Συντελεστής θερμοκρασίας ειδικών μαγνητικών απωλειών. Απώλειες ενέργειας σε μαγνητικά υλικά. Τεχνικά χαρακτηριστικά ηλεκτρικών βουρτσών

Η διαδικασία μαγνήτισης των μαγνητικών υλικών σε ένα εναλλασσόμενο πεδίο σχετίζεται με την απώλεια μέρους της ισχύος του μαγνητικού πεδίου . Αυτή η ισχύς, που απορροφάται από μια μονάδα μάζας μαγνητικού υλικού και διαχέεται με τη μορφή θερμότητας, ονομάζεται ειδικές μαγνητικές απώλειες P, οι οποίες, με τη σειρά τους, είναι το άθροισμα των απωλειών λόγω υστέρησης και δυναμικών απωλειών. Οι δυναμικές απώλειες προκαλούνται κυρίως από δινορεύματα και εν μέρει από μαγνητικές επιδράσεις (μαγνητικό ιξώδες).

Απώλεια υστέρησηςσχετίζεται με το φαινόμενο της μαγνητικής υστέρησης και της μη αναστρέψιμης κίνησης των ορίων του τομέα. Οι απώλειες υστέρησης δημιουργούνται κατά τη διαδικασία μετατόπισης των τοιχωμάτων της περιοχής στο αρχικό στάδιο της μαγνήτισης. Λόγω της ετερογένειας της δομής του μαγνητικού υλικού, η μαγνητική ενέργεια δαπανάται για να μετακινηθούν τα τοιχώματα της περιοχής. Για κάθε υλικό, είναι ανάλογα με την περιοχή του βρόχου υστέρησης και τη συχνότητα του εναλλασσόμενου μαγνητικού πεδίου. Η ισχύς απώλειας Pg, W/kg, που καταναλώνεται κατά την υστέρηση ανά μονάδα μάζας υλικού, προσδιορίζεται από τον τύπο

όπου η είναι ένας συντελεστής ανάλογα με τη φύση του υλικού.

B m – μέγιστη μαγνητική επαγωγή κατά τη διάρκεια του κύκλου.

n – εκθέτης με τιμή ανάλογα με το B που κυμαίνεται από 1,6 έως 2.

f – συχνότητα.

Για τη μείωση των απωλειών υστέρησης, χρησιμοποιούνται μαγνητικά υλικά με τη μικρότερη δυνατή καταναγκαστική δύναμη.

Απώλειες δινορρευμάτωνπροκαλούνται από ηλεκτρικά ρεύματα που προκαλούν μαγνητική ροή στο υλικό. Αυτά τα υλικά εξαρτώνται από την ηλεκτρική αντίσταση του μαγνητικού υλικού και το σχήμα του πυρήνα. Όσο μεγαλύτερη είναι η ηλεκτρική ειδική αντίσταση του μαγνητικού υλικού, τόσο μικρότερες είναι οι απώλειες δινορευμάτων.

όπου ξ είναι ένας συντελεστής που εξαρτάται από τη φύση του μαγνητικού υλικού, καθώς και το σχήμα του.

Για την καταπολέμηση των δινορευμάτων, αυξήστε ηλεκτρική αντίστασηπυρήνας (μαγνητικοί πυρήνες). Με την αύξηση της συχνότητας, οι απώλειες δινορευμάτων αυξάνονται πιο γρήγορα από τις απώλειες υστέρησης και σε μια ορισμένη συχνότητα θα αρχίσουν να κυριαρχούν έναντι των απωλειών που προκαλούνται από την υστέρηση.

Οι απώλειες που προκαλούνται από μαγνητικό επακόλουθο (μαγνητικό ιξώδες) είναι η ιδιότητα των μαγνητικών υλικών να εμφανίζουν μια εξάρτηση από την καθυστέρηση της αλλαγής της επαγωγής που συμβαίνει υπό την επίδραση ενός μεταβαλλόμενου μαγνητικού πεδίου από τη διάρκεια της έκθεσης σε αυτό το πεδίο. Αυτές οι απώλειες οφείλονται κυρίως στην αδράνεια των διεργασιών αντιστροφής της μαγνήτισης της περιοχής. Καθώς η διάρκεια εφαρμογής του μαγνητικού πεδίου μειώνεται, αυξάνονται οι καθυστερήσεις και κατά συνέπεια οι μαγνητικές απώλειες που προκαλούνται από το μαγνητικό μετέπειτα αποτέλεσμα, επομένως πρέπει να λαμβάνονται υπόψη όταν χρησιμοποιούνται μαγνητικά υλικά σε παλμικό τρόπο λειτουργίας.

Η απώλεια ισχύος P MF που προκαλείται από τη μαγνητική συνέπεια ορίζεται ως η διαφορά μεταξύ των ειδικών μαγνητικών απωλειών P και του αθροίσματος των απωλειών λόγω της υστέρησης P Г και των δινορευμάτων P VT:

Όταν η αντιστροφή της μαγνήτισης συμβαίνει σε ένα εναλλασσόμενο πεδίο, υπάρχει μια υστέρηση φάσης στη μαγνητική επαγωγή από την ένταση του μαγνητικού πεδίου. Αυτό συμβαίνει ως αποτέλεσμα της δράσης δινορευμάτων, τα οποία, σύμφωνα με το νόμο του Lenz, αποτρέπουν αλλαγές στη μαγνητική επαγωγή, καθώς και λόγω φαινομένων υστέρησης και μαγνητικών επιπτώσεων. Η γωνία υστέρησης ονομάζεται γωνία μαγνητικής απώλειας και ορίζεται ως δ M. Για να χαρακτηριστούν οι δυναμικές ιδιότητες των μαγνητικών υλικών, χρησιμοποιείται η εφαπτομένη μαγνητικής απώλειας tgδ M. Το σχήμα δείχνει ένα ισοδύναμο κύκλωμα σε σειρά και ένα διανυσματικό διάγραμμα ενός σπειροειδούς πηνίου με ένας πυρήνας από μαγνητικό υλικό. Η ενεργή αντίσταση r 1 είναι ισοδύναμη με όλους τους τύπους μαγνητικών απωλειών, απωλειών στην περιέλιξη και ηλεκτρική μόνωση.

Αν παραμελήσουμε την αντίσταση της περιέλιξης του πηνίου και τη δική του χωρητικότητα, τότε από το διανυσματικό διάγραμμα λαμβάνουμε

όπου ω – γωνιακή συχνότητα.

L – αυτεπαγωγή πηνίου.

Q είναι ο συντελεστής ποιότητας του πηνίου με το μαγνητικό υλικό που δοκιμάζεται.

Η εξίσωση δείχνει ότι η εφαπτομένη μαγνητική απώλεια είναι η αντίστροφη του παράγοντα ποιότητας του πηνίου.

GOST 12119.4-98

Ομάδα Β39

ΔΙΑΚΡΑΤΙΚΟ ΠΡΟΤΥΠΟ

Ηλεκτρικός χάλυβας

ΜΕΘΟΔΟΙ ΠΡΟΣΔΙΟΡΙΣΜΟΥ ΜΑΓΝΗΤΙΚΩΝ ΚΑΙ ΗΛΕΚΤΡΙΚΩΝ ΙΔΙΟΤΗΤΩΝ

Μέθοδος μέτρησης ειδικών μαγνητικών απωλειών και πραγματικής τιμής
δύναμη μαγνητικού πεδίου

Ηλεκτρικός χάλυβας.
Μέθοδοι δοκιμής για μαγνητικές και ηλεκτρικές ιδιότητες.
Μέθοδος μέτρησης ειδικών μαγνητικών απωλειών
και την πραγματική τιμή της έντασης του μαγνητικού πεδίου

77.040.20 MKS
OKSTU 0909

Ημερομηνία εισαγωγής 1999-07-01

Πρόλογος

1 ΑΝΑΠΤΥΞΕ από τη Ρωσική Ομοσπονδία, Διακρατική Τεχνική Επιτροπή Τυποποίησης MTK 120 "Μεταλλικά προϊόντα από σιδηρούχα μέταλλα και κράματα"

ΕΙΣΑΓΘΗΚΕ από την Gosstandart της Ρωσίας

2 ΕΓΚΡΙΘΗΚΕ από το Διακρατικό Συμβούλιο Τυποποίησης, Μετρολογίας και Πιστοποίησης (Πρωτόκολλο αρ. 13 της 28ης Μαΐου 1998)

Ψήφισαν υπέρ της έγκρισης οι παρακάτω:

Όνομα κράτους	Όνομα του εθνικού οργανισμού τυποποίησης
Δημοκρατία του Αζερμπαϊτζάν	Azgosstandart
Δημοκρατία της Αρμενίας	Armgosstandard
Δημοκρατία της Λευκορωσίας	Κρατικό Πρότυπο Λευκορωσίας
Δημοκρατία της Κιργιζίας	Κιργιζικά πρότυπα
Ρωσική Ομοσπονδία	Gosstandart της Ρωσίας
Δημοκρατία του Τατζικιστάν	Τατζικικοστάνταρ
Τουρκμενιστάν	Κύρια Κρατική Επιθεώρηση του Τουρκμενιστάν
Δημοκρατία του Ουζμπεκιστάν	Uzgosstandart
Ουκρανία	Κρατικό Πρότυπο της Ουκρανίας

3 Ψήφισμα της Κρατικής Επιτροπής Ρωσική Ομοσπονδίασχετικά με την τυποποίηση και τη μετρολογία με ημερομηνία 8 Δεκεμβρίου 1998 N 437 διακρατικό πρότυπο GOST 12119.4-98 τέθηκε σε εφαρμογή απευθείας ως κρατικό πρότυποΡωσική Ομοσπονδία από την 1η Ιουλίου 1999

4 ΑΝΤΙ GOST 12119-80 σχετικά με την ενότητα 4

5 ΕΠΑΝΕΚΔΟΣΗ

1 περιοχή χρήσης

1 περιοχή χρήσης

Αυτό το πρότυπο καθιερώνει μια μέθοδο για τον προσδιορισμό των ειδικών μαγνητικών απωλειών από 0,3 έως 50,0 W/kg και της πραγματικής τιμής της έντασης του μαγνητικού πεδίου από 100 έως 2500 A/m σε συχνότητες αντιστροφής μαγνήτισης 50-400 Hz χρησιμοποιώντας βατόμετρο και αμπερόμετρο.

