Συνεχίζοντας το σκεπτικό για πέντε, έξι σχισμές κ.λπ., μπορούμε να εδραιώσουμε επόμενος κανόνας: παρουσία κενών μεταξύ δύο γειτονικών μέγιστων, σχηματίζονται ελάχιστα. η διαφορά στη διαδρομή των ακτίνων από δύο παρακείμενες σχισμές για τα μέγιστα πρέπει να είναι ίση με τον ακέραιο Χ, και για τα ελάχιστα - Το φάσμα περίθλασης από τις σχισμές έχει τη μορφή που φαίνεται στο Σχ. Πρόσθετα μέγιστα που βρίσκονται μεταξύ δύο παρακείμενων ελάχιστων δημιουργούν πολύ χαμηλό φωτισμό ( φόντο) στην οθόνη.
Το κύριο μέρος της ενέργειας του φωτεινού κύματος που διέρχεται από το πλέγμα περίθλασης ανακατανέμεται μεταξύ των κύριων μεγίστων που σχηματίζονται προς τις κατευθύνσεις όπου το 3 ονομάζεται «τάξη» του μέγιστου.
Προφανώς από μεγαλύτερο αριθμόσχισμές, όσο περισσότερη φωτεινή ενέργεια θα περάσει μέσα από το πλέγμα, τόσο περισσότερα ελάχιστα σχηματίζονται μεταξύ γειτονικών κύριων μέγιστων και, κατά συνέπεια, τόσο πιο έντονα και αιχμηρά θα είναι τα μέγιστα.
Εάν το φως που προσπίπτει σε ένα πλέγμα περίθλασης αποτελείται από δύο μονοχρωματικές ακτινοβολίες με μήκη κύματος και τα κύρια μέγιστα θα βρίσκονται σε διαφορετικά σημεία της οθόνης. Για μήκη κύματος πολύ κοντά το ένα στο άλλο (μονόχρωμη ακτινοβολία), τα μέγιστα στην οθόνη μπορεί να είναι τόσο κοντά το ένα στο άλλο ώστε να συγχωνεύονται σε μια κοινή φωτεινή λωρίδα (Εικ. IV.27, β). Εάν η κορυφή ενός μέγιστου συμπίπτει ή βρίσκεται πιο μακριά από (α) το πλησιέστερο ελάχιστο του δεύτερου κύματος, τότε με την κατανομή του φωτισμού στην οθόνη μπορεί κανείς να διαπιστώσει με σιγουριά την παρουσία δύο κυμάτων (ή, όπως λένε, " επιλύσει» αυτά τα κύματα).
Ας εξαγάγουμε την συνθήκη για τη διαλυτότητα δύο κυμάτων: το μέγιστο (δηλαδή το μέγιστο της τάξης) του κύματος θα ληφθεί, σύμφωνα με τον τύπο (1.21), σε γωνία που ικανοποιεί τη συνθήκη. Η περιοριστική συνθήκη επιλυτότητας απαιτεί ότι στην ίδια γωνία θα βγει
το ελάχιστο του κύματος που βρίσκεται πλησιέστερα στο μέγιστο (Εικ. IV.27, γ). Σύμφωνα με όσα ειπώθηκαν παραπάνω, για να ληφθεί το πλησιέστερο ελάχιστο, θα πρέπει να γίνει μια πρόσθετη προσθήκη στη διαφορά διαδρομής.Έτσι, η προϋπόθεση για τη σύμπτωση των γωνιών στην οποία προκύπτει το μέγιστο και το ελάχιστο οδηγεί στη σχέση
Εάν είναι μεγαλύτερο από το γινόμενο του αριθμού των σχισμών και της σειράς του φάσματος, τότε τα μέγιστα δεν θα επιλυθούν. Προφανώς, εάν δύο μέγιστα δεν επιλυθούν στο φάσμα τάξεων, τότε μπορούν να επιλυθούν στο φάσμα των υψηλότερων τάξεων. Σύμφωνα με την έκφραση (1.22), όσο μεγαλύτερος είναι ο αριθμός των δεσμών που παρεμβάλλονται μεταξύ τους και όσο μεγαλύτερη είναι η διαφορά διαδρομής Α μεταξύ τους, τόσο πιο κοντά μπορούν να επιλυθούν τα κύματα.
Σε ένα πλέγμα περίθλασης, δηλαδή, ο αριθμός των σχισμών είναι μεγάλος, αλλά η σειρά του φάσματος που μπορεί να χρησιμοποιηθεί για σκοπούς μέτρησης είναι μικρή. στο συμβολόμετρο Michelson, αντίθετα, ο αριθμός των παρεμβαλλόμενων δεσμών είναι ίσος με δύο, αλλά η διαφορά διαδρομής μεταξύ τους, ανάλογα με τις αποστάσεις από τους καθρέφτες (βλ. Εικ. IV. 14), είναι μεγάλη, επομένως η σειρά των Το παρατηρούμενο φάσμα μετράται σε πολύ μεγάλους αριθμούς.
Η γωνιακή απόσταση μεταξύ δύο γειτονικών μέγιστων δύο κοντινών κυμάτων εξαρτάται από τη σειρά του φάσματος και την περίοδο τριβής
Η περίοδος τριψίματος μπορεί να αντικατασταθεί από τον αριθμό των σχισμών ανά μονάδα μήκους σχάρας:
Θεωρήθηκε παραπάνω ότι οι ακτίνες που προσπίπτουν στο πλέγμα περίθλασης είναι κάθετες στο επίπεδό του. Με μια λοξή πρόσπτωση ακτίνων (βλ. Εικ. IV.22, β), το μηδενικό μέγιστο θα μετατοπιστεί και θα ληφθεί προς την κατεύθυνση. Ας υποθέσουμε ότι το μέγιστο της τάξης λαμβάνεται προς την κατεύθυνση, δηλ. η διαφορά η διαδρομή των ακτίνων είναι ίση με Τότε Αφού σε μικρές γωνίες
Ως εκ τούτου, κοντά το ένα στο άλλο σε μέγεθος,
όπου είναι η γωνιακή απόκλιση του μέγιστου από το μηδέν. Ας συγκρίνουμε αυτόν τον τύπο με την έκφραση (1.21), την οποία γράφουμε με τη μορφή από τότε η γωνιακή απόκλιση για την λοξή πρόσπτωση αποδεικνύεται μεγαλύτερη από την κάθετη πρόσπτωση των ακτίνων. Αυτό αντιστοιχεί σε μείωση της περιόδου τριβής κατά έναν παράγοντα. Κατά συνέπεια, σε μεγάλες γωνίες πρόσπτωσης α, είναι δυνατό να ληφθούν φάσματα περίθλασης από ακτινοβολία βραχέων κυμάτων (για παράδειγμα, ακτίνες Χ) και να μετρηθούν τα μήκη κύματός τους.
