285 ± 2° i 15,8 ± 0,3°. Znalezione pozostałości meteorytu wskazują, że był to zwykły chondryt o gęstości około 3,6 g/cm3. Średnicę obiektu przed wejściem do atmosfery przyjęto na 18 m.

Wykorzystując te parametry obliczono elementy heliocentrycznej orbity obiektu przed jego wejściem do atmosfery w epoce 2456336.5 GO (13 lutego 2013). Elementy te, w porównaniu z wynikami innych autorów, przedstawiono w tabeli. 6 w pierwszej linii.

Tabela 6

Porównanie parametrów otrzymanej orbity heliocentrycznej

IPA 0,70 0,56 100,90 326,46 4,27 1,60

7i1^a 0,71 0,48 97,98 326,47 4,31 1,37

1Ai 3423 0,77 0,5 109,7 326,41 3,6 1,55

INASAN 0,74 0,58 108,3 326,44 4,93 1,76

KhNU 0,65 0,65 97,2 326,42 12,06 1,83

Ryż. 3. Orbita heliocentryczna meteorytu Czelabińsk

Ryż. 4. Wyniki modelowania ruchu meteorytu czelabińskiego w atmosferze ziemskiej

Ryż. 5. Obszary, na które spadły fragmenty meteorytu Czelabińsk

Na ryc. Ryc. 3 przedstawia heliocentryczną orbitę meteorytu Czelabińska w płaszczyźnie ekliptyki na podstawie obliczonych elementów, uzyskanych za pomocą oprogramowania i kompleksu obliczeniowego NLBU. Jak widać z rys. 3, orbita asteroidy sięga orbity Wenus w peryhelium i pasa asteroid w aphelium. Numeryczne obliczenia ewolucji pokazują, że asteroida mogła poruszać się po tej orbicie przez tysiące lat, wielokrotnie przecinając orbitę Ziemi. Jest prawdopodobne, że asteroida ta powstała w wyniku procesów kolizyjnych w pasie głównym. Będąc na peryhelium swojej orbity na około dwa i pół miesiąca przed zderzeniem, zbliżyła się do Ziemi od strony Słońca, co uniemożliwiło jej wczesne wykrycie przez obserwatoria stale monitorujące małe ciała Układu Słonecznego.

Tabela 7

Parametry miejsc, w których rozpoczęło się niszczenie i eksplozja meteorytu Czelabińsk

Eksplozja zniszczenia parametrów

Wysokość, km 27,7 24,5

Czas, IT 03:20:32 03:20:33

Szerokość geograficzna, °N w. 54,78 54,81

Długość geograficzna, °E d. 61,20 61,04

Czarna linia na rys. Rycina 4 przedstawia trajektorię upadku, kolor biały – rzut trajektorii, miejsce zniszczenia

oraz eksplozję odpowiednio w punktach L i B, w obszarze, w którym spadły odłamki, oraz w najbliższym miejscu osady, nałożony na zdjęcie satelitarne teren.

Według obliczeń w momencie eksplozji wyzwoliło się 474 kt energii trotylu. W tym przypadku promień strefy zniszczenia przy nadciśnieniu na czole fali uderzeniowej wynoszącym 1 kPa okazuje się równy 127 km i 51 km dla 2 kPa. Takie wartości ciśnienia odpowiadają progowi wytrzymałości szkła (patrz tabela 2). Strefy zniszczenia pokazane są na rys. 4 białe kółka.

Po eksplozji meteorytu symulowano ruch 20 grup odłamków o rozmiarach od 1,8 do 0,4 m. Na rys. Piąta gwiazdka oznacza miejsce upadku największego fragmentu meteorytu o długości około metra i wadze 654 kg, znalezionego w jeziorze Czebarkul. Liczby 1, 2 i 3 oznaczają otrzymane prawdopodobne obszary spadających fragmentów znajdujące się w bezpośrednim sąsiedztwie znalezionego fragmentu, a ich parametry przedstawiono w tabeli. 8.