Είναι δυνατός ο προσδιορισμός των τιμών των μαγνητικών ποσοτήτων σε συχνότητες αντιστροφής μαγνήτισης έως και 10 kHz σε δείγματα δακτυλίου και σε δείγματα λωρίδων.

2 Κανονιστικές αναφορές

Αυτό το πρότυπο χρησιμοποιεί αναφορές στα ακόλουθα πρότυπα:

GOST 8.377-80 Κρατικό σύστημα για τη διασφάλιση της ομοιομορφίας των μετρήσεων. Τα υλικά είναι μαλακά μαγνητικά. Μέθοδοι για την εκτέλεση μετρήσεων κατά τον προσδιορισμό στατικών μαγνητικών χαρακτηριστικών

GOST 8476-93 Αναλογικά ενδεικτικά ηλεκτρικά όργανα μέτρησης άμεσης δράσης και βοηθητικά μέρη για αυτά. Μέρος 3. Ειδικές απαιτήσεις για βαττόμετρα και βαρόμετρο

GOST 8711-93 Αναλογικές ηλεκτρικές συσκευές μέτρησης άμεσης δράσης και βοηθητικά μέρη για αυτές. Μέρος 2. Ειδικές απαιτήσεις για αμπερόμετρα και βολτόμετρα

GOST 12119.0-98 Ηλεκτρικός χάλυβας. Μέθοδοι προσδιορισμού μαγνητικών και ηλεκτρικών ιδιοτήτων. Γενικές Προϋποθέσεις

GOST 13109-97 Ηλεκτρική ενέργεια. Ηλεκτρομαγνητική συμβατότητα τεχνικού εξοπλισμού. Πρότυπα για την ποιότητα της ηλεκτρικής ενέργειας σε συστήματα τροφοδοσίας γενικής χρήσης

GOST 21427.1-83 Ανισότροπος ηλεκτρικός χάλυβας ψυχρής έλασης λεπτού φύλλου. Προδιαγραφές

GOST 21427.2-83 Ισότροπος ηλεκτρικός χάλυβας ψυχρής έλασης λεπτού φύλλου. Προδιαγραφές

3 Γενικές απαιτήσεις

Γενικές Προϋποθέσειςγια μεθόδους δοκιμής - σύμφωνα με το GOST 12119.0.

Οι όροι που χρησιμοποιούνται σε αυτό το πρότυπο είναι σύμφωνα με το GOST 12119.0.

4 Προετοιμασία δειγμάτων για δοκιμή

4.1 Τα δείγματα δοκιμής πρέπει να είναι μονωμένα.

4.2 Τα δείγματα σε σχήμα δακτυλίου συναρμολογούνται από σφραγισμένους δακτυλίους με πάχος 0,1 έως 1,0 mm ή τυλίγονται από ταινία με πάχος όχι μεγαλύτερο από 0,35 mm και τοποθετούνται σε κασέτες από μονωτικό υλικό με πάχος όχι μεγαλύτερο από 3 mm ή μη σιδηρομαγνητικό μέταλλο με πάχος όχι μεγαλύτερο από 0,3 mm. Η μεταλλική κασέτα πρέπει να έχει κενό.

Ο λόγος της εξωτερικής διαμέτρου του δείγματος προς την εσωτερική διάμετρο δεν πρέπει να είναι μεγαλύτερος από 1,3. τετράγωνο διατομήδείγμα - τουλάχιστον 0,1 cm.

4.3 Τα δείγματα για τη συσκευή Epstein κατασκευάζονται από λωρίδες με πάχος 0,1 έως 1,0 mm, μήκος 280 έως 500 mm και πλάτος (30,0 ± 0,2) mm. Οι λωρίδες δείγματος δεν πρέπει να διαφέρουν μεταξύ τους σε μήκος περισσότερο από ±0,2%. Η περιοχή διατομής του δείγματος πρέπει να είναι από 0,5 έως 1,5 εκ. Ο αριθμός των λωρίδων στο δείγμα πρέπει να είναι πολλαπλάσιος των τεσσάρων, με τον ελάχιστο αριθμό λωρίδων να είναι δώδεκα.

Τα δείγματα ανισότροπου χάλυβα κόβονται κατά την κατεύθυνση κύλισης. Η γωνία μεταξύ των κατευθύνσεων των ταινιών κύλισης και κοπής δεν πρέπει να υπερβαίνει τη 1° .

Για δείγματα ισοτροπικού χάλυβα, οι μισές λωρίδες κόβονται κατά μήκος της κατεύθυνσης κύλισης, η άλλη - κατά μήκος. Η γωνία μεταξύ των κατευθύνσεων κύλισης και κοπής δεν πρέπει να υπερβαίνει τις 5°. Οι λωρίδες ομαδοποιούνται σε τέσσερις συσκευασίες: δύο - από λωρίδες κομμένες κατά μήκος της κατεύθυνσης κύλισης, δύο - κατά μήκος. Συσκευασίες με πανομοιότυπα κομμένες λωρίδες τοποθετούνται σε παράλληλα πηνία της συσκευής.

Επιτρέπεται η κοπή λωρίδων στην ίδια γωνία με την κατεύθυνση κύλισης. Η κατεύθυνση κύλισης για όλες τις λωρίδες που τοποθετούνται σε ένα πηνίο πρέπει να είναι η ίδια.

4.4 Τα δείγματα φύλλων κατασκευάζονται από 400 έως 750 mm σε μήκος. Το μήκος του φύλλου δεν πρέπει να είναι μικρότερο από το εξωτερικό μήκος του ζυγού: το πλάτος του φύλλου πρέπει να είναι τουλάχιστον 60% του πλάτους του σωληνοειδούς παραθύρου. Η ανοχή για το μήκος δεν πρέπει να υπερβαίνει το ±0,5%, για το πλάτος - ±2 mm.

Η επιφάνεια και το σχήμα των φύλλων πρέπει να συμμορφώνονται με τα GOST 21427.1 και GOST 21427.2.

5 Εξοπλισμός που χρησιμοποιείται

5.1 Εγκατάσταση. Το διάγραμμα εγκατάστασης φαίνεται στο σχήμα 1.

Σχήμα 1 - Σχέδιο μετρήσεων χρησιμοποιώντας τη μέθοδο βατόμετρου

5.1.1 Βολτόμετρα PV1 -για τη μέτρηση της μέσης τιμής ανορθωμένης τάσης και τον επακόλουθο προσδιορισμό του πλάτους της μαγνητικής επαγωγής και РV2- για να μετρηθεί η πραγματική τιμή τάσης και στη συνέχεια να καθοριστεί ο συντελεστής σχήματος της καμπύλης της, πρέπει να έχουν όριο μέτρησης από 30 mV έως 100 V, μέγιστο ρεύμα εισόδου όχι μεγαλύτερο από 5 mA, κατηγορία ακρίβειας τουλάχιστον 0,5 στο GOST 8711.

Επιτρέπεται η χρήση διαιρέτη τάσης σε βολτόμετρο PV1για να ληφθούν μετρήσεις αριθμητικά ίσες με τα πλάτη της μαγνητικής επαγωγής.

5.1.2 Βατόμετρο PWγια τη μέτρηση της ενεργού ισχύος και τον μετέπειτα προσδιορισμό των ειδικών μαγνητικών απωλειών, πρέπει να έχει όριο μέτρησης από 0,75 έως 30 W, ονομαστικό συντελεστή ισχύος όχι μεγαλύτερο από 0,1 σε συχνότητα 50 Hz και 0,2 σε υψηλότερη συχνότητα. Η κατηγορία ακρίβειας δεν είναι μικρότερη από 0,5 σε συχνότητα αντιστροφής μαγνήτισης από 50 έως 400 Hz ή όχι χαμηλότερη από 2,5 σε συχνότητα μεγαλύτερη από 400 Hz σύμφωνα με το GOST 8476.

Επιτρέπεται η χρήση ενός διαιρέτη τάσης σε ένα βατόμετρο για να ληφθούν μετρήσεις που είναι αριθμητικά ίσες με τις τιμές των συγκεκριμένων μαγνητικών απωλειών. Η έξοδος του διαιρέτη τάσης πρέπει να συνδεθεί στο παράλληλο κύκλωμα του βατόμετρου, η είσοδος - στην περιέλιξη II του δείγματος Τ2.

5.1.3 Αμπερόμετρο RAγια τη μέτρηση της πραγματικής τιμής του ρεύματος μαγνήτισης και τον επακόλουθο προσδιορισμό της πραγματικής τιμής της έντασης του μαγνητικού πεδίου, πρέπει να έχει όριο μέτρησης από 0,1 έως 5,0 A, κατηγορία ακρίβειας τουλάχιστον 0,5 σύμφωνα με το GOST 8711. Επιτρέπεται η αύξηση του μικρότερου ορίου μέτρησης σε 1,0 A κατά την παρακολούθηση του φορτίου του κυκλώματος ρεύματος του βατόμετρου. Η μέγιστη ισχύς που καταναλώνει το αμπερόμετρο κατά τη μέτρηση με δείγματα κατασκευασμένα από φύλλα πλάτους άνω των 250 mm δεν πρέπει να υπερβαίνει το 1,0 VA. για άλλα δείγματα - όχι περισσότερο από 0,2 VA.

5.1.4 Συχνόμετρο РFγια συχνότητα μέτρησης με σφάλμα εντός ±0,2%.