Εάν ένα επίπεδο κύμα φωτός δεν διέρχεται από σχισμές, αλλά μέσα από στρογγυλές οπές μικρής διαμέτρου (Εικ. IV.28), τότε το φάσμα περίθλασης (σε μια επίπεδη οθόνη που βρίσκεται στο εστιακό επίπεδο του φακού) είναι ένα σύστημα εναλλασσόμενου σκοταδισμού και ελαφριά δαχτυλίδια. Ο πρώτος σκούρος δακτύλιος λαμβάνεται υπό γωνία που ικανοποιεί την κατάσταση
Ο δεύτερος σκοτεινός δακτύλιος Ο κεντρικός φωτεινός κύκλος, που ονομάζεται Αέρινη κηλίδα, αντιπροσωπεύει περίπου το 85% της συνολικής ισχύος ακτινοβολίας που διέρχεται από την τρύπα και το φακό. το υπόλοιπο 15% κατανέμεται μεταξύ των φωτεινών δακτυλίων που περιβάλλουν αυτό το σημείο. Το μέγεθος του Airy spot εξαρτάται από την εστιακή απόσταση του φακού.
Τα πλέγματα περίθλασης που συζητήθηκαν παραπάνω αποτελούνταν από εναλλασσόμενες «σχισμές» που μεταδίδουν πλήρως το κύμα φωτός και «αδιαφανείς λωρίδες» που απορροφούν ή αντανακλούν πλήρως την ακτινοβολία που προσπίπτει σε αυτές. Μπορούμε να πούμε ότι σε τέτοιες σχάρες η μετάδοση ενός φωτεινού κύματος έχει μόνο δύο τιμές: κατά μήκος της σχισμής είναι ίση με τη μονάδα και κατά μήκος της αδιαφανούς λωρίδας είναι μηδέν. Επομένως, στο όριο μεταξύ της υποδοχής και της λωρίδας, η μετάδοση αλλάζει απότομα από μονάδα σε μηδέν.
Ωστόσο, είναι δυνατό να παραχθούν πλέγματα περίθλασης με διαφορετική κατανομή διαπερατότητας. Για παράδειγμα, εάν ένα απορροφητικό στρώμα με περιοδικά μεταβαλλόμενο πάχος εφαρμόζεται σε μια διαφανή πλάκα (ή μεμβράνη), τότε αντί να εναλλάσσεται πλήρως
Χρησιμοποιώντας διαφανείς σχισμές και εντελώς αδιαφανείς λωρίδες, μπορείτε να αποκτήσετε ένα πλέγμα περίθλασης με ομαλή αλλαγή στη μετάδοση (στην κατεύθυνση κάθετη προς τις σχισμές ή τις λωρίδες). Ιδιαίτερο ενδιαφέρον παρουσιάζουν οι σχάρες στις οποίες η μετάδοση ποικίλλει ημιτονοειδώς. Το φάσμα περίθλασης τέτοιων σχαρών δεν αποτελείται από πολλά μέγιστα (όπως φαίνεται για τα συμβατικά πλέγματα στο Σχ. IV.26), αλλά μόνο από ένα κεντρικό μέγιστο και δύο συμμετρικά τοποθετημένα μέγιστα πρώτης τάξης
Για ένα σφαιρικό κύμα, μπορούν να κατασκευαστούν πλέγματα περίθλασης που αποτελούνται από πολλές ομόκεντρες δακτυλιοειδείς σχισμές που χωρίζονται από αδιαφανείς δακτυλίους. Μπορείτε, για παράδειγμα, να εφαρμόσετε ομόκεντρους δακτυλίους με μελάνι σε γυάλινη πλάκα (ή διαφανές φιλμ). εν κεντρικός κύκλος, που καλύπτει το κέντρο αυτών των δαχτυλιδιών, μπορεί να είναι είτε διαφανές είτε σκιασμένο. Τέτοια πλέγματα περίθλασης ονομάζονται «πλάκες ζώνης» ή πλέγματα. Για πλέγματα περίθλασης που αποτελούνται από ευθείες σχισμές και λωρίδες, προκειμένου να επιτευχθεί ένα σαφές σχέδιο παρεμβολής, ήταν απαραίτητο να διατηρηθεί σταθερό πλάτος σχισμής και περίοδος τριψίματος. Για τις πλάκες ζώνης, για το σκοπό αυτό πρέπει να υπολογιστούν οι απαιτούμενες ακτίνες και το πάχος των δακτυλίων. Οι σχάρες ζώνης μπορούν επίσης να κατασκευαστούν με ομαλή, για παράδειγμα ημιτονοειδή, αλλαγή στη μετάδοση κατά μήκος της ακτίνας.
ΟΡΙΣΜΟΣ
Σχάρα περίθλασης- αυτή είναι η απλούστερη φασματική συσκευή, που αποτελείται από ένα σύστημα σχισμών (περιοχές διαφανείς στο φως) και αδιαφανή κενά που είναι συγκρίσιμα με το μήκος κύματος.
Ένα μονοδιάστατο πλέγμα περίθλασης αποτελείται από παράλληλες σχισμές του ίδιου πλάτους, οι οποίες βρίσκονται στο ίδιο επίπεδο, χωρισμένες από κενά ίσου πλάτους που είναι αδιαφανή στο φως. Τα ανακλαστικά πλέγματα περίθλασης θεωρούνται τα καλύτερα. Αποτελούνται από ένα σύνολο περιοχών που αντανακλούν το φως και περιοχές που διασκορπίζουν το φως. Αυτές οι σχάρες είναι γυαλισμένες μεταλλικές πλάκες στις οποίες εφαρμόζονται διασκορπιστικές πινελιές με κόφτη.
Το σχέδιο περίθλασης σε ένα πλέγμα είναι το αποτέλεσμα αμοιβαίας παρεμβολής κυμάτων που προέρχονται από όλες τις σχισμές. Χρησιμοποιώντας ένα πλέγμα περίθλασης, πραγματοποιείται παρεμβολή πολλαπλών δεσμών από συνεκτικές δέσμες φωτός που έχουν υποστεί περίθλαση και προέρχονται από όλες τις σχισμές.
Ένα χαρακτηριστικό ενός πλέγματος περίθλασης είναι η περίοδος του. Η περίοδος του πλέγματος περίθλασης (d) (η σταθερά του) είναι τιμή ίση με:
όπου a είναι το πλάτος της θυρίδας. b είναι το πλάτος της αδιαφανούς περιοχής.