Tabela 8

Parametry obszarów opadu fragmentów

Parametr 1 2 3

Wielkość fragmentu, m 0,7 0,6 0,6

Masa fragmentów, kg 646 517 420

Szerokość geograficzna centrum regionu, °N. w. 54,94 54,93 54,93

Długość geograficzna centrum regionu, °E. d. 60,31 60,33 60,35

Rozmiar powierzchni, m 1270x354 1216x346 1166x336

Wniosek. Wyniki uzyskane w pracy pokazują, że opracowana metodyka umożliwia obliczenie trajektorii ciała niebieskiego w atmosferze ziemskiej, parametrów orbity heliocentrycznej ciała przed jego wejściem do atmosfery, ocenę obszaru, na który spadają odłamki oraz główne czynniki szkody. Wykazano, że orbity meteorytów 2008 TC3 i Czelabińsk przed wejściem do atmosfery okazały się zbliżone do orbit uzyskanych przez innych autorów, a parametry wybuchów powietrznych w granicach ich dokładności pokrywają się z danymi pierwotnymi. Powstałe obszary oddziaływania fragmentów tych meteorytów znajdują się zaledwie kilka kilometrów od odkrytych fragmentów. Strefy zniszczeń w wyniku działania powietrznej fali uderzeniowej w przypadku meteorytu z Czelabińska pokrywają się z rzeczywistymi danymi, według których uszkodzonych zostało około 7320 budynków. W niektórych budynkach wybito szyby, w innych wybito całkowicie ramy okienne. W dzielnicy Yetkul, która stała się epicentrum eksplozji, uszkodzonych zostało 865 okien w budynkach mieszkalnych i 1,1 tys. okien w pozostałych budynkach.

1. Aksenov E. P. Teoria ruchu sztuczne satelity Ziemia. M.: Nauka, 1977. 360 s.

2. Svetsov V. V., Nemtchinov I. V. Dezintegracja dużych meteoroidów w atmosferze ziemskiej: modele teoretyczne // Icarus 1995. Vol. 116. s. 131-153.

3. Passey Q. R., Melosh H. J. Wpływ rozpadu atmosfery na powstawanie pola kraterowego // Icarus. 1989. 42. s. 211-233.

4. Ivanov B. A., Deniem D., Neukum G. Implementacja modeli wytrzymałości dynamicznej do hydrokodów 2D: Aplikacje do rozpadu atmosfery i kraterów uderzeniowych // International Journal of Impact Engineering. 1997. s. 411-430.

5. Chyba C. F., Thomas P. J., Zahnle K. J. Eksplozja tunguska z 1908 r.: zniszczenie atmosfery przez kamienną asteroidę // Natura. 1993. s. 40-44.

6. Fizyka eksplozji / S. G. Andreev [itp.]; edytowany przez L. P. Orlenko. W 2 tomach T. 1. wyd. 3, poprawione. M.: FIZMATLIT, 2002. 832 s.

7. Atamanyuk V. G., Shirshev L. G., Akimov N. I. Obrona cywilna: podręcznik dla uniwersytetów / wyd. DI Michailika. M.: Wyżej. szkoła, 1986. 207 s.

8. Google [ Zasób elektroniczny] Adres URL: http://www. google.com/earth/ (data dostępu: 15.07.2014).

9. NASA/JPL [Zasoby elektroniczne]. Adres URL: http://neo. jpl.nasa.gov/news/2008tc3.html/ (dostęp 15 lipca 2014).

10. Odzyskanie asteroidy 2008 TC3 / ​​​​M. H. Shaddad // Meteoritics & Planetary Science. 2010. s. 1-33.

11. Bondarenko Yu. S., Vavilov D. E., Miedwiediew Yu. D. Metoda wyznaczania orbit małych ciał Układu Słonecznego na podstawie wyliczenia płaszczyzn orbitalnych // Biuletyn Astronomiczny. 2014. T. 48, nr 3. s. 229-233.

12. JPL Solar System Dynamics, 2014, SPK-ID: 3430291 [Zasoby elektroniczne]. Adres URL: http://ssd.jpl.nasa.gov/ (data dostępu: 15.07.2014).