5.1.5 Η πηγή ισχύος για μαγνητισμό δειγμάτων πρέπει να διαθέτει γεννήτρια χαμηλής συχνότητας με ενισχυτή ισχύος ή ρυθμιστή τάσης με σταθεροποιητή συχνότητας 50 Hz. Ο μη ημιτονοειδής συντελεστής τάσης του φορτωμένου τροφοδοτικού δεν πρέπει να υπερβαίνει το 5% σύμφωνα με το GOST 13109. Η ονομαστική ισχύς της πηγής σε συχνότητα αντιστροφής μαγνήτισης 50 Hz πρέπει να είναι τουλάχιστον 0,45 kVA ανά 1,0 kg μάζας δείγματος και τουλάχιστον 0,3 kVA για τις τιμές που υποδεικνύονται στον Πίνακα 1.

Τραπέζι 1

Συχνότητα αντιστροφής μαγνήτισης, kHz	Βάρος δείγματος, kg
Από 0,05 έως 1,0 συμπ.	Από 0,5 έως 1,1 συμπ.
St. 1.0 "10.0"	Από 0,03" 0,30"

Είναι δυνατό να χρησιμοποιήσετε έναν ενισχυτή ανάδρασης για να λάβετε την κυματομορφή μαγνητική ροήδείγμα κοντά στο ημιτονοειδές. Ο μη ημιτονοειδής συντελεστής του σχήματος της καμπύλης EMF στην περιέλιξη δεν πρέπει να υπερβαίνει το 3%. κατανάλωση ρεύματος κυκλώματος ανατροφοδότησητάση, δεν πρέπει να υπερβαίνει το 5% των μετρούμενων μαγνητικών απωλειών.

5.1.6 Βολτόμετρα PV1Και PV2,κύκλωμα τάσης βατόμετρου PWκαι η ανάδραση του ενισχυτή δεν πρέπει να καταναλώνει ισχύ όχι περισσότερο από το 25% της μετρούμενης τιμής.

5.1.7 Πηνίο Τ1για την αντιστάθμιση της μαγνητικής ροής έξω από το δείγμα, ο αριθμός στροφών της περιέλιξης I δεν πρέπει να υπερβαίνει τις πενήντα, η αντίσταση δεν πρέπει να υπερβαίνει τα 0,05 Ohms και η αντίσταση της περιέλιξης II δεν πρέπει να υπερβαίνει τα 3 Ohm. Οι περιελίξεις τοποθετούνται σε κυλινδρικό πλαίσιο κατασκευασμένο από μη μαγνητικό μονωτικό υλικό με μήκος 25 έως 35 mm και διάμετρο 40 έως 60 mm. Ο άξονας του πηνίου πρέπει να είναι κάθετος στο επίπεδο των γραμμών πεδίου του δείγματος κατά την προσάρτησή του στη συσκευή Epstein. Σχετική διαφορά στους συντελεστές αμοιβαίας επαγωγής του πηνίου Τ1και η συσκευή Epstein χωρίς δείγμα δεν πρέπει να υπερβαίνει το ±5%.

Επιτρέπεται ο αποκλεισμός του πηνίου από το κύκλωμα (βλ. Εικόνα 1) Τ1με μαγνητική ροή έξω από το δείγμα που δεν υπερβαίνει το 0,2% της μετρούμενης τιμής.

5.1.8 Μαγνητισμός I και μέτρηση περιελίξεων II του δείγματος δακτυλίου Τ2πρέπει να συμμορφώνεται με τις απαιτήσεις του GOST 8.377.

5.1.9 Συσκευή Epstein που χρησιμοποιείται για τη δοκιμή δειγμάτων που αποτελούνται από ταινίες, Τ2πρέπει να έχει τέσσερα πηνία σε κουφώματα από μη μαγνητικό μονωτικό υλικό με τις ακόλουθες διαστάσεις:

πλάτος του εσωτερικού παραθύρου - (32,0±0,5) mm.

ύψος - από 10 έως 15 mm.

πάχος τοιχώματος πλαισίου - από 1,5 έως 2,0 mm.

το μήκος του τμήματος πηνίου με περιέλιξη είναι τουλάχιστον 190 mm.

μήκος πηνίου - (220±1) mm.

Ο αριθμός των στροφών στις περιελίξεις της συσκευής επιλέγεται σύμφωνα με τον Πίνακα 2.

πίνακας 2

Συχνότητα αντιστροφής μαγνήτισης, Hz	Αριθμός στροφών στην περιέλιξη
	I - μαγνητίζοντας	II - μέτρηση
Από 50 έως 60 συμπεριλαμβανομένου. St. 60 "400" " 400 " 2000 "
Σημείωση - Οι περιελίξεις τυλίγονται ομοιόμορφα κατά μήκος των πλαισίων του πηνίου. Ο αριθμός των στρώσεων κάθε περιέλιξης στα πλαίσια πρέπει να είναι μονός.

5.1.10 Συσκευή φύλλων που χρησιμοποιείται για τη δοκιμή δειγμάτων Τ2, πρέπει να έχει μια ηλεκτρομαγνητική βαλβίδα και δύο ζυγούς. Ο σχεδιασμός των ζυγών θα πρέπει να εξασφαλίζει παραλληλισμό των επιφανειών επαφής και μηχανική ακαμψία, εξαλείφοντας την επίδραση στις μαγνητικές ιδιότητες του δείγματος. Το πλάτος των πόλων των ζυγών από ηλεκτρικό χάλυβα πρέπει να είναι τουλάχιστον 25 mm, των κραμάτων ακριβείας - 20 mm. Οι μαγνητικές απώλειες σε ζυγούς δεν πρέπει να υπερβαίνουν το 5% των μετρούμενων. η σχετική διαφορά στα πλάτη της μαγνητικής ροής στους ζυγούς δεν πρέπει να υπερβαίνει το ±15%.

Επιτρέπεται η χρήση συσκευών με ανοιχτούς ζυγούς για τη μέτρηση της σχετικής αλλαγής σε συγκεκριμένες μαγνητικές απώλειες, για παράδειγμα, κατά την αξιολόγηση της υπολειπόμενης τάσης σύμφωνα με το GOST 21427.1.

Η ηλεκτρομαγνητική βαλβίδα πρέπει να έχει πλαίσιο από μη μαγνητικό μονωτικό υλικό, πάνω στο οποίο τοποθετείται πρώτα το τύλιγμα μέτρησης ΙΙ και στη συνέχεια τοποθετείται το τύλιγμα μαγνήτισης Ι με ένα ή περισσότερα σύρματα. Κάθε σύρμα τοποθετείται ομοιόμορφα σε μία στρώση.

Η σχετική μέγιστη διαφορά στα πλάτη της μαγνητικής επαγωγής στο τμήμα δείγματος μέσα στην ηλεκτρομαγνητική βαλβίδα δεν πρέπει να υπερβαίνει το ±5%.

6 Προετοιμασία για μετρήσεις

6.1 Δείγματα κατασκευασμένα από λωρίδες, φύλλα ή σχήματα δακτυλίου συνδέονται όπως φαίνεται στην Εικόνα 1.

6.2 Δείγματα από ταινίες ή φύλλα τοποθετούνται στη συσκευή. Τα δείγματα από τις λωρίδες τοποθετούνται σε μια συσκευή Epstein όπως φαίνεται στο Σχήμα 2.

Εικόνα 2 - Διάταξη λωρίδων δείγματος

Επιτρέπεται η στερέωση της θέσης των λωρίδων και των φύλλων σε συσκευές, δημιουργώντας πίεση όχι μεγαλύτερη από 1 kPa κάθετα στην επιφάνεια του δείγματος έξω από τα πηνία μαγνήτισης.

6.3 Υπολογίστε το εμβαδόν διατομής, m, των δειγμάτων:

6.3.1 Το εμβαδόν διατομής, m, για δείγματα σε σχήμα δακτυλίου από υλικό με πάχος τουλάχιστον 0,2 mm υπολογίζεται χρησιμοποιώντας τον τύπο

Οπου - βάρος δείγματος, kg;

- εξωτερική και εσωτερική διάμετρος του δακτυλίου, m.

- πυκνότητα υλικού, kg/m.

Η πυκνότητα υλικού, kg/m, επιλέγεται σύμφωνα με το Παράρτημα 1 του GOST 21427.2 ή υπολογίζεται χρησιμοποιώντας τον τύπο

πού και - κλάσματα μάζαςπυρίτιο και αλουμίνιο, %.

6.3.2 Το εμβαδόν διατομής, m, για δείγματα σε σχήμα δακτυλίου κατασκευασμένα από υλικό πάχους μικρότερου από 0,2 mm υπολογίζεται χρησιμοποιώντας τον τύπο

πού είναι ο λόγος της πυκνότητας της μονωτικής επίστρωσης προς την πυκνότητα του υλικού δείγματος,

πού είναι η πυκνότητα μόνωσης, που λαμβάνεται ίση με 1,6 10 kg/m για μια ανόργανη επίστρωση και 1,1 10 kg/m για μια οργανική επίστρωση;

- συντελεστής πλήρωσης, που προσδιορίζεται όπως ορίζεται στο GOST 21427.1

6.3.3 Επιφάνεια διατομής ΜΙΚΡΟ, m, τα δείγματα που αποτελούνται από ταινίες για τη συσκευή Epstein υπολογίζονται χρησιμοποιώντας τον τύπο

πού είναι το μήκος της λωρίδας, m.

6.3.4 Η επιφάνεια διατομής του δείγματος φύλλου, m, υπολογίζεται χρησιμοποιώντας τον τύπο

πού είναι το μήκος του φύλλου, m.

6.4 Το σφάλμα στον προσδιορισμό της μάζας των δειγμάτων δεν πρέπει να υπερβαίνει το ±0,2%, η εξωτερική και η εσωτερική διάμετρος του δακτυλίου - ±0,5%, το μήκος των λωρίδων - ±0,2%.

6.5 Οι μετρήσεις σε τιμή πλάτους μαγνητικής επαγωγής μικρότερη από 1,0 T πραγματοποιούνται μετά από απομαγνήτιση των δειγμάτων σε πεδίο με συχνότητα 50 Hz.