Περίθλαση με μονοδιάστατο πλέγμα περίθλασης
Ας υποθέσουμε ότι ένα φωτεινό κύμα με μήκος 0 προσπίπτει κάθετα στο επίπεδο του πλέγματος περίθλασης. Δεδομένου ότι οι σχισμές του πλέγματος βρίσκονται σε ίσες αποστάσεις μεταξύ τους, οι διαφορές στη διαδρομή των ακτίνων () που προέρχονται από δύο γειτονικές σχισμές για κατεύθυνση θα είναι ίδιες για ολόκληρο το υπό εξέταση πλέγμα περίθλασης:
Τα κύρια ελάχιστα έντασης παρατηρούνται στις κατευθύνσεις που καθορίζονται από την συνθήκη:
Εκτός από τα κύρια ελάχιστα, ως αποτέλεσμα της αμοιβαίας παρεμβολής των ακτίνων φωτός που προέρχονται από δύο σχισμές, οι ακτίνες αλληλοεξουδετερώνονται προς ορισμένες κατευθύνσεις. Ως αποτέλεσμα, προκύπτουν πρόσθετα ελάχιστα έντασης. Εμφανίζονται σε εκείνες τις κατευθύνσεις όπου είναι η διαφορά στη διαδρομή των ακτίνων περιττός αριθμόςμισό κύμα Η προϋπόθεση για πρόσθετα ελάχιστα είναι ο τύπος:
όπου N είναι ο αριθμός των σχισμών του πλέγματος περίθλασης. — ακέραιες τιμές εκτός του 0. Εάν το πλέγμα έχει N σχισμές, τότε ανάμεσα στα δύο κύρια μέγιστα υπάρχει ένα επιπλέον ελάχιστο που χωρίζει τα δευτερεύοντα μέγιστα.
Η προϋπόθεση για τα κύρια μέγιστα για ένα πλέγμα περίθλασης είναι:
Η τιμή του ημιτόνου δεν μπορεί να είναι μεγαλύτερη από ένα, τότε ο αριθμός των κύριων μεγίστων είναι:
Παραδείγματα επίλυσης προβλημάτων με θέμα "Σχάρα περίθλασης"
ΠΑΡΑΔΕΙΓΜΑ 1
| Ασκηση | Μια μονοχρωματική δέσμη φωτός με μήκος κύματος θ προσπίπτει σε ένα πλέγμα περίθλασης, κάθετο στην επιφάνειά του. Το σχέδιο περίθλασης προβάλλεται σε μια επίπεδη οθόνη χρησιμοποιώντας φακό. Η απόσταση μεταξύ δύο μέγιστων έντασης πρώτης τάξης είναι l. Ποια είναι η σταθερά του πλέγματος περίθλασης εάν ο φακός είναι τοποθετημένος σε κοντινή απόσταση από το πλέγμα και η απόσταση από αυτό μέχρι την οθόνη είναι L. Σκεφτείτε ότι |
| Λύση | Ως βάση για την επίλυση του προβλήματος, χρησιμοποιούμε έναν τύπο που συσχετίζει τη σταθερά του πλέγματος περίθλασης, το μήκος κύματος του φωτός και τη γωνία εκτροπής των ακτίνων, που αντιστοιχεί στον μέγιστο αριθμό περίθλασης m: Σύμφωνα με τις συνθήκες του προβλήματος, δεδομένου ότι η γωνία εκτροπής των ακτίνων μπορεί να θεωρηθεί μικρή (), υποθέτουμε ότι: Από το σχήμα 1 προκύπτει ότι:
Ας αντικαταστήσουμε την έκφραση (1.3) με τον τύπο (1.1) και λάβουμε υπόψη ότι , παίρνουμε:
Από το (1.4) εκφράζουμε την περίοδο πλέγματος: |
| Απάντηση |
ΠΑΡΑΔΕΙΓΜΑ 2
| Ασκηση | Χρησιμοποιώντας τις συνθήκες του Παραδείγματος 1 και το αποτέλεσμα της λύσης, βρείτε τον αριθμό των μεγίστων που θα δώσει το εν λόγω πλέγμα. |
| Λύση | Για να προσδιορίσουμε τη μέγιστη γωνία εκτροπής των ακτίνων φωτός στο πρόβλημά μας, θα βρούμε τον αριθμό των μεγίστων που μπορεί να δώσει το πλέγμα περίθλασής μας. Για να το κάνουμε αυτό χρησιμοποιούμε τον τύπο: όπου υποθέτουμε ότι για . Τότε παίρνουμε: |
Κατά την ανάλυση της δράσης των πλακών ζώνης, διαπιστώσαμε ότι οι περιοδικές δομές λειτουργούν πιο αποτελεσματικά στη περίθλαση. Και αυτό δεν προκαλεί έκπληξη. Εξάλλου, η περίθλαση είναι ένα φαινόμενο κύματος και τα ίδια τα κύματα είναι μια περιοδική δομή. Ως εκ τούτου, μπορεί να αναμένεται ότι ένα σύνολο ισαπέχουσες σχισμές θα πρέπει σε ορισμένες περιπτώσεις να παρέχει μια πιο αποτελεσματική και χρήσιμη πρακτικές εφαρμογέςμοτίβο περίθλασης.
Από αυτή την άποψη, ας εξετάσουμε μια οπτική συσκευή ακριβείας - ένα πλέγμα περίθλασης. Το πιο απλό πλέγμα περίθλασηςπου ονομάζεται ολότητα μεγάλη ποσότηταστενές, παράλληλες, πανομοιότυπες, ισαπέχουσες σχισμές. Αυτό το πλέγμα λειτουργεί στο εκπεμπόμενο φως. Μερικές φορές χρησιμοποιείται ένα πλέγμα περίθλασης στο ανακλώμενο φως, το οποίο κατασκευάζεται με την εφαρμογή μεγάλου αριθμού στενών, παράλληλων, πανομοιότυπων, ίσης απόστασης εμποδίων στον καθρέφτη. Συχνά ένα πλέγμα κατασκευάζεται εφαρμόζοντας αδιαφανείς πινελιές σε διαφανές γυαλί ή καθρέφτη. Ως εκ τούτου, δεν χαρακτηρίζεται από τον αριθμό των σχισμών, αλλά από τον αριθμό των κτυπημάτων που χωρίζουν τις σχισμές. Κατασκεύασε το πρώτο λειτουργικό πλέγμα περίθλασης τον 17ο αιώνα. Ο Σκωτσέζος επιστήμονας James Gregory, ο οποίος χρησιμοποίησε φτερά πουλιών για αυτό. Στις σύγχρονες σχάρες, ο αριθμός των γραμμών φτάνει το ένα εκατομμύριο σε μια επιφάνεια έως και αρκετές δεκάδες εκατοστά.
Η περιγραφή της περίθλασης σε ένα πλέγμα περίθλασης είναι παρόμοια με την περιγραφή της περίθλασης σε παράλληλες ακτίνες σε μια σχισμή (Εικ. 27.4). Το άθροισμα του πλάτους της θυρίδας ΕΝΑκαι το διάστημα μεταξύ των υποδοχών (εγκεφαλικό επεισόδιο) σιπου ονομάζεται περίοδος του πλέγματος».