13. Pityeva E. V. Podstawowe narodowe efemerydy planet i Księżyca (EPM) Instytutu Astronomii Stosowanej Rosyjskiej Akademii Nauk: model dynamiczny, parametry, dokładność // Postępowanie Instytutu Astronomii Stosowanej Rosyjskiej Akademii Nauk . Petersburg : Nauka, 2012. Cz. 23. s. 364-367.

14. Atmosfera standardowa Stanów Zjednoczonych / Drukarnia rządu USA. Waszyngton, DC, 1976.

15. Groten E. Sprawozdanie IAG. Komisja Specjalna SC3, Stałe podstawowe. XXII. 1999. Walne Zgromadzenie IAG.

16. NOAA [Zasoby elektroniczne]. Adres URL: http://www.nnvl. nie. gov/MediaDetail2 .php?MediaID= 1 290&MediaTypeID=1/ (data dostępu: 15.07.2014).

17. NASA/JPL [Zasoby elektroniczne]. Adres URL: http://neo.jpl.nasa. gov/news/fireball_130301. html/ (data dostępu: 15.07.2014).

18. Zuluaga J. I., Ferrin I., Geens S. Orbita impaktora zdarzenia w Czelabińsku zrekonstruowana z materiałów amatorskich i publicznych. 2013. arXiv:1303.1796.

19. Mineralogia, widma odbicia i właściwości fizyczne chondrytu LL5 z Czelabińska - Wgląd w zmiany wywołane wstrząsami w regolitach asteroid / T. Kohout // Icarus. 2014. V. 228. S. 78-85.

20. Centralne Biuro Telegramów Astronomicznych, IAU. Telegram elektroniczny nr. 3423: Trajektoria i orbita superbolidu czelabińskiego, 2013 [Zasoby elektroniczne]. Adres URL: http://www.icq.eps.harvard.edu/CBET3423.html/ (dostęp: 15.07.2014).

21. Astronomiczne i fizyczne aspekty wydarzenia w Czelabińsku 15 lutego 2013 r. / V.V. Emel-yanenko [i in.] // Astr. Vestn., 2013. T. 47, nr 4. s. 262277.

22. Golubev A.V. Główna charakterystyka ruchu meteoroidu podczas deszczu meteorytów w Czelabińsku 15 lutego 2013 r. // Asteroidy i komety. Wydarzenie w Czelabińsku i badanie meteorytu wpadającego do jeziora Czebarkul: materiały z konferencji. 2013. s. 70.

23. Bondarenko Yu.S. Halley - efemerydy elektroniczne // Wiadomości Głównego Obserwatorium Astronomicznego w Pułkowie. Pułkowo-2012: Tr. Wszechrosyjski konferencja astrometryczna. 2013. Nr 220 s. 169-172.

24. URA.RU, Meteoryt z Czelabińska został dostarczony do lokalnego muzeum historycznego [Zasoby elektroniczne]. Adres URL: http://ura.ru/content/chel/17-10-2013/news/1052167381.html (data dostępu: 15.07.2014).

25. Gazeta.Ru, Meteoryt nie jest niezwykły [Zasoby elektroniczne]. Adres URL: http://www.gazeta.ru/social/ 2013/03/05/50003 89.shtml/ (data dostępu: 15.07.2014).

1. Aksenov E. P. Teorija dvizhenija iskusstvennykh sputnikov Zemli. . Moskwa, Nauka Publ., 1977, 360 s.

2. Svetsov V. V., Nemtchinov I. V., Dezintegracja dużych meteoroidów w atmosferze ziemskiej: modele teoretyczne, Icarus, 1995, t. 116, s. 131-153.

3. Passey Q. R., Melosh H. J. Wpływ rozpadu atmosfery na powstawanie pola kraterowego. Ikar 1989, tom. 42, s. 211-233.

BecmnuK Cu6FAy. 2014. Nr 4(56)

4. Ivanov B. A., Deniem D., Neukum G. Implementacja dynamicznych modeli wytrzymałościowych do hydrokodów 2D: Zastosowania rozpadu atmosfery i kraterów uderzeniowych. International Journal of Impact Engineering, 1997, s. 10-10. 411-430.