Ρυθμίστε την τάση που αντιστοιχεί στο πλάτος μαγνητικής επαγωγής τουλάχιστον 1,6 Tesla για τον ανισότροπο χάλυβα και 1,3 Tesla για τον ισότροπο χάλυβα και στη συνέχεια μειώστε την σταδιακά.

Ο χρόνος απομαγνήτισης πρέπει να είναι τουλάχιστον 40 δευτερόλεπτα.

Κατά τη μέτρηση της μαγνητικής επαγωγής σε πεδίο μικρότερο από 1,0 A/m, τα δείγματα διατηρούνται μετά από απομαγνητισμό για 24 ώρες. κατά τη μέτρηση της επαγωγής σε πεδίο με ισχύ μεγαλύτερη από 1,0 A/m, ο χρόνος έκθεσης μπορεί να μειωθεί στα 10 λεπτά.

Επιτρέπεται η μείωση του χρόνου έκθεσης εάν η σχετική διαφορά στις τιμές επαγωγής που επιτυγχάνονται μετά από κανονικές και βραχυπρόθεσμες εκθέσεις είναι εντός ±2% .

6.6 Τα ανώτερα όρια των τιμών των μετρούμενων μαγνητικών μεγεθών για δείγματα σε σχήμα δακτυλίου και αυτά που αποτελούνται από λωρίδες πρέπει να αντιστοιχούν σε πλάτος ισχύος μαγνητικού πεδίου όχι μεγαλύτερο από 5 10 A/m σε συχνότητα αντιστροφής μαγνήτισης από 50 έως 60 Hz και όχι περισσότερο από 1 10 A/m σε υψηλότερες συχνότητες. κατώτερα όρια - χαμηλότερες τιμέςπλάτη μαγνητικής επαγωγής που δίνονται στον Πίνακα 3.

Πίνακας 3

Συχνότητα αντιστροφής μαγνήτισης, kHz	Η μικρότερη τιμή του πλάτους μαγνητικής επαγωγής, T, κατά τη διάρκεια της μέτρησης
	ειδικές μαγνητικές απώλειες, W/kg	ένταση μαγνητικού πεδίου, A/m
Από 0,05 έως 0,06 συμπ.
St. 0.06 "1.0"
" 1,00 " 10,0 "

Η μικρότερη τιμή του πλάτους μαγνητικής επαγωγής για δείγματα φύλλων πρέπει να είναι ίση με 1,0 Tesla.

6.7 Για βολτόμετρο PV1,βαθμονομημένη σε μέσες ανορθωμένες τιμές, η τάση, V, που αντιστοιχεί σε ένα δεδομένο πλάτος μαγνητικής επαγωγής, T, και η συχνότητα αντιστροφής μαγνήτισης, Hz, υπολογίζεται με τον τύπο

Οπου - επιφάνεια διατομής του δείγματος, m;

- αριθμός στροφών περιέλιξης του δείγματος II.

- συνολική αντίσταση της περιέλιξης του δείγματος II Τ2και πηνία Τ1, Ohm;

- ισοδύναμη αντίσταση οργάνων και συσκευών που συνδέονται με το δείγμα περιέλιξης II Τ2, Ohm, υπολογίζεται με τον τύπο

Οπου - ενεργή αντίσταση βολτόμετρων PV1, PV2,κυκλώματα τάσης βατόμετρου PWκαι κυκλώματα ανάδρασης τάσης ενισχυτή ισχύος, αντίστοιχα, Ohm.

Η τιμή στον τύπο (6) αγνοείται εάν η τιμή της δεν υπερβαίνει το 0,002.

6.8 Για βολτόμετρο PV1,βαθμονομημένη σε πραγματικές τιμές ημιτονοειδούς τάσης, η τιμή του U, V,υπολογίζεται με τον τύπο

6.9 Εάν δεν υπάρχει πηνίο Τ1Υπολογίστε τη διόρθωση , B, λόγω της μαγνητικής ροής έξω από το δείγμα, χρησιμοποιώντας τον τύπο

όπου είναι ο αριθμός των στροφών των περιελίξεων του δείγματος Τ2;

- μαγνητική σταθερά, H/m;

- επιφάνεια διατομής της περιέλιξης μέτρησης του δείγματος, m;

- επιφάνεια διατομής του δείγματος, που προσδιορίζεται όπως ορίζεται στο 6.3, m.

- μέσο μήκος της γραμμής του μαγνητικού πεδίου, m.

Για δείγματα σε σχήμα δακτυλίου, το μέσο μήκος της γραμμής του μαγνητικού πεδίου, m, υπολογίζεται χρησιμοποιώντας τον τύπο

Σε τυπικές δοκιμές για δείγμα λωρίδων, το μέσο μήκος, m, λαμβάνεται ίσο με 0,94 m. Εάν είναι απαραίτητο να αυξηθεί η ακρίβεια του προσδιορισμού των μαγνητικών μεγεθών, οι τιμές μπορούν να επιλεγούν από τον Πίνακα 4.

Πίνακας 4

Ένταση μαγνητικού πεδίου, A/m	Μέσο μήκος γραμμής μαγνητικού πεδίου, m
	για ισοτροπικό χάλυβα	για ανισότροπο χάλυβα
Από 0 έως 10 συμπεριλαμβανομένου. Αγ. 10 "70"

Για ένα δείγμα φύλλου, το μέσο μήκος της γραμμής του μαγνητικού πεδίου, m, προσδιορίζεται με βάση τα αποτελέσματα της μετρολογικής πιστοποίησης της εγκατάστασης.

- πλάτος ρεύματος, A; υπολογίζεται ανάλογα με το πλάτος της πτώσης τάσης, V, σε μια αντίσταση με αντίσταση, Ohm, που περιλαμβάνεται στο κύκλωμα μαγνήτισης, σύμφωνα με τον τύπο

ή από τη μέση διορθωμένη τιμή του emf, V, που προκαλείται στην περιέλιξη II του πηνίου Τ1όταν η περιέλιξη I συνδέεται στο κύκλωμα μαγνήτισης, σύμφωνα με τον τύπο

Οπου - αμοιβαία επαγωγή του πηνίου, H; όχι περισσότερο από 1·10 Hn;

- Συχνότητα αντιστροφής μαγνήτισης, Hz.

6.10 Κατά τον προσδιορισμό των ειδικών μαγνητικών απωλειών στη συσκευή Epstein, θα πρέπει να ληφθεί υπόψη η ανομοιογένεια της μαγνήτισης των γωνιακών τμημάτων του μαγνητικού κυκλώματος εισάγοντας την ενεργή μάζα του δείγματος, kg, η οποία για δείγματα από ταινίες υπολογίζεται με τον τύπο

Οπου - βάρος δείγματος, kg;

- μήκος λωρίδας, m.

Για δείγματα δακτυλίου, λαμβάνεται η αποτελεσματική μάζα ίση μάζαδείγμα.

Η πραγματική μάζα ενός δείγματος φύλλου προσδιορίζεται με βάση τα αποτελέσματα της μετρολογικής πιστοποίησης της εγκατάστασης.

7 Διαδικασία μέτρησης

7.1 Ο προσδιορισμός των ειδικών μαγνητικών απωλειών βασίζεται στη μέτρηση της ενεργού ισχύος που δαπανάται για την αντιστροφή της μαγνήτισης του δείγματος και που καταναλώνεται από τις συσκευές PV1, PV2, PWκαι το κύκλωμα ανάδρασης του ενισχυτή. Κατά τη δοκιμή ενός δείγματος φύλλου, λαμβάνονται υπόψη οι απώλειες σε ζυγούς. Η ενεργός ισχύς προσδιορίζεται έμμεσα από την τάση στην περιέλιξη II του δείγματος Τ2.

7.1.1 Κατά την εγκατάσταση (βλ. Εικόνα 1) τα κλειδιά είναι κλειστά S2, S3, S4και ανοίξτε το κλειδί S1.

7.1.2 Ρυθμίστε την τάση, ή (), V, χρησιμοποιώντας ένα βολτόμετρο PV1;συχνότητα αντιστροφής μαγνήτισης, Hz; ελέγξτε με αμπερόμετρο RA,τι είναι ένα βατόμετρο PWδεν είναι υπερφορτωμένο? κλείστε το κλειδί S1και ανοίξτε το κλειδί S2.

7.1.3 Εάν είναι απαραίτητο, ρυθμίστε την ένδειξη του βολτόμετρου με την πηγή ισχύος PV1για να ορίσετε τη ρυθμισμένη τιμή τάσης και να μετρήσετε την πραγματική τιμή τάσης, V, με ένα βολτόμετρο PV2και ισχύς, W, βατόμετρο P.W.

7.1.4 Ρυθμίστε την τάση που αντιστοιχεί στη μεγαλύτερη τιμή του πλάτους μαγνητικής επαγωγής και επαναλάβετε τις λειτουργίες που καθορίζονται στα σημεία 7.1.2, 7.1.3.

7.2 Ο προσδιορισμός της πραγματικής τιμής της έντασης του μαγνητικού πεδίου βασίζεται στη μέτρηση του ρεύματος μαγνήτισης.

7.2.1 Κατά την εγκατάσταση (βλ. Εικόνα 1) τα κλειδιά είναι κλειστά S2, S4και ανοίξτε τα κλειδιά S1, S3.

7.2.2 Ρυθμίστε την τάση ή U, V, συχνότητα αντιστροφής μαγνήτισης, Hz, και προσδιορίζεται με χρήση αμπερόμετρου RAτιμές ρεύματος μαγνήτισης, Α.

7.2.3 Ορίστε υψηλότερη τιμή τάσης και επαναλάβετε τις λειτουργίες που καθορίζονται στα σημεία 7.2.1 και 7.2.2.