Αφήστε μια δέσμη παράλληλων ακτίνων να πέσει στο πλέγμα κάθετα στο επίπεδό του, το οποίο στη συνέχεια Ρύζι. 27.4σύμφωνα με την αρχή Huygens-Fresnel παράγει δευτερεύοντα κύματα παρεμβολής. Ας επιλέξουμε μια συγκεκριμένη κατεύθυνση διέλευσης αυτών των δευτερευόντων κυμάτων, που καθορίζεται από τη γωνία α. Εάν η διαφορά στα μονοπάτια κυμάτων μεταξύ των κέντρων των παρακείμενων σχισμών είναι ίση με έναν ακέραιο αριθμό κυμάτων, τότε λαμβάνει χώρα η αμοιβαία ενίσχυση τους:
Προφανώς, η ίδια διαφορά διαδρομής θα είναι για τις αριστερές άκρες των σχισμών και για τις δεξιές ακμές και για τυχόν άλλους δείκτες που βρίσκονται σε απόσταση μεταξύ τους ρε.Επιπλέον, εάν οι σχισμές δεν είναι γειτονικές και η απόσταση μεταξύ των κέντρων τους είναι ίση με ρε,ΕΝΑ 2d, 3d, id,..., τότε από γεωμετρικές εκτιμήσεις είναι προφανές ότι η διαφορά διαδρομής θα αυξηθεί ακέραιο αριθμό φορές και θα παραμείνει ίση με έναν ακέραιο αριθμό κυμάτων. Αυτό σημαίνει πολλαπλή αμοιβαία ενίσχυση κυμάτων από όλες τις σχισμές σχάρας και οδηγεί στην εμφάνιση φωτεινών μεγίστων στην οθόνη, που ονομάζονται τα κυριότερα.Δίνεται η θέση των κύριων μεγίστων σύμφωνα με τον τύπο (27.21). ο βασικός τύπος ενός πλέγματος περίθλασης:
Οπου t = 0, 1, 2, 3,... - η σειρά των κύριων μέγιστων. Βρίσκονται συμμετρικά σε σχέση με το κεντρικό μέγιστο, για το οποίο Τ = 0.
Εκτός από τα κύρια μέγιστα, υπάρχουν πρόσθετα μέγιστα, όταν δοκοί από κάποιες σχισμές αλληλοενισχύονται και από άλλες αλληλοακυρώνονται. Αυτά τα πρόσθετα υψηλά είναι συνήθως αδύναμα και δεν παρουσιάζουν κανένα ενδιαφέρον.
Ας προχωρήσουμε τώρα στον καθορισμό της θέσης των ελάχιστων. Είναι προφανές ότι σε εκείνες τις κατευθύνσεις όπου το φως δεν πήγε από μια σχισμή, δεν θα πάει εκεί ούτε από πολλές. Επομένως, η συνθήκη (27.16) καθορίζει τη θέση κύρια ελάχιστα του πλέγματος περίθλασης:
Επιπλέον, εάν η θέση του κύριου ελάχιστου πέσει στη θέση του κύριου μέγιστου, τότε το κύριο μέγιστο εξαφανίζεται.
Ωστόσο, εκτός από αυτά τα ελάχιστα, θα εμφανιστούν επιπλέον ελάχιστα λόγω της άφιξης φωτός σε αντιφάση από διαφορετικές σχισμές. Ας κάνουμε μια απλοποιημένη εκτίμηση της θέσης τους, παραβλέποντας τον ρόλο των κτυπημάτων. Σε αυτή την προσέγγιση, ολόκληρο το πλέγμα φαίνεται να είναι μια ενιαία σχισμή, το πλάτος της οποίας είναι ίσο με Nd,Οπου Ν-αριθμός σχισμών σχάρας. Κατ' αναλογία με τον τύπο (27.23) έχουμε
Είναι αμέσως σαφές ότι αυτή η εκτίμηση περιλαμβάνει τις θέσεις των πιο αυστηρά υπολογισμένων (λαμβανομένου υπόψη του ρόλου των πρώτων) κύριων μεγίστων (27,22). Είναι προφανές ότι αυτές οι ψευδείς θέσεις πρέπει να εξαλειφθούν. Μετά από αυτό, λαμβάνεται ένας αρκετά ακριβής τύπος για τον προσδιορισμό της θέσης ενός μεγάλου αριθμού πρόσθετα ελάχιστα του πλέγματος περίθλασης:
Η ανάλυση του τύπου δείχνει ότι ανάμεσα σε κάθε δύο κύρια μέγιστα υπάρχει Ν- 1 επιπλέον ελάχιστα. Επιπλέον, όσο περισσότερες σχισμές, τόσο περισσότερα ελάχιστα μεταξύ των κύριων μεγίστων και τόσο πιο ευκρινή και φωτεινότερα τα κύρια μέγιστα σε σχέση με το αμυδρό φόντο μεταξύ των μεγίστων. Εάν ένα πλέγμα περίθλασης φωτίζεται από δύο δέσμες φωτός με παρόμοιο μήκος κύματος, τότε ένα πλέγμα με μεγάλο αριθμό σχισμών θα επιτρέψει σε αυτά τα μήκη κύματος να διαχωριστούν σαφώς και να προσδιοριστούν στο σχέδιο περίθλασης. Και αν φωτίσετε το πλέγμα με λευκό φως, τότε κάθε κύριο μέγιστο, εκτός από το κεντρικό, θα αποσυντεθεί σε ένα φάσμα που ονομάζεται φάσμα περίθλασης.
Η ποιότητα ενός πλέγματος περίθλασης ως οπτικής συσκευής καθορίζεται από τη γωνιακή διασπορά και την ανάλυσή του. Γωνιακή διασπορά Δχαρακτηρίζει το γωνιακό πλάτος του φάσματος και δείχνει ποιο διάστημα γωνιών πέφτει σε ένα μοναδιαίο διάστημα μήκους κύματος:
Λαμβάνοντας τη διαφορά από τη σχέση (27.22), παίρνουμε
Όταν εργάζεστε με ένα πλέγμα περίθλασης, συνήθως χρησιμοποιούνται μικρές γωνίες, έτσι ώστε να είναι ~ 1. Επομένως, καταλήγουμε τελικά ότι η γωνιακή διασπορά (και η γωνιακή απόσταση μεταξύ των κέντρων των στενών φασματικών γραμμών) είναι μεγαλύτερη, τόσο μεγαλύτερη είναι η τάξη το φάσμα και όσο μικρότερη είναι η περίοδος τριβής:
Η ικανότητα διάκρισης κοντινών φασματικών γραμμών εξαρτάται όχι μόνο από την απόσταση μεταξύ των κέντρων των γραμμών, αλλά και από το πλάτος των γραμμών. Επομένως, ένα άλλο χαρακτηριστικό εισάγεται στην οπτική - η ανάλυση μιας οπτικής συσκευής, η οποία δείχνει πόσο καλά η συσκευή διακρίνει μικρές λεπτομέρειες ενός αντικειμένου. Για ένα πλέγμα περίθλασης κάτω ανάλυσηκατανοήστε την αναλογία του μήκους κύματος προς τη διαφορά μεταξύ των κοντινών μηκών κύματος που η σχάρα εξακολουθεί να μπορεί να διακρίνει:
Ρύζι. 27.5
Συνήθως, το όριο διάκρισης γραμμής καθορίζεται από το κριτήριο Rayleigh: μια οπτική συσκευή αναλύει δύο γειτονικές φασματικές γραμμές, αν το μέγιστο ενός από αυτά εμπίπτει στο πλησιέστερο ελάχιστο της άλλης γραμμής(Εικ. 27.5). Σε αυτή την περίπτωση, στη μέση μεταξύ των εντάσεων των κέντρων των γραμμών / υπάρχει επίσης ένα ελάχιστο με ένταση που είναι συνήθως ορατή με το μάτι ή το όργανο
Η θέση του κύριου ύψους του πρώτου κύματος δίνεται από την εξίσωση (27.22):
Θέση του πλησιέστερου επιπλέον χαμηλού του κλεισίματος δεύτερου κύματος Χ 2λαμβάνοντας υπόψη τις εξισώσεις (27.22) και (27.25) καθορίζεται από το άθροισμα
Στο όριο ανάλυσης, αυτές οι θέσεις (και οι γωνίες θέασης) συμπίπτουν:
Έτσι, η ανάλυση του πλέγματος είναι μεγαλύτερη, όσο περισσότερες γραμμές περιέχει και τόσο μεγαλύτερη είναι η τάξη του φάσματος.