5. Chyba C. F., Thomas P. J., Zahnle K. J. Eksplozja tunguska w 1908 r.: zniszczenie atmosfery przez kamienną asteroidę. Natura, 1993, s. 23. 40-44.

6. Andreev S. G., Babkin A. V. Fizika wzryva. . Tom. 1. Moskwa, FIZMATLIT Publik., 2002, 832 s.

7. Atamanjuk V. G., Shirshev L. G., Akimov N. I. Grazhdanskaja oborona: Uchebnik dlja vuzov. . Moskwa, Vysshaya shkola Publ., 1986, 207 s. 207.

8. Google. Dostępne pod adresem: http://www.google.com/earth/ (dostęp: 15.07.2014).

9. NASA/JPL. Dostępne pod adresem: http://neo.jpl.nasa.gov/news/2008tc3.html/ (dostęp: 15.07.2014).

10. Muawia H. Shaddad, Peter Jenniskens i in. glin. Odzyskanie asteroidy 2008 TC3. Meteoritics & Planetary Science, 2010, s. 1-33.

11. Bondarenko Yu. S., Wawiłow D.E., Miedwiediew Yu. D. . Astronomicheskij Vestnik. 2014, tom. 48, nr 3, s. 48. 229-233. (W języku rosyjskim)

12. JPL Solar System Dynamics, 2014, SPK-ID: 3430291. Dostępne pod adresem: http://ssd.jpl.nasa.gov/ (dostęp: 15.07.2014).

13. Pit "eva E. V. Fundamental"nye natsional"nye jefemeridy planet i Luny (EPM) Instituta prikladnoj astronomii RAN: dinamicheskaja model",, dokładność" St. Petersburg, Nauka Publ., Proc. of IAA RAS., 2012, tom 23, s. 364-367 (w języku rosyjskim).

14. Atmosfera standardowa Stanów Zjednoczonych, 1976, Drukarnia rządu USA, Waszyngton, DC, 1976.

15. Groten, E. Sprawozdanie IAG. Komisja Specjalna SC3, Podstawowe Stałe, XXII, 1999, Walne Zgromadzenie IAG.

16. NIEAA. Dostępne pod adresem: http://www.nnvl.noaa.gov/ MediaDetail2.php?MediaID=1290&MediaTypeID=1/ (dostęp: 15.07.2014).

17. NASA/JPL. Dostępne pod adresem: http://neo.jpl.nasa.gov/news/fireball_130301. html/ (dostęp: 15.07.2014).

18. Zuluaga J. I., Ferrin I., Geens S., The Orbit of the Chelyabinsk event impaktor zrekonstruowany z materiałów amatorskich i publicznych, 2013, arXiv:1303, 1796.

19. Kohout T. i in. Mineralogia, widma odbicia i właściwości fizyczne chondrytu LL5 z Czelabińska - Wgląd w zmiany wywołane wstrząsami w regolitach asteroid. Ikar, 2014, tom. 228, s. 228 78-85.

20. Centralne Biuro Telegramów Astronomicznych, IAU. Telegram elektroniczny nr. 3423: Trajectory and Orbit of the Chelyabinsk Superbolide, 2013 Dostępne pod adresem: http://www.icq.eps.harvard.edu/CBET3423.html/ (dostęp: 15.07.2014).

21. Emel "janenko V. V., Popova O. P., Chugaj N. N. i dr. Astronomicheskij Vestnik. 2013, t. 47, nr 4, s. 262-277 (w języku rosyjskim).

22. Golubev A. V. Materialy konferentsii "Asteroidy i komety. Cheljabinskoe sobytie i izuchenie padenija meteorita v ozero Chebarkul" ". 2013, s. 70 (w języku rosyjskim).

23. Bondarenko Ju. S. Izvestija Glavnoj astronomicheskoj observatorii w Pulkove. Trudy vserossijskoj astrometricheskoj konferencii „Pulkovo-2012”. . Św. Petersburg, 2013, tom. 220, s. 169-172 (w języku rosyjskim).