8 Κανόνες για την επεξεργασία των αποτελεσμάτων των μετρήσεων

8.1 Ο συντελεστής σχήματος καμπύλης τάσης στην περιέλιξη II του δείγματος υπολογίζεται χρησιμοποιώντας τον τύπο

Οπου - πραγματική τιμή τάσης, V;

- τάση υπολογισμένη με τον τύπο (6), V.

8.2 Οι ειδικές μαγνητικές απώλειες, W/kg, δείγματος λωρίδας ή δακτυλίου υπολογίζονται χρησιμοποιώντας τον τύπο

πού είναι η αποτελεσματική μάζα του δείγματος, kg;

- μέση τιμή ισχύος, W;

- πραγματική τιμή τάσης, V;

- αριθμός στροφών περιελίξεων δείγματος Τ2;

- βλέπε 6.7.

Οι τιμές και παραμελούνται εάν η αναλογία δεν υπερβαίνει το 0,2% και η αναλογία δεν υπερβαίνει το 0,002.

Το σφάλμα στον προσδιορισμό της αντίστασης δεν πρέπει να υπερβαίνει το ±1%.

Επιτρέπεται η αντικατάσταση τιμής ίσης με 1,11 αντί για τάση στο = 1,

Είναι γνωστό ότι όταν ένας σιδηρομαγνήτης εκτίθεται σε μαγνητικό πεδίο σταθερής ισχύος Ν, τιμή μαγνήτισης J, και ως εκ τούτου επαγωγή ΣΕ, που προκαλούνται από αυτό το πεδίο, φτάνουν τις υπολογιζόμενες τιμές τους με κάποια καθυστέρηση. Αυτό το φαινόμενο ονομάζεται μαγνητικό ιξώδες. Το μαγνητικό ιξώδες είναι ένας από τους παράγοντες που προκαλούν μη αναστρέψιμη απώλεια ενέργειας (και, κατά συνέπεια, θέρμανση του υλικού) σε ένα σιδηρομαγνητικό σώμα. αυτές οι απώλειες ονομάζονται απώλειες για μαγνητικό ιξώδεςή υπολειπόμενοαπώλειες.

Η διαδικασία αντιστροφής της μαγνήτισης των μαγνητικών υλικών σε ένα εναλλασσόμενο μαγνητικό πεδίο σχετίζεται επίσης με θερμικές απώλειες μέρους της ενέργειας του μαγνητικού πεδίου. Οι απώλειες ενέργειας με τη μορφή θερμότητας χαρακτηρίζονται από ειδικές μαγνητικές απώλειες PΡυθμός Σύμφωνα με τον μηχανισμό εμφάνισης διακρίνονται απώλειες υστέρησηςΚαι δυναμικές απώλειες.

Απώλειες υστέρησηςσχετίζεται με το φαινόμενο της μαγνητικής υστέρησης και της μη αναστρέψιμης κίνησης των ορίων του τομέα. Αυτές οι απώλειες είναι ανάλογες με την περιοχή του βρόχου υστέρησης και τη συχνότητα του εναλλασσόμενου πεδίου. Ειδική απώλεια ισχύος RΤο g που δαπανάται για υστέρηση καθορίζεται από:

R g = h f B max n, (5.38)

όπου h είναι ένας συντελεστής ανάλογα με τις ιδιότητες του υλικού. σι max - μέγιστη επαγωγή κατά τη διάρκεια του κύκλου. n- εκθέτης ( n = 1,6 - 2,0); φά- συχνότητα μεταβολής του μαγνητικού πεδίου.

Δυναμικές απώλειεςλέγονται δινορεύματαΚαι απώλειες λόγω μαγνητικού ιξώδουςσι.

Οι δυναμικές απώλειες που προκαλούνται από απώλειες λόγω μαγνητικού ιξώδους σχετίζονται με την υστέρηση της μαγνητικής επαγωγής από αλλαγές στην ένταση του μαγνητικού πεδίου.

Απώλειες δινορρευμάτωνπροκαλούνται από ρεύματα που προκαλούνται σε ένα μαγνητικό υλικό λόγω μεταβαλλόμενης μαγνητικής ροής: λόγω του φαινομένου ηλεκτρομαγνητική επαγωγή, εμφανίζεται EMF. Προκύπτουν κυκλικά ρεύματα στο υλικό ( ρεύματα Φουκώ). Επειδή Δεδομένου ότι οι σιδηρομαγνήτες όπως ο χάλυβας ή το νιχρώμιο είναι αγώγιμα υλικά, σημαντικά ρεύματα Foucault οδηγούν σε θέρμανση του υλικού (μερικές φορές έως και εκατοντάδες βαθμούς Κελσίου). Η μείωση της ηλεκτρικής αντίστασης του μαγνητικού υλικού οδηγεί σε αύξηση των απωλειών και, κατά συνέπεια, σε μεγαλύτερη θέρμανση του υλικού.

Η ειδική απώλεια ισχύος εκφράζεται ως εξής

Π(φά) = β στ Βμέγιστο 2, (5,39)

όπου b είναι ένας συντελεστής ανάλογα με το είδος του υλικού και το σχήμα του.

Προφανώς, το πρωταρχικό καθήκον για τη μείωση των απωλειών λόγω των ρευμάτων Foucault είναι η αύξηση της ειδικής αντίστασης του υλικού, αλλά αυτό δεν είναι πάντα δυνατό, για παράδειγμα, όλες οι ποιότητες χάλυβα έχουν παρόμοιες τιμές ηλεκτρικής ειδικής αντίστασης.

Για να μειωθεί η επίδραση των δινορευμάτων και να μειωθούν οι απώλειες λόγω της αντιστροφής της μαγνήτισης των σιδηρομαγνητών, το μαγνητικό κύκλωμα δεν κατασκευάζεται ολόκληρο, αλλά συναρμολογείται ( μείγμα) από απομονωμένα μεταξύ τους λεπτά φύλλα χάλυβα, τα αεροπλάνα του οποίου βρίσκονται παράλληλες σε γραμμές μαγνητικού πεδίου. Σε ένα τέτοιο σχέδιο, πρώτον, κάθε φύλλο είναι απομονωμένο το ένα από το άλλο, δηλ. η αντίσταση μεταξύ τους είναι αρκετά υψηλή και τα ρεύματα Foucault μειώνονται σημαντικά. Δεύτερον, λόγω η σωστή επιλογήπροσανατολισμός του φύλλου χάλυβα σε σχέση με τις γραμμές μαγνητικής επαγωγής, ένα μικρό μέρος της ροής αλλάζει σε κάθε φύλλο πυρήνα, έτσι το EMF που προκαλείται στο περίγραμμα του φύλλου και τα δινορεύματα σε αυτό γίνονται μικρότερα.

Τέλος, το μέγεθος των δινορευμάτων στο φύλλο μειώνεται επειδή η διαδρομή ρεύματος στο φύλλο επιμηκύνεται και η διατομή του φύλλου μειώνεται.

Η μείωση του μεγέθους των δινορευμάτων επιτυγχάνεται με την αύξηση της ηλεκτρικής ειδικής αντίστασης του υλικού του πυρήνα με την εισαγωγή προσθέτων πυριτίου στους ηλεκτρικούς χάλυβες. Για τους ίδιους σκοπούς που χρησιμοποιούν μαγνητοηλεκτρικόΚαι φερρίτηςπυρήνες.

ΠΡΟΣ ΤΗΝ πρόσθετοςΟι απώλειες περιλαμβάνουν όλες τις απώλειες εκτός από τις απώλειες που οφείλονται σε δινορεύματα και υστέρηση· μπορούν να προκληθούν από φαινόμενα όπως το μαγνητικό ιξώδες, ο συντονισμός της μετατόπισης των μαγνητικών τοιχωμάτων, ο συντονισμός που προκαλείται από την ανισοτροπία και την περιστροφή του διανύσματος μαγνήτισης κ.λπ.

Όλες αυτές οι απώλειες αντιπροσωπεύουν διασπορά ενέργειας- μη αναστρέψιμες απώλειες ενέργειας που διαχέεται με τη μορφή θερμότητας σε σιδηρομαγνητικά υλικά. Σε ένα εναλλασσόμενο μαγνητικό πεδίο, καθορίζουν το πρόσθετο φορτίο στην πηγή ισχύος του ηλεκτρικού κυκλώματος. Για παράδειγμα, η εισαγωγή μαγνητικού υλικού (μαγνητικός πυρήνας) σε μια περιέλιξη (πηνίο, ηλεκτρομαγνητική βαλβίδα, τοροειδές κ.λπ.) ισοδυναμεί με αύξηση της ηλεκτρικής αντίστασης του κυκλώματος συνεχές ρεύμα.

Ισχύς μαγνητικής απώλειας(ή απλά, μαγνητικές απώλειες) στο μαγνητικό κύκλωμα ΠιΤο (W) καθορίζει την ισοδύναμη αντίσταση R i:

R i = Πι/Εγώ 2 , Ohm, (5,40)

Οπου Εγώ- πραγματική τιμή ρεύματος στο κύκλωμα, Α.

Στο Σχ. Το σχήμα 5.6 δείχνει ένα συμβατικό ηλεκτρικό (α) και ένα ισοδύναμο ισοδύναμο κύκλωμα (β), καθώς και ένα διανυσματικό διάγραμμα (γ) ρευμάτων και τάσεων.

Εφαπτομένη μαγνητική απώλειασε μαγνητικό υλικό υπολογίζεται ως εξής:

tgd m = U R/U L = R i/w μεγάλο = (R g_ + Rσε + Rδ)/β μεγάλο, (5.41)

Οπου RΣΟΛ, R V, R d - ισοδύναμες αντιστάσεις που οφείλονται, αντίστοιχα, σε υστέρηση, δίνες και πρόσθετες απώλειες.

Ρύζι. 5.6. Κύκλωμα (α), ισοδύναμο ισοδύναμο κύκλωμα (β), διανυσματικό διάγραμμα κυκλώματος με μαγνήτη

1

Timofeev I.A.