Μερικά από τα γνωστά εφέ που επιβεβαιώνουν την κυματική φύση του φωτός είναι η περίθλαση και η παρεμβολή. Περιοχή σπιτιούΟι εφαρμογές τους είναι η φασματοσκοπία, στην οποία αναλύεται η φασματική σύνθεση ηλεκτρομαγνητική ακτινοβολίαχρησιμοποιούνται πλέγματα περίθλασης. Ο τύπος που περιγράφει τη θέση των κύριων μεγίστων που δίνονται από αυτό το πλέγμα συζητείται σε αυτό το άρθρο.
Ποια είναι τα φαινόμενα περίθλασης και παρεμβολής;
Πριν εξετάσουμε την εξαγωγή του τύπου του πλέγματος περίθλασης, αξίζει να εξοικειωθούμε με τα φαινόμενα που κάνουν χρήσιμο το πλέγμα, δηλαδή τη περίθλαση και την παρεμβολή.
Μπορεί να σας ενδιαφέρει:
Η περίθλαση είναι η διαδικασία αλλαγής της κίνησης ενός μετώπου κύματος όταν στο δρόμο του συναντά ένα αδιαφανές εμπόδιο του οποίου οι διαστάσεις είναι συγκρίσιμες με το μήκος κύματος. Για παράδειγμα, αν το φως του ήλιου περνά μέσα από μια μικρή τρύπα, τότε στον τοίχο μπορεί κανείς να παρατηρήσει όχι ένα μικρό φωτεινό σημείο (που θα έπρεπε να είχε συμβεί αν το φως διαδόθηκε σε ευθεία γραμμή), αλλά ένα φωτεινό σημείο κάποιου μεγέθους. Το γεγονός αυτό δείχνει κυματική φύσηΣβέτα.
Η παρεμβολή είναι ένα άλλο φαινόμενο που είναι μοναδικό στα κύματα. Η ουσία του έγκειται στην υπέρθεση κυμάτων το ένα πάνω στο άλλο. Εάν οι ταλαντώσεις των κυμάτων από διάφορες πηγές είναι συνεπείς (συνεκτικές), τότε μπορεί να παρατηρηθεί ένα σταθερό μοτίβο εναλλασσόμενων φωτεινών και σκοτεινών περιοχών στην οθόνη. Τα ελάχιστα σε μια τέτοια εικόνα εξηγούνται από την άφιξη των κυμάτων σε ένα δεδομένο σημείο στην αντιφάση (pi και -pi), και τα μέγιστα είναι το αποτέλεσμα των κυμάτων που φτάνουν στο εν λόγω σημείο στην ίδια φάση (pi και pi).
Και τα δύο περιγραφόμενα φαινόμενα εξηγήθηκαν για πρώτη φορά από τον Άγγλο Thomas Young όταν μελέτησε τη διάθλαση του μονοχρωματικού φωτός από δύο λεπτές σχισμές το 1801.
Αρχή Huygens-Fresnel και προσεγγίσεις απομακρυσμένου και κοντινού πεδίου
Η μαθηματική περιγραφή των φαινομένων περίθλασης και παρεμβολής είναι μια μη τετριμμένη εργασία. Η εύρεση της ακριβούς λύσης του απαιτεί πολύπλοκους υπολογισμούς που περιλαμβάνουν τη θεωρία των ηλεκτρομαγνητικών κυμάτων του Maxwell. Παρόλα αυτά, στη δεκαετία του 20 του 19ου αιώνα, ο Γάλλος Augustin Fresnel έδειξε ότι χρησιμοποιώντας τις ιδέες του Huygens για δευτερεύουσες πηγές κυμάτων, αυτά τα φαινόμενα μπορούν να περιγραφούν με επιτυχία. Αυτή η ιδέα οδήγησε στη διατύπωση της αρχής Huygens-Fresnel, η οποία επί του παρόντος αποτελεί τη βάση της παραγωγής όλων των τύπων περίθλασης από εμπόδια αυθαίρετου σχήματος.
Παρ 'όλα αυτά, ακόμη και χρησιμοποιώντας την αρχή Huygens-Fresnel δεν είναι δυνατό να λυθεί το πρόβλημα περίθλασης σε γενική μορφή, επομένως, κατά τη λήψη τύπων, καταφεύγουν σε ορισμένες προσεγγίσεις. Το κυριότερο είναι το μέτωπο του αεροπλάνου κυμάτων. Αυτή ακριβώς η κυματομορφή πρέπει να πέσει πάνω στο εμπόδιο για να απλοποιήσει μια σειρά από μαθηματικούς υπολογισμούς.
Η επόμενη προσέγγιση βρίσκεται στη θέση της οθόνης όπου το σχήμα περίθλασης προβάλλεται σε σχέση με το εμπόδιο. Αυτή η θέση περιγράφεται από τον αριθμό Fresnel. Υπολογίζεται ως εξής:
Όπου a είναι οι γεωμετρικές διαστάσεις του εμποδίου (για παράδειγμα, μια σχισμή ή μια στρογγυλή τρύπα), λ είναι το μήκος κύματος, D είναι η απόσταση μεταξύ της οθόνης και του εμποδίου. Αν για ένα συγκεκριμένο πείραμα F
Η διαφορά μεταξύ των περίθλασης Fraunhofer και Fresnel έγκειται στις διαφορετικές συνθήκες για το φαινόμενο παρεμβολής σε μικρές και μεγάλες αποστάσεις από το εμπόδιο.
Η εξαγωγή του τύπου για τα κύρια μέγιστα ενός πλέγματος περίθλασης, που θα δοθεί αργότερα στο άρθρο, προϋποθέτει την εξέταση της περίθλασης Fraunhofer.