Η ειδική αντίσταση των κραμάτων σιδήρου-πυριτίου μελετήθηκε ως συνάρτηση της πυκνότητας εξάρθρωσης και της συγκέντρωσης της περιοχής. Έχει μελετηθεί η χρήση ειδικών απωλειών με επαγωγή μαγνήτισης 1,0 και 1,5 Τ για κράματα σιδήρου-πυριτίου Fe-4% Si και Fe-6,5% Si. Παρέχονται οι απαραίτητες πρακτικές πληροφορίες, συγκριτικά δεδομένα και αποτελέσματα δοκιμών, τα οποία μπορούν να χρησιμοποιηθούν για την επιλογή της απαιτούμενης τεχνολογίας κατασκευής. Αναπτηγμένος πρωτοποριακή τεχνολογίαΟι μαγνητικοί πυρήνες μπορούν να χρησιμοποιηθούν σε μια τεχνική λύση στην κατασκευή μαγνητικών συστημάτων διαφόρων ηλεκτρικών προϊόντων.

Σε ηλεκτρικές μονάδες όπως γεννήτριες, κινητήρες, συστήματα γεννήτριας-κινητήρων, μετασχηματιστές, μαγνητικοί ενισχυτές, ηλεκτρομαγνήτες επαφών και μαγνητικοί εκκινητήρες, η κύρια εργασία είναι η διανομή, η ενίσχυση και η μετατροπή της ηλεκτρομαγνητικής ενέργειας. Αυτό απαιτεί τη χρήση υλικών με χαμηλές απώλειες και υψηλή επαγωγή κορεσμού σε μαγνητικά συστήματα. Αυτές οι απαιτήσεις ικανοποιούνται καλύτερα από κράματα σιδήρου-πυριτίου.

Το ντόπινγκ με πυρίτιο, το οποίο σχηματίζει ένα στερεό διάλυμα υποκατάστασης με σίδηρο, προκαλεί αύξηση της ηλεκτρικής ειδικής αντίστασης. Η επίδραση του πυριτίου στην ηλεκτρική ειδική αντίσταση προσδιορίζεται από τον ακόλουθο κατά προσέγγιση εμπειρικό τύπο:

Τα κράματα σιδήρου-πυριτίου με χαμηλές τιμές ηλεκτρικής ειδικής αντίστασης δεν χρησιμοποιούνται ευρέως ακόμη και στην τεχνολογία χαμηλής συχνότητας λόγω των αυξημένων τιμών δινορρευμάτων. Το μέγεθος και η κατεύθυνση των δινορευμάτων, εκτός από τις διαστάσεις του μαγνητικού πυρήνα, επηρεάζονται από την ηλεκτρική αντίσταση, τη συχνότητα ηλεκτρικό ρεύμακαι μαγνητική διαπερατότητα. Αντίστοιχα, τα δινορεύματα που προκαλούνται από την αντιστροφή της μαγνήτισης των μαγνητικών υλικών επηρεάζουν τις συγκεκριμένες ηλεκτρικές απώλειες.

Διευκρίνιση του τύπου υπολογισμού

Οι σύγχρονοι τύποι για τον υπολογισμό συγκεκριμένων απωλειών δίνουν ορισμένα σφάλματα. Ας το δούμε αυτό με παραδείγματα.

Προσπάθεια υπολογισμού συγκεκριμένων απωλειών λόγω δινορευμάτων σε σιδηρομαγνήτη έγινε το 1926 από τον Β.Α. Ββεντένσκι. Πρότεινε τον ακόλουθο τύπο:

, (2)

όπου d είναι το πάχος της πλάκας.

В о - μαγνητική επαγωγή, В о =m×Н о;

ω - κυκλική συχνότητα.

q - μαγνητική αγωγιμότητα.

Ωστόσο, ο τύπος (2) καθορίζει πολύ κατά προσέγγιση τις συγκεκριμένες απώλειες που οφείλονται στα δινορεύματα. Τα λάθη του Vvedensky συνίστατο στο γεγονός ότι η τιμή της μαγνητικής αγωγιμότητας q έπρεπε να εισαχθεί στον αριθμητή και όχι στον παρονομαστή. Επιπλέον, ήταν απαραίτητο να εισαχθεί στον αριθμητή η τιμή της κυκλικής συχνότητας όχι στην πρώτη ισχύ, αλλά στη δεύτερη, δηλ. w 2 , και στον παρονομαστή ήταν απαραίτητο να ληφθεί υπόψη η πυκνότητα του υλικού.

Ενδιαφέρον για τον προσδιορισμό των ειδικών απωλειών σε μαγνητικά υλικά προέκυψε σε σχέση με τη δυνατότητα ευρείας χρήσης τους στη δημιουργία ηλεκτρικού χάλυβα θερμής έλασης για ηλεκτρικές μηχανές. Αφού ο Γκος ανακάλυψε τις υψηλές μαγνητικές ιδιότητες του ηλεκτρικού χάλυβα ψυχρής έλασης κατά μήκος της κατεύθυνσης έλασης το 1935, το ενδιαφέρον για τη μελέτη συγκεκριμένων απωλειών αυξήθηκε. Τα επόμενα χρόνια, η έρευνα για τη βελτίωση των ηλεκτρικών χαρακτηριστικών του χάλυβα θα ενταθεί.

Η πρώτη κατά προσέγγιση ημιφαινομενολογική εξίσωση για τον υπολογισμό των συνολικών απωλειών σε έναν αγώγιμο σιδηρομαγνήτη δόθηκε από τους Elwood και Legg το 1937:

R γεμάτο = , (3)

όπου το B είναι μια σταθερή τιμή για ένα δεδομένο κράμα.

μ - μαγνητική διαπερατότητα.

Το C είναι μια ποσότητα ανεξάρτητη των B o και w.

Η πειραματική επαλήθευση έδειξε ότι τα σφάλματα των Elwood και Legg ήταν ότι, εκτός από εκείνα τα λάθη που έγιναν από τον Vvedensky, ήταν απαραίτητο να εισαχθούν οι τιμές της πυκνότητας υλικού και της καταναγκαστικής δύναμης στην κατά προσέγγιση ημι-φαινομενολογική εξίσωση (3). Εισαγάγετε παραμέτρους Β 0 3και μ 3 στην εξίσωση (3) παραμορφώνουν επιπλέον τα αποτελέσματα υπολογισμού.

Ο δεδομένος τύπος (3) δεν λαμβάνει υπόψη τη θεωρία εξάρθρωσης των μαγνητικών ιδιοτήτων των υλικών. Μια πιο ακριβής εξάρτηση του προσδιορισμού των απωλειών ενέργειας από φυσικές ποσότητεςόταν αντιστρέφει τη μαγνήτιση ενός σιδηρομαγνήτη, ο Mishin έδωσε:

, (4)

πού είναι η σταθερά μαγνητοσυστολής;

l είναι το μέσο πάχος του τμήματος εξάρθρωσης.

δ είναι το πάχος της δομής τομέα.

γ - Μπέργκερ διάνυσμα?

N - πυκνότητα εξάρθρωσης.

S είναι η περιοχή μετατόπισης ορίων τομέα.

n είναι ο αριθμός των περιοχών σε μια μονάδα όγκου ενός σιδηρομαγνήτη.

Αυτή η εξάρτηση λαμβάνει υπόψη την απορρόφηση ενέργειας από όρια πεδίου με τμήματα εξάρθρωσης που κάμπτονται υπό τη δράση ενός ελαστικού πεδίου, αλλά δεν λαμβάνει υπόψη τη συνιστώσα υστέρησης των απωλειών και δεν λαμβάνει υπόψη την ηλεκτρική ειδική αντίσταση του υλικού. Ωστόσο, αυτή η εξάρτηση επιτρέπει σε κάποιον να προσδιορίσει τις απώλειες ενέργειας από φυσικά μεγέθη και δεν επιτρέπει σε κάποιον να προσδιορίσει πρακτικά συγκεκριμένες απώλειες σε βιομηχανικά μαγνητικά υλικά ανάλογα με τις τεχνικές ποσότητες.

Ένας πρακτικός τύπος για τους μηχανικούς υπολογισμούς των ειδικών ηλεκτρικών απωλειών λόγω δινορευμάτων προτάθηκε από τον Krug. Αυτός, συνοψίζοντας πολλά κλειστά ηλεκτρικά κυκλώματα, έλαβε υπόψη τις απώλειες σε όλα τα κυκλώματα και έδωσε την εξής έκφραση:

P σε = , (5)

όπου V m είναι το πλάτος της μαγνητικής επαγωγής, T;

f - συχνότητα εναλλασσόμενου ρεύματος, Hz;

d - πάχος πλάκας, mm.

k f - συντελεστής σχήματος καμπύλης μαγνητικής επαγωγής.

γ - πυκνότητα υλικού της πλάκας, kg/m 3 ;

ρ είναι η ηλεκτρική ειδική αντίσταση του υλικού της πλάκας, Ohm×m.

Εφαρμόζοντας τον τύπο (5), τα αποτελέσματα των πρακτικών υπολογισμών υποτιμώνται κατά μέσο όρο τεσσάρων τάξεων μεγέθους, δηλ. 10 4 φορές.

Ωστόσο, προκειμένου ο τύπος (5) να αντιπροσωπεύεται πλήρως στο σύστημα SI και να αντιστοιχεί περίπου σε πραγματικούς δείκτες για τις απώλειες δινορευμάτων, είναι απαραίτητο να αντικατασταθεί το πάχος των πλακών σε μέτρα στον τύπο και να εξαλειφθεί ο συντελεστής 10 -10 , δηλαδή:

P σε = . (6)

Από το έργο του Druzhinin είναι γνωστό ότι οι απώλειες υστέρησης είναι ανάλογες με την περιοχή του στατιστικού κύκλου υστέρησης, τη συχνότητα αντιστροφής της μαγνήτισης και αντιστρόφως ανάλογες με την πυκνότητα του υλικού της πλάκας και καθορίζονται από την ακόλουθη έκφραση:

όπου S είναι το εμβαδόν του κύκλου στατικής υστέρησης, T× a/m.