Σχάρα περίθλασης και τα είδη του
Αυτό το πλέγμα είναι μια πλάκα από γυαλί ή διαφανές πλαστικό μεγέθους πολλών εκατοστών, πάνω στην οποία εφαρμόζονται αδιαφανείς πινελιές του ίδιου πάχους. Οι πινελιές βρίσκονται σε σταθερή απόσταση d μεταξύ τους. Αυτή η απόσταση ονομάζεται περίοδος πλέγματος. Δύο άλλα σημαντικά χαρακτηριστικά της συσκευής είναι η σταθερά του πλέγματος a και ο αριθμός των διαφανών σχισμών N. Η τιμή του a καθορίζει τον αριθμό των σχισμών ανά 1 mm μήκους, άρα είναι αντιστρόφως ανάλογη με την περίοδο d.
Υπάρχουν δύο τύποι δικτυωμάτων περίθλασης:
- Διαφανές, το οποίο περιγράφεται παραπάνω. Το σχέδιο περίθλασης από ένα τέτοιο πλέγμα προκύπτει ως αποτέλεσμα της διέλευσης ενός μετώπου κύματος μέσα από αυτό.
- Ανακλαστικός. Κατασκευάζεται με την εφαρμογή μικρών αυλακώσεων σε λεία επιφάνεια. Η περίθλαση και η παρεμβολή από μια τέτοια πλάκα προκύπτουν λόγω της ανάκλασης του φωτός από τις κορυφές κάθε αυλάκωσης.
Όποιος κι αν είναι ο τύπος του πλέγματος, η ιδέα πίσω από την επίδρασή του στο μέτωπο κύματος είναι να δημιουργήσει μια περιοδική διαταραχή σε αυτό. Αυτό οδηγεί στο σχηματισμό ενός μεγάλου αριθμού συνεκτικών πηγών, το αποτέλεσμα της παρεμβολής των οποίων είναι ένα σχέδιο περίθλασης στην οθόνη.
Βασικός τύπος πλέγματος περίθλασης
Η εξαγωγή αυτού του τύπου περιλαμβάνει την εξέταση της εξάρτησης της έντασης της ακτινοβολίας από τη γωνία πρόσπτωσής της στην οθόνη. Στην προσέγγιση του μακρινού πεδίου, προκύπτει ο ακόλουθος τύπος για την ένταση I(θ):
I(θ) = I0*(sin(β)/β)2*2, όπου
α = pi*d/λ*(sin(θ) - sin(θ0));
β = pi*a/λ*(sin(θ) - sin(θ0)).
Στον τύπο, το πλάτος της σχισμής του πλέγματος περίθλασης συμβολίζεται με το σύμβολο a. Επομένως, ο πολλαπλασιαστής στις παρενθέσεις είναι υπεύθυνος για την περίθλαση σε μία μόνο σχισμή. Η τιμή d είναι η περίοδος του πλέγματος περίθλασης. Ο τύπος δείχνει ότι ο παράγοντας σε αγκύλες όπου εμφανίζεται αυτή η περίοδος περιγράφει την παρεμβολή από ένα σύνολο σχισμών σχάρας.
Χρησιμοποιώντας τον παραπάνω τύπο, μπορείτε να υπολογίσετε την τιμή της έντασης για οποιαδήποτε γωνία πρόσπτωσης φωτός.
Αν βρούμε την τιμή των μέγιστων έντασης I(θ), μπορούμε να καταλήξουμε στο συμπέρασμα ότι εμφανίζονται με την προϋπόθεση ότι α = m*pi, όπου m είναι οποιοσδήποτε ακέραιος αριθμός. Για την συνθήκη των μέγιστων λαμβάνουμε:
m*pi = pi*d/λ*(sin(θm) - sin(θ0)) =>
sin(θm) - sin(θ0) = m*λ/d.
Η έκφραση που προκύπτει ονομάζεται τύπος μέγιστου πλέγματος περίθλασης. Οι m αριθμοί είναι η σειρά περίθλασης.
Άλλοι τρόποι για να γράψετε τον βασικό τύπο για ένα πλέγμα
Σημειώστε ότι ο τύπος που δίνεται στην προηγούμενη παράγραφο περιέχει τον όρο sin(θ0). Εδώ η γωνία θ0 αντανακλά την κατεύθυνση πρόσπτωσης του μετώπου του φωτεινού κύματος σε σχέση με το επίπεδο του πλέγματος. Όταν το μέτωπο πέσει παράλληλα σε αυτό το επίπεδο, τότε θ0 = 0o. Τότε παίρνουμε την έκφραση για τα μέγιστα:
sin(θm) = m*λ/d.
Δεδομένου ότι η σταθερά του πλέγματος a (δεν πρέπει να συγχέεται με το πλάτος της σχισμής) είναι αντιστρόφως ανάλογη του d, ο παραπάνω τύπος μπορεί να ξαναγραφτεί ως προς τη σταθερά του πλέγματος περίθλασης ως:
sin(θm) = m*λ*a.
Για να αποφύγετε σφάλματα κατά την αντικατάσταση συγκεκριμένων αριθμών λ, a και d σε αυτούς τους τύπους, θα πρέπει πάντα να χρησιμοποιείτε τις κατάλληλες μονάδες SI.
Η έννοια της γωνιακής διασποράς εσχάρας
Αυτή την ποσότητα θα τη συμβολίσουμε με το γράμμα Δ. Σύμφωνα με μαθηματικός ορισμός, γράφεται με την ακόλουθη ισότητα:
Η φυσική έννοια της γωνιακής διασποράς D είναι ότι δείχνει με ποια γωνία dθm το μέγιστο για τάξη περίθλασης m θα μετατοπιστεί εάν το προσπίπτον μήκος κύματος αλλάξει κατά dλ.
Αν εφαρμόσουμε αυτήν την έκφραση στην εξίσωση πλέγματος, τότε παίρνουμε τον τύπο:
D = m/(d*cos(θm)).
Η γωνιακή διασπορά ενός πλέγματος περίθλασης προσδιορίζεται από τον παραπάνω τύπο. Μπορεί να φανεί ότι η τιμή του D εξαρτάται από την τάξη m και την περίοδο d.
Όσο μεγαλύτερη είναι η διασπορά D, τόσο μεγαλύτερη είναι η ανάλυση ενός δεδομένου πλέγματος.
Ανάλυση σχάρας
Ανάλυση σημαίνει φυσική ποσότητα, το οποίο δείχνει με ποια ελάχιστη τιμή μπορούν να διαφέρουν δύο μήκη κύματος έτσι ώστε τα μέγιστα τους να εμφανίζονται χωριστά στο σχέδιο περίθλασης.
Η ανάλυση καθορίζεται από το κριτήριο Rayleigh. Λέει: δύο μέγιστα μπορούν να διαχωριστούν σε ένα μοτίβο περίθλασης εάν η απόσταση μεταξύ τους είναι μεγαλύτερη από το μισό πλάτος καθενός από αυτά. Το γωνιακό μισό πλάτος του μέγιστου για το πλέγμα καθορίζεται από τον τύπο:
Δθ1/2 = λ/(N*d*cos(θm)).