Μετατρέποντας τον βρόχο υστέρησης σε ορθογώνιο, το εμβαδόν του κύκλου στατικής υστέρησης μπορεί να προσδιοριστεί κατά προσέγγιση χρησιμοποιώντας τον ακόλουθο απλό τύπο:

S= 4V m ×N s, (8)

όπου N c είναι η δύναμη καταναγκασμού.

Συνεπώς, οι συγκεκριμένες απώλειες υστέρησης, λαμβάνοντας υπόψη τον τύπο (8), μπορούν να προσδιοριστούν από τον ακόλουθο τύπο:

Έχοντας καθορίσει τις συνιστώσες των απωλειών χρησιμοποιώντας τους τύπους (6) και (9), μπορούμε να βρούμε τις συνολικές ειδικές απώλειες λόγω αντιστροφής μαγνήτισης μαλακών μαγνητικών υλικών:

P=P σε +P g = , (10)

όπου H c είναι η τιμή της δύναμης καταναγκασμού που δίνεται χωρίς να λαμβάνεται υπόψη η πυκνότητα της εξάρθρωσης και η συγκέντρωση της περιοχής.

Με βάση τη σύγχρονη θεωρία εξάρθρωσης των μαγνητικών ιδιοτήτων των υλικών, η δύναμη καταναγκασμού επηρεάζεται από την αλληλεπίδραση δομών πεδίου και εξάρθρωσης. Για αυτήν την περίπτωση, η δύναμη καταναγκασμού μπορεί να αναπαρασταθεί ως:

N s =1,5 , (11)

Εδώ το K είναι η σταθερά μαγνητικής ανισοτροπίας. δ—πάχος τοιχώματος τομέα. μ 0 - μαγνητική σταθερά, μ 0 = 4p×1 0 -7 H/m; I S - αυθόρμητη μαγνήτιση. D - διάμετρος κρυσταλλίτη. N είναι η τρέχουσα πυκνότητα εξάρθρωσης. N o - μέγιστη πυκνότητα εξάρθρωσης. c 1 είναι μια σταθερά για την αναλογία πυκνότητας εξάρθρωσης. n - τρέχουσα συγκέντρωση τομέων. n o - μέγιστη συγκέντρωση τομέων. Το c 2 είναι μια σταθερά για την αναλογία συγκέντρωσης πεδίου.

Συνεπώς, οι τελικές συνολικές ειδικές απώλειες, λαμβάνοντας υπόψη τον τύπο (11), μπορούν να αντιπροσωπευτούν από τον ακόλουθο τύπο.

Ρ= . (12)

Η ηλεκτρική ειδική αντίσταση ενός μαγνητικού υλικού είναι ένα δομικά ευαίσθητο μέγεθος. Ας γράψουμε την εξίσωση για την εξάρτηση της ηλεκτρικής ειδικής αντίστασης από την πυκνότητα της εξάρθρωσης και τη συγκέντρωση της περιοχής στην ακόλουθη μορφή, λαμβάνοντας υπόψη την εξίσωση (1):

. (13)

όπου b είναι ο συντελεστής, b=0,1...0,9;

q είναι μια σταθερά για την αναλογία πυκνότητας εξάρθρωσης.

Το ε είναι μια σταθερά για την αναλογία συγκέντρωσης πεδίου.

Η ηλεκτρική ειδική αντίσταση ενός μαγνητικού υλικού επηρεάζεται από την αλληλεπίδραση δομών πεδίου και εξάρθρωσης.

Αντικείμενα και μέθοδοι έρευνας

Κυλινδρικά δείγματα κραμάτων Fe-4% Si και Fe-6,5% Si με μήκος 65×10 -3 m, διάμετρος 6 + 0,2 × 10 -3 m, η τεχνολογία κατασκευής του οποίου πραγματοποιήθηκε σύμφωνα με τη μέθοδο. Η δειγματοληψία πραγματοποιήθηκε σύμφωνα με το GOST 20559.

Η μέτρηση της ηλεκτρικής ειδικής αντίστασης πραγματοποιήθηκε σύμφωνα με τη μέθοδο που ορίζεται στο GOST 25947. Η συσκευή που χρησιμοποιήθηκε ήταν ένα ποτενσιόμετρο συνεχούς ρεύματος τύπου R-4833 με όριο μέτρησης από 1×10 -2 έως 1×10 4 Ohm. Η τάξη ακρίβειας της συσκευής ήταν 0,05.

Η μέθοδος μέτρησης συνίσταται στη διέλευση ενός συνεχούς ηλεκτρικού ρεύματος μέσω του κράματος και στον προσδιορισμό της πτώσης τάσης σε ένα γνωστό τμήμα του μήκους του. Η ηλεκτρική ειδική αντίσταση υπολογίστηκε με τον τύπο:

όπου U είναι η πτώση τάσης μεταξύ των επαφών, V;

S είναι η περιοχή διατομής του δείγματος, mm 2.

I είναι η ένταση ρεύματος που διαρρέει το δείγμα.

L - απόσταση μεταξύ των επαφών.

Η μελέτη και η τροποποίηση των δομικών ελαττωμάτων πραγματοποιήθηκε με ακτινοβολία δειγμάτων με ακτίνες γάμμα ραδιενεργών στοιχείων με μήκος κύματος στην περιοχή 1×10 -1 ¸3×10 -3 nm. Για το σκοπό αυτό χρησιμοποιήθηκε μια σταθερή συσκευή ακτίνων Χ τύπου TUR-D-1500 με ενέργεια ακτινοβολίας 150 keV.

Μεταλλογραφικές μελέτες, καθώς και καταγραφή της δομής εξάρθρωσης, πραγματοποιήθηκαν σε μεταλλογραφικά μικροσκόπια MIM-8 και Neofot-32 και χρησιμοποιήθηκαν για την παρακολούθηση των εξαρθρώσεων ηλεκτρονικό μικροσκόπιο BS-613 με τάση επιτάχυνσης 100 kV.

Τα αντικείμενα για τη μελέτη συγκεκριμένων ηλεκτρικών απωλειών ήταν δείγματα μήκους 0,28 m, πλάτους 0,03 m, πάχους 0,5×10 -3 m. Τα χαρακτηριστικά μετρήθηκαν σε δεδομένο πλάτος επαγωγής 1,0 και 1,5 T. Το σφάλμα ήταν 3%.

Ο προσδιορισμός των ειδικών ηλεκτρικών απωλειών πραγματοποιήθηκε σύμφωνα με το GOST 12119 σε μια μικρή συσκευή Epstein (δείγματα βάρους 1 kg) σε χαμηλή βιομηχανική συχνότητα 50 Hz. Η συσκευή χρησιμοποιήθηκε σε συνδυασμό με τα ακόλουθα όργανα μέτρησης: ηλεκτρονικό βατόμετρο F-585, γεννήτρια ήχου GZ-34, ηλεκτρονικό μιλιβολτόμετρο F-564 και λαμπτήρας μιλιβολτόμετρο VZ-38.

Πειραματικά αποτελέσματα

Για τη φυσική των μαγνητικών υλικών, έχει θεωρητικό ενδιαφέρον η μελέτη της επίδρασης της πυκνότητας εξάρθρωσης στην ηλεκτρική ειδική αντίσταση.

Πειραματικές δοκιμές έχουν δείξει ότι η ηλεκτρική ειδική αντίσταση των δειγμάτων με υψηλό βαθμό ακρίβειας είναι δομικά ευαίσθητη στην εμφάνιση ελαττωμάτων σε αυτά. Καθώς η πυκνότητα της εξάρθρωσης αυξάνεται, η ηλεκτρική ειδική αντίσταση αυξάνεται επαρκώς. Με αύξηση της πυκνότητας εξάρθρωσης κατά μία τάξη μεγέθους από 6×10 11 σε 6×10 12 m-2, η ηλεκτρική ειδική αντίσταση αυξάνεται για ένα δείγμα του κράματος Fe-4%Si από 0,9 σε 2,2 Ohm×m, δηλ. κατά 2,4 φορές, και για ένα δείγμα του κράματος Fe-6,5%Si από 1,2 έως 2,6 Ohm×m, δηλ. 2,3 φορές.

Πρακτικό ενδιαφέρον είναι ο προσδιορισμός της εξάρτησης των ειδικών απωλειών από την πυκνότητα εξάρθρωσης και την ποσοτική περιεκτικότητα σε πυρίτιο σε διάφορες επαγωγές μαγνήτισης. Η επίδραση της δομής εξάρθρωσης σε συγκεκριμένες απώλειες μελετήθηκε σε μεταβλητές μαγνητικά πεδίαβιομηχανική συχνότητα 50 Hz. Το σχήμα δείχνει τα αποτελέσματα της μέτρησης συγκεκριμένων απωλειών σε λογαριθμικές συντεταγμένες ανάλογα με την πυκνότητα εξάρθρωσης. Με αύξηση της πυκνότητας εξάρθρωσης κατά μία τάξη μεγέθους από 2×10 11 σε 2×10 12 m -2, οι συγκεκριμένες απώλειες αυξάνονται εντός των εξής ορίων: για ένα δείγμα του κράματος Fe-4%Si με μαγνητική επαγωγή από 1,5 Τ από 3,3 έως 9, 0 W/kg, δηλ. 2,7 φορές, για ένα δείγμα του κράματος Fe-6,5%Si με μαγνητική επαγωγή 1,5 Τ από 1,8 έως 5,8 W/kg, δηλ. 3,2 φορές? για ένα δείγμα του κράματος Fe-4%Si σε μαγνητική επαγωγή 1,0 Τ από 1,2 έως 3,6 W/kg, δηλ. 3,0 φορές, για ένα δείγμα του κράματος Fe-6,5%Si με μαγνητική επαγωγή 1,0 Τ από 0,7 έως 2,4 W/kg, δηλ. 3,4 φορές.