Η ανάλυση σχάρας σύμφωνα με το κριτήριο Rayleigh είναι ίση με:
Δθm>Δθ1/2 ή Δ*Δλ>Δθ1/2.
Αντικαθιστώντας τις τιμές των D και Δθ1/2, παίρνουμε:
Δλ*m/(d*cos(θm))>λ/(N*d*cos(θm) =>
Δλ > λ/(m*N).
Αυτός είναι ο τύπος για την ανάλυση ενός πλέγματος περίθλασης. Όσο μεγαλύτερος είναι ο αριθμός των γραμμών N στην πλάκα και όσο μεγαλύτερη είναι η σειρά περίθλασης, τόσο μεγαλύτερη είναι η ανάλυση για ένα δεδομένο μήκος κύματος λ.
Σχάρα περίθλασης στη φασματοσκοπία
Ας γράψουμε ξανά τη βασική εξίσωση μεγίστων για το πλέγμα:
sin(θm) = m*λ/d.
Εδώ μπορείτε να δείτε ότι όσο περισσότερο πέφτει το μήκος κύματος στην πλάκα με τις ραβδώσεις, όσο μεγαλύτερες είναι οι γωνίες, τα μέγιστα θα εμφανίζονται στην οθόνη. Με άλλα λόγια, εάν ένα μη μονόχρωμο φως (για παράδειγμα, λευκό) περάσει μέσα από την πλάκα, τότε μπορείτε να δείτε την εμφάνιση των μέγιστων χρωμάτων στην οθόνη. Ξεκινώντας από το κεντρικό μέγιστο λευκό (περίθλαση μηδενικής τάξης), θα εμφανιστούν περαιτέρω μέγιστα για περισσότερα μικρά κύματα(μωβ, μπλε) και μετά για μεγαλύτερα (πορτοκαλί, κόκκινο).
Ένα άλλο σημαντικό συμπέρασμα από αυτόν τον τύπο είναι η εξάρτηση της γωνίας θm από τη σειρά περίθλασης. Όσο μεγαλύτερο το m, τόσο μεγαλύτερη είναι η τιμή του θm. Αυτό σημαίνει ότι οι έγχρωμες γραμμές θα είναι πιο διαχωρισμένες μεταξύ τους στο μέγιστο για υψηλή τάξηπερίθλαση. Το γεγονός αυτό είχε ήδη επισημανθεί όταν εξετάστηκε η επίλυση του πλέγματος (βλ. προηγούμενη παράγραφο).
Οι περιγραφόμενες δυνατότητες ενός πλέγματος περίθλασης καθιστούν δυνατή τη χρήση του για την ανάλυση των φασμάτων εκπομπής διαφόρων φωτεινών αντικειμένων, συμπεριλαμβανομένων των μακρινών αστεριών και γαλαξιών.
Παράδειγμα λύσης προβλήματος
Ας σας δείξουμε πώς να χρησιμοποιήσετε τον τύπο περίθλασης τριψίματος. Το μήκος κύματος του φωτός που πέφτει στο πλέγμα είναι 550 nm. Είναι απαραίτητο να προσδιοριστεί η γωνία στην οποία εμφανίζεται η περίθλαση πρώτης τάξης εάν η περίοδος d είναι 4 μm.
θ1 = arcsin(λ/d).
Μετατρέπουμε όλα τα δεδομένα σε μονάδες SI και αντικαθιστούμε αυτήν την εξίσωση:
θ1 = arcsin(550*10-9/(4*10-6)) = 7,9o.
Εάν η οθόνη βρίσκεται σε απόσταση 1 μέτρου από το πλέγμα, τότε από τη μέση του κεντρικού μέγιστου θα εμφανιστεί η γραμμή πρώτης τάξης περίθλασης για ένα κύμα 550 nm σε απόσταση 13,8 cm, που αντιστοιχεί σε γωνία 7,9ο.
Σχάρα περίθλασης
Πολύ μεγάλο ανακλαστικό πλέγμα περίθλασης.
Σχάρα περίθλασης- μια οπτική συσκευή που λειτουργεί με βάση την αρχή της διάθλασης φωτός είναι ένας συνδυασμός μεγάλος αριθμόςκτυπήματα σε τακτική απόσταση (σχισμές, προεξοχές) που εφαρμόζονται σε μια συγκεκριμένη επιφάνεια. Η πρώτη περιγραφή του φαινομένου έγινε από τον James Gregory, ο οποίος χρησιμοποίησε φτερά πουλιών ως πλέγμα.
Τύποι σχάρων
- Ανακλαστικός: Οι πινελιές εφαρμόζονται σε μια επιφάνεια καθρέφτη (μεταλλική) και η παρατήρηση πραγματοποιείται σε ανακλώμενο φως
- Διαφανής: Οι πινελιές εφαρμόζονται σε μια διαφανή επιφάνεια (ή κόβονται με τη μορφή σχισμών σε μια αδιαφανή οθόνη), η παρατήρηση πραγματοποιείται σε μεταδιδόμενο φως.
Περιγραφή του φαινομένου
Έτσι μοιάζει το φως από έναν πυρακτωμένο φακό όταν περνά μέσα από ένα διαφανές πλέγμα περίθλασης. Μηδέν μέγιστο ( Μ=0) αντιστοιχεί στο φως που διέρχεται από τη σχάρα χωρίς απόκλιση. Λόγω της διασποράς του πλέγματος στο πρώτο ( Μ=±1) στο μέγιστο, μπορεί κανείς να παρατηρήσει την αποσύνθεση του φωτός σε ένα φάσμα. Η γωνία εκτροπής αυξάνεται με το μήκος κύματος (από βιολετί σε κόκκινο)
Το μπροστινό μέρος του φωτεινού κύματος χωρίζεται από τις ράβδους πλέγματος σε ξεχωριστές δέσμες συνεκτικού φωτός. Αυτές οι δέσμες υφίστανται περίθλαση από τις ραβδώσεις και παρεμβάλλονται μεταξύ τους. Δεδομένου ότι κάθε μήκος κύματος έχει τη δική του γωνία περίθλασης, το λευκό φως αποσυντίθεται σε ένα φάσμα.
ΜΑΘΗΜΑΤΙΚΟΙ τυποι
Η απόσταση μέσω της οποίας επαναλαμβάνονται οι γραμμές στο πλέγμα ονομάζεται περίοδος του πλέγματος περίθλασης. Ορίζεται με επιστολή ρε.
Εάν ο αριθμός των κτυπημάτων είναι γνωστός ( Ν), ανά 1 mm τρίψιμο, τότε η περίοδος τριψίματος βρίσκεται με τον τύπο: 0,001 / Ν
Τύπος πλέγματος περίθλασης:
ρε- περίοδος τριψίματος, α - μέγιστη γωνία ενός δεδομένου χρώματος, κ - μέγιστη παραγγελία, λ - μήκος κύματος.Χαρακτηριστικά
Ένα από τα χαρακτηριστικά ενός πλέγματος περίθλασης είναι η γωνιακή διασπορά. Ας υποθέσουμε ότι ένα μέγιστο κάποιας τάξης παρατηρείται σε μια γωνία φ για το μήκος κύματος λ και σε μια γωνία φ+Δφ για το μήκος κύματος λ+Δλ. Η γωνιακή διασπορά του πλέγματος ονομάζεται λόγος D=Δφ/Δλ. Η έκφραση για το D μπορεί να ληφθεί διαφοροποιώντας τον τύπο του πλέγματος περίθλασης
Έτσι, η γωνιακή διασπορά αυξάνεται με τη μείωση της περιόδου τριψίματος ρεκαι αύξηση της σειράς φάσματος κ.
Βιομηχανοποίηση
Οι καλές σχάρες απαιτούν πολύ υψηλή ακρίβεια κατασκευής. Εάν τουλάχιστον μία από τις πολλές υποδοχές τοποθετηθεί με σφάλμα, η σχάρα θα είναι ελαττωματική. Το μηχάνημα κατασκευής σχάρων είναι ενσωματωμένο σταθερά και βαθιά σε ένα ειδικό θεμέλιο. Πριν ξεκινήσει η πραγματική παραγωγή σχάρων, το μηχάνημα λειτουργεί για 5-20 ώρες σε ταχύτητα ρελαντί για να σταθεροποιήσει όλα τα εξαρτήματά του. Το κόψιμο του τριψίματος διαρκεί έως και 7 ημέρες, αν και ο χρόνος χτυπήματος είναι 2-3 δευτερόλεπτα.
Εφαρμογή
Τα πλέγματα περίθλασης χρησιμοποιούνται σε φασματικά όργανα, επίσης ως οπτικοί αισθητήρες γραμμικών και γωνιακών μετατοπίσεων (μέτρηση δικτυωμάτων περίθλασης), πολωτές και φίλτρα υπέρυθρης ακτινοβολίας, διαχωριστές δέσμης σε συμβολόμετρα και λεγόμενα «αντιθαμβωτικά» γυαλιά.
Βιβλιογραφία
- Sivukhin D.V. Γενικό μάθημαη φυσικη. - 3η έκδοση, στερεότυπη. - M.: Fizmatlit, MIPT, 2002. - T. IV. Οπτική. - 792 σ. - ISBN 5-9221-0228-1
- Tarasov K.I., Φασματικές συσκευές, 1968
δείτε επίσης
- Οπτική Fourier
Ίδρυμα Wikimedia. 2010.
Δείτε τι είναι το "Diffraction grating" σε άλλα λεξικά:
Οπτική συσκευή; ένα σύνολο μεγάλου αριθμού παράλληλων σχισμών σε ένα αδιαφανές πλέγμα ή ανακλαστικές λωρίδες καθρέφτη (λωρίδες), σε ίση απόσταση μεταξύ τους, στις οποίες εμφανίζεται η διάθλαση του φωτός. Το πλέγμα περίθλασης αποσυντίθεται... ... Μεγάλο Εγκυκλοπαιδικό Λεξικό
ΔΙΑΘΛΑΣΤΙΚΟ ΤΡΙΦΙ, μια πλάκα με παράλληλες γραμμές τυπωμένες πάνω της ίση απόστασητο ένα από το άλλο (έως 1500 ανά 1 mm), το οποίο χρησιμεύει για τη λήψη ΦΑΣΜΑΤΩΝ κατά τη ΠΕΡΙΘΛΑΣΗ του φωτός. Οι γρίλιες του κιβωτίου ταχυτήτων είναι διαφανείς και επενδεδυμένες με... ... Επιστημονικό και τεχνικό εγκυκλοπαιδικό λεξικό
πλέγμα περίθλασης- Μια επιφάνεια καθρέφτη με μικροσκοπικές παράλληλες γραμμές που εφαρμόζονται σε αυτήν, μια συσκευή που διαχωρίζει (σαν πρίσμα) το φως που προσπίπτει σε αυτό στα συστατικά χρώματα του ορατού φάσματος. Θέματα ΤΕΧΝΟΛΟΓΙΑ της ΠΛΗΡΟΦΟΡΙΑΣ V…
πλέγμα περίθλασης- difrakcinė gardelė statusas T sritis Standartizacija ir metrologija apibrėžtis Optinis periodinės sandaros įtaisas difrakciniams spektrams gauti. ατιτικμενύς: αγγλ. σχάρα περίθλασης vok. Beugungsgitter, n; Diffraktionsgitter, n rus.…… Penkiakalbis aiškinamasis metrologijos terminų žodynas
Μια οπτική συσκευή, μια συλλογή μεγάλου αριθμού παράλληλων σχισμών σε μια αδιαφανή οθόνη ή αντανακλαστικές πινελιές καθρέφτη (λωρίδες), σε ίσες αποστάσεις μεταξύ τους, στις οποίες λαμβάνει χώρα η διάθλαση του φωτός. D.R. αποσυνθέτει το φως που πέφτει πάνω του σε... ... Αστρονομικό Λεξικό
πλέγμα περίθλασης (σε οπτικές γραμμές επικοινωνίας)- πλέγμα περίθλασης Οπτικό στοιχείο με περιοδική δομή που αντανακλά (ή μεταδίδει) φως σε μία ή περισσότερες διαφορετικές γωνίες, ανάλογα με το μήκος κύματος. Η βάση αποτελείται από περιοδικά επαναλαμβανόμενες αλλαγές στον δείκτη... ... Οδηγός Τεχνικού Μεταφραστή
κοίλο φασματικό πλέγμα περίθλασης- Φασματικό πλέγμα περίθλασης κατασκευασμένο σε κοίλη οπτική επιφάνεια. Σημείωση Οι κοίλες σχάρες φασματικής περίθλασης διατίθενται σε σφαιρικούς και ασφαιρικούς τύπους. [GOST 27176 86] Θέματα: οπτικά, οπτικά όργανα και μετρήσεις... Οδηγός Τεχνικού Μεταφραστή
φασματικό πλέγμα περίθλασης ολογράμματος- Φασματικό πλέγμα περίθλασης, που κατασκευάζεται με την καταγραφή ενός σχεδίου παρεμβολής από δύο ή περισσότερες συνεκτικές δέσμες σε ένα ευαίσθητο στην ακτινοβολία υλικό. [GOST 27176 86] Θέματα: οπτικά, οπτικά όργανα και μετρήσεις... Οδηγός Τεχνικού Μεταφραστή
σπείρωμα φασματικής περίθλασης- Φασματικό πλέγμα περίθλασης που κατασκευάζεται με εφαρμογή ραβδώσεων σε διαχωριστική μηχανή. [GOST 27176 86] Θέματα: οπτικά, οπτικά όργανα και μετρήσεις... Οδηγός Τεχνικού Μεταφραστή