Η μελέτη της επίδρασης της συγκέντρωσης πεδίου στην ηλεκτρική ειδική αντίσταση δεν έχει λιγότερο πρακτικό ενδιαφέρον. Με αύξηση της συγκέντρωσης των περιοχών από 6×104 σε 6×10 5 m-2, η ηλεκτρική ειδική αντίσταση μειώνεται για ένα δείγμα του κράματος Fe-4%Si από 2,3×10-6 σε 0,37×10-6 Ohm ×m, αυτά. 6,1 φορές και για ένα δείγμα του κράματος Fe-6,5%Si από 3,45×10 -6 έως 0,65×10 -6 Ohm×m, δηλ. 5,3 φορές.

Ρύζι. 1.Εξάρτηση ειδικών ηλεκτρικών απωλειών κραμάτων σιδήρου-πυριτίου από την πυκνότητα εξάρθρωσης σε διάφορες επαγωγές μαγνήτισης

1 - Fe-4,0%Si (1,5 Τ); 2 - Fe-6,5%Si (1,5 Τ);

3 - Fe-4,0%Si (1,0 Τ); 4 - Fe-6,5%Si (1,0 Τ);

Συζήτηση των αποτελεσμάτων του πειράματος

Η αλλαγή στη συγκέντρωση των ελαττωμάτων στο υλικό μπορεί να κριθεί έμμεσα από την αλλαγή στην ηλεκτρική ειδική αντίσταση.

Η φυσική ουσία του φαινομένου που εξετάζουμε είναι η εξής. Υπό την επίδραση ηλεκτρομαγνητικό πεδίοεμφανίζεται χαλάρωση των εξαρθρώσεων, οι οποίες διαφέρουν έντονα ως προς το σχήμα από τις αρμονικές ημιτονοειδείς ταλαντώσεις. Η έντονη κίνηση των ελεύθερων ηλεκτρονίων στο μέταλλο οδηγεί στη διάχυση της ενέργειας από ελαστικές συγκρούσεις με εξαρθρήματα και στη διέγερση των τελευταίων. Τα τελευταία εμποδίζουν τη διέλευση ηλεκτρικού ρεύματος μέσω του μετάλλου, αυξάνοντας έτσι την ηλεκτρική ειδική αντίσταση. Επομένως, η εμφάνιση οποιουδήποτε τύπου εξαρθρώσεων στο κράμα οδηγεί σε αύξηση της ηλεκτρικής ειδικής αντίστασης και η μείωση τους μειώνει την ηλεκτρική ειδική αντίσταση. Έτσι, με αύξηση της πυκνότητας εξάρθρωσης κατά μία τάξη μεγέθους, η ηλεκτρική ειδική αντίσταση αυξάνεται για ένα δείγμα του κράματος Fe-4%Si κατά 2,4 φορές και για ένα δείγμα κράματος Fe-6,5%Si κατά 2,3 φορές.

Αύξηση των ειδικών απωλειών συμβαίνει λόγω αύξησης της πυκνότητας εξάρθρωσης. Ωστόσο, με την αύξηση της πυκνότητας της εξάρθρωσης, η οποία οδηγεί σε φθορά της δομής, οι διαδικασίες μετατόπισης των τοιχωμάτων της περιοχής, που συμβαίνουν σε χαμηλότερες επαγωγές μαγνήτισης, γίνονται πιο δύσκολες. Οι διαδικασίες περιστροφής των τοιχωμάτων της περιοχής που συμβαίνουν σε επαγωγές υψηλής μαγνήτισης επηρεάζονται από μια τέτοια αύξηση στην πυκνότητα εξάρθρωσης με μικρότερο παράγοντα. Επομένως, όταν η δομή του κράματος επιδεινώνεται λόγω της αυξημένης πυκνότητας εξάρθρωσης, η αύξηση των απωλειών P 10/50 συμβαίνει με μεγαλύτερο παράγοντα από ό, τι για τις απώλειες P 1,5/50.

Ας εξετάσουμε την επίδραση της συγκέντρωσης τομέα σε συγκεκριμένες απώλειες. Τα αποσπασματικά στοιχεία που παρέχονται είναι αντιφατικά. Σύμφωνα με τα στοιχεία στη ράβδο τετράγωνο τμήμαυπήρχαν μόνο δύο τομείς. Οι απώλειες δινορευμάτων ήταν αρκετές φορές μεγαλύτερες από αυτές που υπολογίστηκαν χωρίς τη συμμετοχή της δομής τομέα του δείγματος. Σύμφωνα με το πάχος του φύλλου, υπήρχαν τέσσερις τομείς. Οι απώλειες ενέργειας από τα δινορεύματα ήταν 1,5 φορές μεγαλύτερες από αυτές που υπολογίστηκαν χρησιμοποιώντας τον γνωστό τύπο (5).

Συστηματικές μελέτες έχουν δείξει ότι με μια αύξηση στη συγκέντρωση των περιοχών κατά μία τάξη μεγέθους, η ηλεκτρική ειδική αντίσταση μειώνεται για ένα δείγμα του κράματος Fe-4%Si κατά 6,1 φορές και για ένα δείγμα Fe-6,5%Si κατά 5,3 φορές, το οποίο συνολικά σε επαγωγή μαγνήτισης 1,0 Τ οδηγεί σε αύξηση των ειδικών ηλεκτρικών απωλειών για ένα δείγμα του κράματος Fe-4%Si κατά 3,0 φορές και για ένα δείγμα του κράματος Fe-6,5%Si κατά 3,4 φορές , και με επαγωγική μαγνήτιση 1,5 Τ οδηγεί σε αύξηση των ειδικών απωλειών για ένα δείγμα από το κράμα Fe-4%Si κατά 2,7 φορές και για ένα δείγμα από το κράμα Fe-6,5%Si κατά 3,2 φορές.

συμπεράσματα

1. Ένας τύπος υπολογισμού για ειδικές απώλειες για μαγνητικά υλικά προκύπτει ανάλογα με την πυκνότητα εξάρθρωσης και τη συγκέντρωση της περιοχής.

2. Έχει διαπιστωθεί ότι με αύξηση της πυκνότητας εξάρθρωσης κατά μία τάξη μεγέθους, η ηλεκτρική ειδική αντίσταση αυξάνεται για ένα δείγμα του κράματος Fe-4%Si κατά 2,4 φορές, για ένα δείγμα Fe-6,5%Si κατά 2,3 φορές, και με αύξηση της συγκέντρωσης των περιοχών κατά μία τάξη μεγέθους, η ηλεκτρική ειδική αντίσταση μειώνεται για ένα δείγμα του κράματος Fe-4%Si κατά 6,1 φορές, για ένα δείγμα Fe-6,5%Si κατά 5,3 φορές, η οποία μαζί οδηγεί σε επαγωγή μαγνήτισης 1,0 Τ σε αύξηση των ειδικών απωλειών για ένα δείγμα από το κράμα Fe-4%Si κατά 3,0 φορές, για ένα δείγμα από το κράμα Fe-6,5%Si κατά 3,4 φορές και με επαγωγή μαγνήτισης 1,5 Τ σε αύξηση των ειδικών απωλειών για το δείγμα από το κράμα Fe-4%Si κατά 2,7 φορές, για ένα δείγμα από το κράμα Fe-6,5%Si κατά 3,2 φορές.

ΒΙΒΛΙΟΓΡΑΦΙΑ:

• 1. Druzhinin V.V. Μαγνητικές ιδιότητες του ηλεκτρικού χάλυβα. Μ.: Ενέργεια, 1974. - 239 σελ.
• 2. Vvedensky B.A., ZhRFKhO, μέρος της φυσικής. 58.241 (1926).
• 3. Coss N.P. Η νέα εξέλιξη στους ηλεκτρικούς χάλυβες ταινιών χαρακτηρίζεται από τη δομή λεπτού κόκκου που προσεγγίζει τις ιδιότητες ενός μόνο κρυστάλλου. - TASM, 1935, VI, v. 23, αρ. 2, σελ. 511-544
• 4. Elwood W.B., Legg V.E., J. Appl. Phys. 8, 351 (1937).
• 5. Mishin D.D. Μαγνητικά υλικά. Μ.: μεταπτυχιακό σχολείο, 1991. - 384 σελ.
• 6. Krug K.A. Βασικά στοιχεία ηλεκτρολόγων μηχανικών. - Μ.-Λ.: ΟΝΤΙ, 1936.
• 7. Timofeev I.A. Σύγχρονη υψηλή τεχνολογία. - 2005. - Αρ. 11. - Σ. 84-86.
• 8. Mishin D.D., Timofeev I.A. Τεχνολογία παραγωγής ηλεκτρικής ενέργειας. - 1978. - Νο. 1(104). - Σελ. 1-3.
• 9. Williams H., Shockly W., Kittel C. Μελέτες της ταχύτητας διάδοσης ενός ορίου σιδηρομαγνητικού τομέα. - Φυσ. Rev., 1950, v. 80, αρ. 6.
• 10. Polivanov K.M. Θεωρητική βάσηηλεκτρολόγων μηχανικών. 4.III. Μ.: Ενέργεια, 1969.
• 11. Timofeev I.A., Kustov E.F. Νέα από τα πανεπιστήμια. Η φυσικη. - 2006. - Αρ. 3. - Σ. 26. -32.

Βιβλιογραφικός σύνδεσμος

Timofeev I.A. ΕΙΔΙΚΕΣ ΑΠΩΛΕΙΕΣ ΣΕ ΣΙΔΗΡΟΜΑΓΝΗΤΗ // Σύγχρονα θέματαεπιστήμη και εκπαίδευση. – 2007. – Αρ. 6-1.;
URL: http://science-education.ru/ru/article/view?id=753 (ημερομηνία πρόσβασης: 02/01/2020). Φέρνουμε στην προσοχή σας περιοδικά που εκδίδονται από τον εκδοτικό οίκο "Ακαδημία Φυσικών Επιστημών"